Obliczenia statyczne
Komory prostokÄ…tne
pl2
2
µ (2Õ - Õ ) + µ (2Õ - Õ ) = - (1- Ä… )
1 1 1 2 1 1
12
b
Ä… =
2EJ2
2EJ1
µ =
µ = 2
l
1
b
l
2
2
pl2 1- Ä…
pl2 µ + Ä… µ
2 1
M =
Õ = -
A
1
12 µ + µ
12 µ + µ
1 2
1 2
Dla komory o staÅ‚ej gruboÅ›ci moment podporowy MA (J1=J2, µ1=Ä…µ2)
pl2
2
M = (1- Ä… + Ä… )
dla Ä…=b/l=1
M1 = M2 = 0.0417 pl2
A
12
M1 = 0.0625pl2
dla Ä…=b/l=0.5
M1 = - 0.0312 pl2
Silos dwukomorowy
Dla stałej grubości ścianki (J1=J2) kąty obrotów są równe:
pl2 pl2
M = + µ (2Õ + Õ ) M = - + µ (2Õ + Õ )
AB 1 1 2 BA 1 2 1
12 12
pl2 2
MBB = Ä… + µ Õ
'
2 2 MBC = µ (2Õ + Õ )
1 2 3
12
MCB = µ (2Õ + Õ )
1 3 2
Gdy ściana jest obciążona jednostronnie , wówczas ściana o
długości l1 jest rozciągana siła poprzeczną ściany prostopadłej
równą
phl2
Rl =
1
2
phl1
Rl =
2
2
Dla komór w kształcie wieloboku foremnego
phl2
M1 =
20
Ä…
phl cot
2
R =
2
Komory okrągłe
Komory okrągłe są bardziej ekonomiczne z uwagi na małe momenty zginające.
Układ jednokomorowy
Ä„
1
Ro = ph sinŃ rdŃ = phr
H

Siła rozciągająca pozioma jest równa
2
0
Układ wielokomorowy
Przyjmuje się schemat statyczny w postaci zamocowanych łuków
Momenty zginające i siły podłużne w płaszczyznach pionowych
Teoria zginania powłoki walcowej o przekroju kolistym
Stan naprężenia powłoki walcowej obciążonej w kierunku osi z w
sposób obrotowo-symetryczny określony jest następującymi
naprężeniami ÃÕ, Äxz i Ãx. Z równowagi wyciÄ™tego elementu dx ds.
h
h
otrzymuje się następujące 3 równania
2
2
xz
nx =
x
H
à dz qx = H
Ä dz
h
-
h
2
-
2
dnx
h
h
+ px = 0
2
2
dx
mx =
nÕ =
x
Õ H
à zdz
H
à dz
h
h
-
-
dqx nÕ
2 2
+ + ph = 0
dx a
dmx
- qx = 0
dx
Dla brzegu górnego swobodnego i brzegu dolnego
utwierdzonego dla obciążenia hydrostatycznego, wykres
momentów zginających i przemieszczeń jest pokazany na Rys.
Wykres przemieszczeń w/10-3 (a) i
momentów zginających mx (b) w
ścianie
Lej stożkowy i jego połączenie z komorą
Na podstawie zgięciowego stanu naprężenia otrzymuje się
następujący wykres przemieszczeń i momentów w ścianie od
obciążenia według prawa Janssena
Lej w kształcie ostrosłupa
Momenty zginające można obliczyć w płycie trójkątnej od obciążenia równomiernie
rozÅ‚ożonego i trójkÄ…tnego. Rys. 1 przedstawia rozkÅ‚ad momentów mx i mÕ oraz
reakcji qy i qn w płycie trójkątnej w przypadku całkowitego zamocowania na całym
obwodzie i obciążenia równomiernie rozłożonego. Natomiast Rys.2 przedstawia
rozkÅ‚ad momentów mx i mÕ oraz dla x=0 w pÅ‚ycie trójkÄ…tnej w przypadku krawÄ™dzi
swobodnie podpartych.
Rys.2
Rys.1
Komory prostokÄ…tne
Można wykorzystać rozwiązania dla płyt prostokątnych dla
obciążenia równomiernie obciążonego i hydrostatycznego dla płyt
prostokątnych podpartych na całym obwodzie .
Wykres momentów mx i my
dla płyty prostokątnej
podpartej wzdłuż 3 krawędzi
i jednej swobodnie podpartej
Gdy ściany komór oparte są słupach przekazujących obciążenia pionowe na
fundamenty  w dolnych częściach pracują one jak belki-ściany. W
przybliżeniu przyjmuje się obliczeniową ich wysokość równą rozstawowi
słupów. Za obciążenie belek ścian przyjmuje się u góry siły od ciężaru
przekrycia oraz ciężaru ściany i sił tarcia powyżej h, a na dole siły od
ciężaru leja wypełnionego materiałem.