Akademia Techniczno-Humanistyczna w Bielsku-Białej
Wydział: Nauk o Materiałach i Środowisku
Kierunek: Inżynieria Środowiska
Semestr: II
Ćwiczenie nr 85
Wyznaczanie górnej granicy energii promieniowania
Grupa nr 207
Izabela Wykręt
Michał Paździora
Michał Pękala
Część teoretyczna:
Promieniowanie
powstaje w wyniku rozpadu promienia twórczego jądra, z którego emitowany jest elektron.
Jeśli zaniedba się różnicę energii wiązania elektronów w atomach początkowym i końcowym bilans energetyczny dla przemian jądrowych można zapisać wzorem:
gdzie:
-masa atomu rozpadającego się
-masa atomu końcowego
-liczby atomowe rozpadającego się i końcowego nuklidu
-energia wzbudzenia jądra rozpadającego się i końcowego
-suma mas produktów rozpadu(emitowanych cząsteczek)
Q- energia rozpadu, na którą składają się energia kinetyczna produktów
rozpadu oraz energia kwantowa.
=
Energia rozpadu
przy
=0 jest zatem równa:
=
Cząstka naładowana przechodząc przez materię oddziaływuje z atomami ośrodka, przy czym oddziaływanie to może być sprężyste lub niesprężyste, w zależności od tego, czy suma energii kinetycznych cząstki bombardującej i atomu pozostaje stała czy ulega zmianie. Cząstka naładowana może oddziaływać bądź z elektronami atomu bądź z jądrem, co może prowadzić do reakcji jądrowych lub tzw. rozproszenia potencjalnego zarówno przez siły Coulombowskie jak i siły jądrowe. W przypadku elektronów o energiach, które uzyskuje się w rozpadach promieniotwórczych, prawdopodobieństwo zajścia reakcji jądrowej oraz rozproszenia przez siły jądrowe jest znikomo małe. Rozchodzenie cząstek pochodzących z naturalnych źródeł promieniotwórczych, ze względu na wartość energii tych cząstek zachodzi głównie w polu Coulombowskim jądra, o potencjale V(r)=Ze/r, lub elektronów powłoki elektronowej. Po rozproszeniu niesprężystym cząstki naładowanej przez atom, wyemitowany zostaje foton, a powstające w ten sposób promieniowanie nazwane jest promieniowaniem hamowania.
W zderzeniach z elektronem z powłoki elektronowej cząstka naładowana może wywołać jonizację, bądź wzbudzenie atomu. Prawdopodobieństwo tych dwóch procesów jest tak małe, że możemy promieniowanie hamowania praktycznie pominąć. Liczba par jonów wytworzonych przez cząsteczkę naładowaną na jednostkowej drodze w danym ośrodku nazywa się jonizacją właściwą. Zależy ona od rodzaju cząstki, rodzaju ośrodka i energii cząstki. Z jonizacją właściwą wiąże się tzw. wolność hamowania ośrodka, równa liczbowo stanie energii cząstki na drodze jednostkowej. Zdolność hamowania jest proporcjonalna do jonizacji właściwej, a dla danego ośrodka jest tym większa im większy jest ładunek cząstki i im mniejsza jest jej prędkość.
Wśród wielu metod wyznaczania maksymalnej energii cząstek, metoda absorbcyjna jest niewątpliwie metoda najprostszą. Wyznaczanie
oparte jest o odpowiednio dobraną zależność:
Opis układu pomiarowego
Układ pomiarowy do wyznaczania absorpcji promieniowania jądrowego składa się z następujących elementów:
Domku pomiarowego (OS), w którym umieszczone jest źródło promieniotwórcze (Ź), absorbent (A) oraz detektor promieniowania (D),
Zasilacza wysokiego napięcia (ZWN),
Wzmacniacza liniowego (WL),
Przelicznika (P).
Schemat ideowy układu pomiarowego
Przebieg ćwiczenia
Przeprowadziliśmy pięciokrotny pomiar tła. Następnie 21-krotnie (0,5,10, ..., 100) mierzyliśmy ilość cząstek β- zarejestrowanych przez sondę po przejściu promieniowania przez absorbenty o danych grubościach. Na końcu doświadczenia ponownie przeprowadziliśmy pięciokrotny pomiar tła. Wyniki zapisaliśmy w tabeli. Do obliczeń wykorzystaliśmy dostępny w pracowni program.
Pomiary i wyniki doświadczenia:
Obliczenie grubości absorbentu
gdzie:
- stały parametr związany z absorpcją w powietrzu i okienku sondy
- gęstość aluminium
Dla Nr = 30
Tabela nr 1
Nr |
0 |
5 |
10 |
15 |
20 |
25 |
30 |
35 |
40 |
45 |
50 |
x |
2,45 |
19,64 |
36,83 |
54,01 |
71,20 |
88,39 |
105,58 |
122,76 |
139,95 |
157,14 |
174,32 |
N |
12206 |
9183 |
7598 |
6240 |
4770 |
3608 |
2713 |
1947 |
1381 |
997 |
653 |
lnN |
9,41 |
9,13 |
8,94 |
8,74 |
8,47 |
8,19 |
7,91 |
7,57 |
7,23 |
6,90 |
6,48 |
Nr |
55 |
60 |
65 |
70 |
75 |
80 |
85 |
90 |
95 |
100 |
x |
191,51 |
208,70 |
225,89 |
243,07 |
260,26 |
277,45 |
294,64 |
311,82 |
329,01 |
346,20 |
N |
466 |
291 |
215 |
154 |
100 |
58 |
50 |
41 |
39 |
38 |
lnN |
6,14 |
5,67 |
5,37 |
5,04 |
4,61 |
4,06 |
3,91 |
3,71 |
3,66 |
3,64 |
Tabela nr 2 (pomiary tła)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
35 |
33 |
28 |
37 |
35 |
31 |
35 |
23 |
44 |
30 |
Obliczenie wartości
Parametry a i b, oraz błędy Δa i Δb zostały obliczone przy pomocy programu komputerowego
Czyli:
Tabela nr 3
|
|
|
|
|
|
33,1 |
3,50 |
Obliczenie Energii Maksymalnej
Obliczenia Zasięgu Maksymalnego
Obliczenie błędu procentowego
Tabela nr 4
|
|
|
|
0,765 |
δ% |
|
0,738 |
3,53 % |
Do wykresu
Punkty dla prostej korelacji
y=ax+b
a =
b=9,696
Dla x=71,20
A= (71,20; 8,36)
Dla x= 329,01
B=(329,01;3,51)
5