METROLOGIA |
---|
SPRAWOZDANIE Z LABORATORIUM 5 |
Łopata Damian Mach Emil Madej Michał Mierzwa Paweł |
U1 − UR − UL − U2 = 0
$$U_{R} = IR,\ \ \ \ \ \ \ I = C\frac{dU_{2}}{\text{dt}},\ \ \ \ \ \ \ \ U_{L} = L\frac{\text{dI}}{\text{dt}}$$
$$U_{1} - IR - L\frac{\text{dI}}{\text{dt}} - U_{2} = 0\ \ \ \ ,\ \ \ \ \ \ I = C\frac{dU_{2}}{\text{dt}}\text{\ \ \ }$$
$$U_{1} - RC\frac{dU_{2}}{\text{dt}} - \text{LC}\frac{dU_{2}}{dt}\ \ - U_{2} = 0$$
Przekształcenie LaPlace’a powyższego równania
U1 − RCsU2 − LCsU2 − U2 = 0
U1 = RCsU2 + LCsU2 + U2
U1 = U2(LCs + RCs + 1)
$$\frac{1}{(LCs + RCs + 1)} = \frac{U_{2}}{U_{1}} = G(s)$$
$$\frac{1}{(Ys + Xs + 1)} = \frac{U_{2}}{U_{1}} = G\left( s \right),\ \ \ \ \ \ \ X = RC,\ Y = LC$$
$$G\left( s \right) = \frac{\frac{1}{Y}}{(s + \frac{X}{Y}s + \frac{1}{Y})} = \frac{S\omega_{0}}{{s + {2\xi\omega}_{0}s + \omega}_{0}}$$
$$\omega_{0} = \frac{1}{\sqrt{Y}},\ \ S = 1,\ \ \ \ \ \ \ \ \ \xi = \frac{X}{2\sqrt{Y}}$$
rys. 1.1 (R=2200Ω,C=5,1nF) rys. 1.2(R=2200Ω,C=50nF)
rys. 1.3.
(R=9800Ω,C=5,1nF)
C[nF] | R[Ω] | y(tu) | Δym | tau | tu | S |
---|---|---|---|---|---|---|
5,1 | 2200 | 8,16 | 3,52 | 160 | 520 | 0,431373 |
5,1 | 9800 | 8,08 | 0 | 0 | 188 | 0 |
5,1 | 510 | 8,08 | 6,72 | 162 | 1,87 | 0,831683 |
1 | 2200 | 8,08 | 5,6 | 74,4 | 0,508 | 0,693069 |
50 | 2200 | 8,08 | 0,36 | 0 | 0,584 | 0,044554 |
obliczone z pomiarów | obliczone z parametrów |
---|---|
ω0 |
ω1 |
0,040558 | 0,03927 |
------- | ------- |
0,038834 | 0,038785 |
0,084796 | 0,084451 |
-------- | -------- |
logf | f | A1 | A2 | dt | T | G(w)=A1/A2 | L(w)=20*log10(G(w)) | fi |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
[Hz] | [V] | [V] | [μs] | [μs] | --- | [dB] | [rad] | |
1,301 | 20 | 4,16 | 4,16 | 0 | 50000 | 1 | 0 | 0 |
3,053 | 1129 | 4,16 | 4,16 | 0 | 885,73959 | 1 | 0 | 0 |
3,301 | 2000 | 4,56 | 4,08 | 20 | 500 | 1,117647 | 0,966094 | 0,251327 |
3,602 | 4000 | 6,08 | 4,08 | 22 | 250 | 1,490196 | 3,464868 | 0,55292 |
3,721 | 5265 | 7,92 | 4,08 | 28 | 189,93352 | 1,941176 | 5,7613 | 0,926267 |
3,778 | 6000 | 8,4 | 4 | 44 | 166,66667 | 2,1 | 6,444386 | 1,658761 |
3,824 | 6670 | 7,36 | 4 | 44 | 149,92504 | 1,84 | 5,296356 | 1,843989 |
3,849 | 7057 | 6,48 | 4 | 48 | 141,70327 | 1,62 | 4,1903 | 2,128341 |
3,876 | 7520 | 5,44 | 4 | 48 | 132,97872 | 1,36 | 2,670778 | 2,267979 |
3,918 | 8278 | 4 | 4 | 46 | 120,80213 | 1 | 0 | 2,392562 |
4,031 | 10749 | 1,84 | 4 | 41,6 | 93,03191 | 0,46 | -6,74484 | 2,809579 |
4,261 | 18230 | 0,64 | 4,08 | 26,4 | 54,854635 | 0,156863 | -16,0896 | 3,023921 |
rys. 2
rys. 3
rys. 4
W zależności od dobranych wartości pojemności kondesatora, rezystancji oraz reaktancji odpowiedź układu na sygnał skokowy zmienia się.
Charakterystyka G(w) (przedstawiona na rys. 2) nie jest stosowana powszechnie do analizy ukłaków z powodu występowania wielu przegięć krzywej, które utrudniają odczytywanie dokładnych wartości.
Po zlogarytmowaniu osi odciętych wykres przyjmuje bardziej książkowy charakter odpowiedni dla elementu oscylacyjnego.
Wykres przedstawiony na rysunku nr 4 odbiega znacząco od ksiązkowych charakterystyk fazowo-częstotliwościowych. Ogólny kształ (gdyby zaproksymować punkty uzyskane metodą pomiarów zostałby zachowany) jest zgodny z podręcznikowym przedstawieniem, natomiast mnogość przegięć wynika z błędów pomiarowych.
W przypadku 1 i 3 przedstawionym w tabeli nr 2 brak wartości ω0 i ω1 wynika ze zbyt dużego tłumienia które nie pozwala na wykonanie pełnego okresu przez układ (funkcja nie jest okresowa).