wydział _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _
semestr _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ rok akademicki _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _
_ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _
kod ćwiczenia tytuł ćwiczenia
_ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _
ocena _____
Wstęp teoretyczny:
Wzbudzając do drgań jednowymiarowy ośrodek sprężysty (np. słup powietrza zamknięty w rurze lub naprężoną strunę) możemy, poprzez odpowiedni dobór częstotliwości sygnału zaburzającego, wytworzyć w owym ośrodku tzw. falę stojącą. Mówimy wówczas, że ośrodek został pobudzony rezonansowo, zaś częstotliwość, przy której to następuje określamy mianem częstotliwości rezonansowej lub własnej układu – mówi się też, że w ośrodku doszło do wzbudzenia pewnego tzw. modu drgań. Ośrodek, w którym powstała fala stojąca, charakteryzuje się tym, że amplituda w pewnych jego punktach zwanych węzłami wy-nosi zawsze zero, a same węzły rozmieszczone są wzdłuż niego równomiernie.
W przypadku naprężonej struny zamocowanej na obu końcach, węzły muszą oczywiście powstawać w miejscach zamocowania oraz pomiędzy nimi, dzieląc strunę na równe odcinki. Wynika stąd następujący warunek na częstotliwość rezonansową f:
f=N*v/2*L
gdzie: L – odległość między skrajnymi węzłami (długość struny), N – liczba przestrzeni międzywęzłowych (strzałek) odpowiadająca odległości L, v – prędkość rozchodzenia się w strunie fal poprzecznych.
Struny o różnych gęstościach liniowych (masa na jednostkę objętości), ale także i nawet dwie identyczne, lecz naprężone różnymi siłami, to ze względu na warunki propagacji fal poprzecznych zupełnie inne ośrodki. Prędkość fali w strunie o gęstości liniowej p, naprężonej siłą F można zapisać wzorem:
v=√(F/p)
Cele ćwiczenia:
Celem ćwiczenia jest:
Obserwacja poprzecznych fal stojących wytwarzanych w napiętych strunach.
Wyznaczanie odpowiadających wzbudzanym falom stojącym częstotliwości rezonansowych dla drgających strun o różnych gęstościach liniowych i zmiennym naprężeniu.
Wyznaczanie prędkości fal poprzecznych w strunie dla różnych częstotliwości wzbudzeń.
Pomiary:
Pomiary zostały przeprowadzone dla 5 obciążeń, dla odległości między skrajnymi węzami
L = 2,25m. N – liczba przestrzeni międzywęzłowych
3.1 Pomiar m1
m [kg] | f [Hz] | N | N/2L |
---|---|---|---|
0,1 | 7,44 | 1 | 0,22 |
0,1 | 15,58 | 2 | 0,44 |
0,1 | 24,40 | 3 | 0,67 |
0,1 | 30,28 | 4 | 0,89 |
0,1 | 36,17 | 5 | 1,11 |
0,1 | 43,99 | 6 | 1,33 |
a1 = 32,19 [m/s]
Δa = 1,09
V12= 1036,2[m2/s2]
Pomiar m2
m [kg] | f [Hz] | N | N/2L |
---|---|---|---|
0,1 | 10,67 | 1 | 0,22 |
0,1 | 19,38 | 2 | 0,44 |
0,1 | 31,91 | 3 | 0,67 |
0,1 | 43,69 | 4 | 0,89 |
0,1 | 52,21 | 5 | 1,11 |
0,1 | 64,05 | 6 | 1,33 |
a2 = 48,49 [m/s]
Δa = 1,14
V22 = 2351,3 [m2/s2]
Pomiar m3
m [kg] | f [Hz] | N | N/2L |
---|---|---|---|
0,1 | 13,30 | 1 | 0,22 |
0,1 | 25,58 | 2 | 0,44 |
0,1 | 39,5 | 3 | 0,67 |
0,1 | 50,70 | 4 | 0,89 |
0,1 | 61,54 | 5 | 1,11 |
0,1 | 74,95 | 6 | 1,33 |
a3 = 54,93 [m/s]
Δa = 0,86
V32 = 3017,3 [m2/s2]
Pomiar m4
m [kg] | f [Hz] | N | N/2L |
---|---|---|---|
0,1 | 14,72 | 1 | 0,22 |
0,1 | 26,66 | 2 | 0,44 |
0,1 | 46,68 | 3 | 0,67 |
0,1 | 49,44 | 4 | 0,9 |
0,1 | 52,37 | 5 | 1,11 |
0,1 | 94,35 | 6 | 1,33 |
a4 = 61,43 [m/s]
Δa = 11,64
V42 = 3773,7 [m2/s2]
Pomiar m5
m [kg] | f [Hz] | N | N/2L |
---|---|---|---|
0,1 | 17,36 | 1 | 0,22 |
0,1 | 34,76 | 2 | 0,44 |
0,1 | 54,42 | 3 | 0,67 |
0,1 | 64,14 | 4 | 0,9 |
0,1 | 84,14 | 5 | 1,11 |
0,1 | 97,50 | 6 | 1,33 |
a5 = 71,81 [m/s]
Δa = 2,62
V52 = 5156,7 [m2/s2]
Opracowanie wyników
Wykresy zależności częstotliwości rezonansowej f od N/2L dla różnych obciążeń m.
Wykres zależności v2 od F= mg
a = 966,34 Δa = 74,6 korelacja= 0,992
ρ = 0,00103 [kg/m] = 1,03 [g/m]
Wnioski
Współczynniki kierunkowe a odpowiadają prędkościom fal w strunach dla różnych naprężeń
Prędkość fali zależy od jej częstotliwości – ośrodek taki nazywamy ośrodkiem dyspersyjnym
Wyniki spełniają teoretyczne założenia wobec prędkości fali a różnych czynników