img052

52

to i jego pochodna jest ograniczona

(1.2.35b)

|x(t)| * C Cił_g

Oszacowanie to jest o tyle niedokładne, Ze wielkość c, ca^ wyłącznie ogranicza od góry sygnał |x(t)|, |x(t)|, a więc może nie być przyjmowana w żadnej chwili czasu.

W naszym przypadku na mocy (1.2.35a) mamy

l⁽W^t>| ⁴ I⁸8mLx ■ ^A*8« ~^c    (1-2.368)

przy czym nieco arbitralnie założyliśmy, że ograniczenie odgórne c (1.2.35a) jest tego samego rzędu co wartość maksymalna    (ogranicze

nie jest w miarę dokładne), c-Acpj^. Z nierówności (1.2.35b) otrzymujemy również:

I    < l⁸8«L* ^{1 A}“SM ~ « "g    (1.2.36b)

Łącząc związki (1.2.36a) oraz (1.2.36b) stwierdzamy ostatecznie, że

(1.2.37)

^A**

Au)_

Sm

Zwracamy uwagę, że związek (1.2.37) jest słuszny i dla modulacji fazy PM, i dla modulacji częstotliwości FM. Charakter jego jest raczej szacunkowy, dokładnie potwierdzimy to w ustępie 1.2.2c dla przypadku modulacji tonowej.

Wyrazistą interpretację dewiacji fazy Acpj_M daje wykres wskazowy sygnału zmod' lowanego

IM

^A0cos[u)₀t

8^(0]

Re

K

W¹ a

f J<W« e^JU>otl

' H^Ao ^e    |

Wektor reprezentujący niemodulowany sygnał nośny (Sj_M(t)’ = 0) wiruje wokół początku układu współrzędnych ze stałą prędkością kątową u>₀. W wyniku modulacji długość wektora nie ulega zmianie, a jedynie na jego regularny ruch obrotowy zostają nałożone dodatkowe, mniej lub bardziej regularne drgania w orzedziale kątowym Iw t)j < A<Pj_m, rys. 1.13.