img188

186

7.n«j*c przekroje óvmT*    ora*    dłujrość Jej oblicze ale. przyj

mując kęt rozdarcia dysz? 2a* 6 do 12°. Rozprężenie gazu podczae wy-płrwu z dyezy de Levala od ciśnienia p^ do ciśnienia p_Q panujęcego w otoczeniu uzyska aię przy odpowiednio obliczonym przekroju P₀ (rys, 121ei. Jeżeli przekrój ten będzie zbyt duży,    *° P⁰**⁶*⁸⁸

caatgpi rozprężenie g8zu do ciśnienia Pp-cp₀ ^^{rys# 1}21b). ** przypadku zbyt małego przekroju wylotowego ćyazy ?₀< ^?o ^P*Ywejgcy gaz ⁿⁱ⁸ rozpręży aię w dyszy całkowicie do ciśniecie p₀, a naatgpi to dopiero poza dyszę (rys. 121c).

oj

^Fk

c)

F.’<F.

Rye, 121. Vpływ przekroju dyszy de Levala na ciśnienie wypływu

15.3. STRUMIEŃ SWOBODNY

Przv swobodnym wypływie gazu z dyazy do otaczajęcego powietrza następuje zasysanie powietrza do wypływajęcego strumienie gazowego. W ten sposób wzrasta oaaa płyngoego atruElenia oraz zwiększa 8ię jego przekrój. Zasysanie powietrze z otoczenia do wypływajęcego z dyszy strumienie gazu wy naga nadanis przyspieszenia masie powietrza z otoczenia, co powoduje atratę energii, wyrażajęcę aię zmniejszeniem prędkości atru-nienia. l«c ryaunku i22 nckazano rozprzestrzenianie się płynęcego atru-nirnjr, oraz cnaraktervatyczne zmiany rozkładu prędkości, * zależności od cdlerłości oa wylotu z dyszy, wyrażonej wielokrotnośćię średnicy dyazy.

T rei strumienia na odcinku 4,74 z, ba wylotu z dyszy panuje stałe prędkość równa prędkości w przekroju o średnicy d₀» Tska eaza prędkość panuje w całym obszarze tak zwanego rdzenia strumienia, którego średnicę d^ w odległości z od wylotu z dyszy można obliczyć naetępujgcot

li . 1 - 0,311 (f-)

Frędkość w osi otracienie pozę jego rdzeniem, dla x/ć_Q^B, oblicza się z nsatępujęcej zależności*