fia3

fia3



15. Podstawy mechaniki kwantowej

TO JUŻ WIESI

Wzór Millikana-Einsteina opisujący zjawisko fotoelektryczne gdzie: W — praca wyjścia elektronu z metalu, h — stała Plancka, v— często tliwość fotonu, v — prędkość elektronu, m — masa elektronu. Dla częstotliwośi i granicznej vR, mamy

hvgr = W.

Inna postać wzoru Millikana-Einsteina

hv = hvw + eUh,

Uh — napięcie hamujące, e — ładunek elektronu, h — stała Plancka.

Pierwszy postulat Bohra

Elektron w atomie wodoru może poruszać się tylko po ściśle określony* li orbitach. Orbita dozwolona to taka, na której moment pędu elektronu jest równy całkowitej wielokrotności stałej Plancka podzielonej przez 2n. Moment pędu jest wielkością fizyczną, której wartość dla ciała poruszającego się po okręgu j<".l iloczynem pędu i promienia tego okręgu. Pierwszy postulat mówi zatem, że wart*im momentu pędu elektronu jest skwantowana:

h

mvr= n —- ,    n = 1,2,3 ...,

2 n

gdzie: r— promień n-tej orbity, m — masa elektronu, v — prędkość elektronu. Drugi postulat Bohra

Elektron, przechodząc z jednej orbity dozwolonej na drugą, emituje lub absorbuj kwant promieniowania elektromagnetycznego równy różnicy energii elektronu n.i tych dwu orbitach

energia elektronu na /-tej i n-tej orbicie.

Wzór Rydberga określający długość fali promieniowania emitowanego lub alrsoi bowanego

1 /1 1 \

J = R\rf~Yz)' n = 1, 2, 3...,    / = n + 1 , n + 2, n + 3,...,

R — stała Rydberga.

Wzór na promień n-tej orbity w atomie wodoru

r„ = n2


h2

4n2e2mk'

|    r„ ~ n2.

De Broglie przypisał cząstce o masie m, poruszającej się z prędkością v, a wię< cząstce, która ma pęd p = mv, falę o długości

P

Nieoznaczoność Heisenberga

Ax Apx > h.

Nie można z dowolnie dużą dokładnością określić jednocześnie położenia i pędu.

ZADANIA

Zjawisko fotoelektryczne

15.1.    Energia elektronów emitowanych w wyniku fotoefektu z oświetlonego metalu, zależy od:

a)    natężenia oświetlenia;

b)    napięcia hamującego;

() masy elektronów;

(I) częstotliwości promieniowania.

15.2.    Częstotliwość graniczna to taka częstotliwość promieniowania:

a)    powyżej której zjawisko fotoelektryczne nie zachodzi;

b)    poniżej której zjawisko fotoelektryczne nie zachodzi; c ) której odpowiada energia niższa od pracy wyjścia; d) której odpowiada i neigla wyższa od pracy wyjścia


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
fia3 6. Elektryczne własności ciał stałychTO WŻ WIESI Elektryczny moment dipolowy zdefiniowany jest
KIERUNEK LICENCJACKI - NAUKI ŚCISŁE doświadczalne, podstawy mechaniki kwantowej. Półjakościowe
IMG08 DOŚWIADCZALNE PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ 1) Rozkład energii w widmie ciała doskonale czarne
9 Proseminarium III Zasada nieoznaczoności, podstawy mechaniki kwantowej, konfiguracja elektronowa
CCF20121020018 V. Budowa atomu. Podstawy mechaniki kwantowej. Bohr przyjmując planetarny model atom
Zdj?cie0300 (3) Równanie Schródingera AGH Podstawowym równaniem mechaniki kwantowej opisującym ruch
fia2 2. Dynamika punktu materialnegoTO JUŻ WIESI Siłą nazywamy wielkość fizyczną wektorową, która j
fia8 12. Indukcja elektromagnetycznaTO JUŻ WIESI Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na ty
fia8 12. Indukcja elektromagnetycznaTO JUŻ WIESI Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na ty
Slajd15 (15) Podstawy laserowego usuwania tatuaży ■    Dokładny mechanizm molekularny
60 (15) I. Podstawowe włatriwoicl ttt-hnicztie moUeiaMw budUmtĘĘM Przypadek pierwszy ilustruje model
1. SCHEMAT NAPĘDU1.5.15. NAPĘDY MECHANICZNE 1.5.15.1. KAMY2. PODSTAWOWE WARIANTY WYKONANIA RAM U. -J
DSCN4042 Równanie Schródingera Podstawowym równaniem mechaniki kwantowej opisującym ruch cząstek w p

więcej podobnych podstron