mech2 183

mech2 183



364

§2 = 0.

Równanie lagrange'a dla współrzędnej tp ma poBtać:

_d_

dt


r3 fe * Cm1 + m2 + m3) + ^Ż1 " “2*2)] = °-

ór3 (m, + m2 +


+    - m2z2 = 0.


CO


Równanie Lagrange 'a dla współrzędnej ma postać:

j2_

dt


•1 (3S1 ł r34)


- n^g = 0,


(2).


(3)


'    3 ••    1

2 Z1 + T r3 * ” g = °*

Równanie Lagrange'a dla współrzędnej z2 ma postać:

W ~i~ r3^“ e = 0*

Mamy do rozwiązania układ trzech równać (1) (2) (3) z niewiadomymi ę , z^, z2. Otrzymamy:


<P =


2ę2 -


(2m1 + 2m2 + 3m^)z^ ’ 2g    + 3^ +

zi = r^~T2Epr3^»

2g (^3m2 + 3^ + m.


.3 ^2m^ + 21112 + 3®^


Zadanie 14

Mechanizm przedetawiony na rya. 275 wprawiono w ruch momentem o stałej wartoćoi M, przyłożonym do korby 0A. Napisać równanie ruchu układu mając


ciężar korby P i ciężar P koła II. Przyjąć, że korba jeat prętem jednorodnym, a koło II tarczą Jednorodną toczącą się po kole I bez poślizgu. Koła mają promienie R i r.

Rozwiązanie

Układ mu 1 stopieó swobody.Jako współrzędną uogólnioną przyjmujemy <p .

Korzyatumy z równania lagrange'a w poBtaci

dt


Sep


(p •

Energia kinetyczna

1 • . 2 1 2 1 T    2

E = T Iolc * + 2 “li 7A + 2 *11“ II’

przy czym

*a = “ii r-

2 + r i

II


= - (p

I = -1- -Z. r2' 1II 2 g

stąd

. 2


- i CR ♦ r>2 (y i * i f) i»2 - i2i & - ^    + 9© i

il _ o

a«p - u*

gf - igO + r)Z C2T + 9P> .

Siłę uogólnioną wyznaczymy z wyrażenia na pracę przygotowaną:

6A = M6<j> - P


R + r


cosq>6 <p - F (^R + r) costp 5cp,


stąd


= M —    -|<R +    t) cob<p -    P    CR +    co8 cp= -1    [2M -    +    !“) Ca + r) cob <P ■

Podstawiając    do    równania Lagrangs’a    otrzymamy    równanie różniczkowe:

~    CR    + r)2 C2P    +    ^    = ~2 RM -    f P + P)    (R    + *) COB <pj»

4"    (R    + r)2 (2P    +    9P) $    =    2M - (P +    F) (R +    r)    cob cp.

LITERATURA

[1]    Antoniuk E., Kiedrzyńskl A. r Zadania z mechaniki ogólnej. Rynamika. PWN, Warszawa 1959«

[2]    Bat    , Dfcanekldze G.J., K e 1 z o n A.S., Teoreti-

SeBkaja mechanika v prlmerach i zadacach. III, Izd. Nauka, Mo6kva 1973.

[3]    Gutowski R,. Mechanika analityczna, PWN,. Warszawa 1971.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
RÓWNANIA LAGRANGE’A WIĘZY, WSPÓŁRZĘDNE UOGÓLNIONE Więzy kinematyczne - więzy, wyrażone
44139 spektroskopia020 40 Równanie oscylatora dla tego przypadku ma postać m*x + m*yx = — eS0e~icot,
IMG38 Równanie Schrddirigera dla oscylatora harmonicznego ma zatem postać h2 3*4* i. i... HH3 +
Stosując metodę funkcyjnych mnożników Lagrange’a A(t) dla równań stanu i funkcję kary K(u(t))
DSC00125 (18) Łwłanie 4 Napisz równanie ruchu układu przedstawionego na Kys. 4 dla współrzędnych q i
tm2 II.5.1 Rozwiązanie zespolonych równań Helmholtza dla fal płaskich w ośrodku ze stratami H kx
mech2 180 358 ale 6 y = ~ e£ b6b stąd.Q = - t*- a. B 4c Otrzymane wyrażenia wstawiamy do równania
mech2 180 358 ale 6 y = ~ e£ b6b stąd.Q = - t*- a. B 4c Otrzymane wyrażenia wstawiamy do równania
nn3 ^-<2J kecć>£ 13. Napisz równania Lagrange’a Ii-go rodzaju dla sił niepotencjalnych. Krótki
64561 mechanika 4 (2) Zad. 3. Dla punktu M zadanego mechanizmu ułożyć równanie ruchu i dla / =/, okr
IMAG0206 Różnice w rozwiązaniu równania Schródingera dla atomu wodoru i atomów wieloelektronowychAto
17. MODELE MATERIAŁÓW W wykładach numer 13 i 14 zostały omówione równania fizyczne dla materiału

więcej podobnych podstron