Image0016 BMP

f¹ Ił

1'ochodna w \ stępująca w Ol

równaniu M;iM',d!.i (l.M) nosi mi/wę iH‘xt»ści pnidu

przesunięcia. Jednostką prądu pr/eomiędu ico atnjscr na metr kwadratowy Wielkość tę oni owi my w p. 1.6.

Sumę gęstości prądu przewodzenia i prądu przesunięciu, czyli wielkość

cl>

J^J- ,    0.69)

et

nazywamy gęstością prądu caihowiicgo.

Wyznaczymy postać całkową równań Maxwdla. W tym celu rozpatrzmy krzywą zamkniętą C, będącą brzegiem powierzchni S. Strumienie wektorów rot H oraz rot E przez powierzchnię S wynoszą

r r	/ 0D\
s s	K)
f	CdS
rotE-dS — —
*/ s	1 < < s

zgodnie z równaniami Max.wella (1.67) i (1.68). Na podstawie twierdzenia Stokesa (por. wzór 1.39), mamy

f H-dl= f rotH-dS    oraz i E-dl= f rotE-dS

C(S>    s    C(sj    s

wobec czego

<j)H-dl= f J-dS+ f "®dS,

V    mi    J

C(S)    s    s

1

O E-dl=-

m-)    s

Zmieniając kolejność operacji różniczkowania i całkowania, otrzymujemy

0.70)

m

di

•dS.

COD	s	*
■ -dS =		D*dS,
J St	ot _
s	s
ro b	5	ł
■ -dS =		B-dS,
Ot	* J

s    s

wobec czego równania (1.70> przybierają posiać

	/* C [
f ł) H ' d 1 —	J-dSi-
J	J ^ J
CIS)	s s
di i; iii -	~ ^( j B-dS. tf I
J CIM	X

(1.71/

0.72)

Są to równania Maxwdlii w postaci całkowej.

• » ,» i ii,    lnh napięciem ełek try, zacni wzdłuż k‘| krzywią. Natomiast całka

i.itę/mia t! pola inaimciyc/ncpo wzdłuż krzywej C

i -.iv n.ipiy, nm nuiam-tycznym w/dltiż lej krzywej. Jednostki) napięcia u jest wolt '^v i /<■ napięcia magnetycznego — ani per (A),

'ainmiicn nulukeii eleklrw/nej I) przez powierzchnię .S’. czyli '-alka

f I) ■ dS

■miiiu ■ w uruniienieni elektrycznym, /as strumień indukcji magnetycznej B przez po-» u i /i linie ,v, czy li

0= J B-dS

11.76;

s

nurtw.i siv strumieniem magnetycznym. Jednostką strumienia elektrycznego jest kuloinl' <( i, *» si r umienia magnetycznego — weber (Wb).

|'ih tioilna czasowa strumienia elektrycznego przez, powierzchnię .V, czyli wielkość

s

(1.77

intowu się prądem przesunięcia przez tę powierzchnię. Jednostką prądu przesunięcia jest • >łi|«-i (A), Wielkość tę omówimy w p. 1.6.

‘outu prądu przewodzenia i prądu przesunięcia, czyli wielkość

i,. = i -i- / _E = J - dS +

o

(1.78

s

i .tę prądem całkowitym.

1’miiiHÓona przez -1 pochodna czasowa strumienia magnetycznego przez powierz.' . Inny V czyli wielkość

s

(1.79

n.i/iwa się silit elektromotoryczną indukowaną wzdłuż krzywej brzegowej lej powierzchni Irdnostką siły elektromotorycznej jest wolt (V).

I    n>w lianie Mas wella (1.71) w postaci całkowej jest znane pod nazwą prawa Ampćrc’a M.dna |c sformułować w .sposób następujący: napięcie maąnetyczne wzdłuż krzywej zttiti ktityhl test run ne prądowi całkowi temu, czyli '.umie pnplit przewodzenia i prądu przt surttę ■ ni p> < powierzchnie, której hrzeąicm jest ta krzywa.

II    Knutaiiie Maswella (1.72) w postaci całkowej pizedstnwia prawo indukcji elektio ,u i)UK t>c/tiej 1 aradaya: napięcie wzdłuż krzywej zumknięhj jest rów ne sile ciekIronioto ii, nr) wzniecanej wskutek zmian czasowych strumienia niaąnet\,.:neąo przeiiikątąi ią/i y.,,n rrzehinę. które/ hrzet/iem jest ta krzywa.