25195 P1160445

t.

(2 50)

051)

Moc zużywaną przez pompę oblicza się ze wzoru: r

»l

Strata mocy na skutek dławienia pompyTyynesi:

(2.52)

_NmŻJiAJLŁ n

gdzie:

H_d - tzw. wysokość dławienia, m.

Przy zmianie ilości obrotów wirnika pompy wirowej wydatki, wysokości podnoszeni* i zapotrzebowania mocy zmieniają się następująco:

A-L V, n2	(2.53)
Mo-JulY hu2 UJ	(2.54)
	(2.55)
n2 UJ

3. Procesy mechaniczne i hydrodynamiczne

3.1.    Opadanie cząstek dal stałych w płynach

3.1.1.    Opadanie swobodne

Prędko* opadania swobodnego pojedynczej cząstki w płynie w okresie jej ruchu jednostajnego wyraża się wzorem:

)4dj(p,-p)

on

y 3-x.p

gdzie:

d - średnica cząstki, m, g - przyspieszenie ziemskie, m/s²,

P* - gęstość cząstki, kg/m³, p - gęstość płynu, kg/m³,

X - współczynnik oporu ośrodka, zależny od liczby Reynoldsa.

W zakresie liczby Reynoldsa I0“* < Re < 0,5 ruch opadającej cząstki jest banany, a współczynnik oporu ośrodka wyraża się wzorem:

X

24

Re

0-2)

W obszarze laminamym (obszar Stokesa) prędkość opadania pojedynczej cząstki kolistej wyraża się zależnością:

OJ)

_w d²(p,-p)-g

18-ti

W zakresie liczby Reynoldsa 0,5 < Rc < 500 występuje obszar opadania przejściom* go (obszar Allena), a współczynnik oporu ośrodka X wyraża aę wzorem:

X =

18,5

Re⁰⁶

0-4)

W obszarze przejściowym prędkość opadania swobodnego pojedynczej cząstki kolistej opisana jest zależnością:

w - 0.78

(P, -p)^ą7M d^,u _p(UW._n0.4M

05)

Dla wartości liczby Reynoldsa, zawartych w granicach 500 < Re < HO⁵ (obsaat Newtona), współczynnik oporu środowiska nie zalezy od liczby Reynolds* i ma stalą wartość X = 0,44. Wtedy prędkość opadania cząstki wyraża się w zorom:

27