320 (27)

(6)

- 320 -

^v3 " ^Xc^{(R +} 1

I,

^Xa ⁺ V

U)

'5)

Obliczając I_b i I_c z równań (1), (2) i (5), a następnie porówn

(4) dostaniemy    0) i

1,8 + U₁

1 + jw RC " ^X1^R»

i stąd

Y    ¹    1

¹¹    ^7 j«R²C*

U celu obliczenia współczynnika Y₁₂ obliczamy prąd I₁ w układzie pokazanym na rys. 3.74.3. Ze schematu zastępczego idealnego wzmacniacza opera-tyjnego wynika, że V₁ ■ 0.

t a 0, a stąd

tego i_a »

_lPode

- 321

v₂ - O

I_b - 0.

„_ie zależności (6) można wykazać, że I_c « I-j • 4 zatem

V₃ » -I-jR.

(7)

równanie I prawa KlrchhoWa dla węzła (?) i wykorzystując zależna; (7) dostaniemy

U, + I-R

■< fl—— - -I^ju/C + I,.

i, podstawie równania (8) otrzymamy

X.

^Y12.“ TT^

U.,-0

1

jcoR^C

(8)

Ul

j c^R²G

(9)

,^^padku

i tyalku przeprowadzenia podobnych obliczeń otrzymamy macierz admitencyj-są X czwórnika z rys. 3.74 w postaci

1.

-7~

j coR^C

- jwrc j eu R^C J

®^y8* 3.74.4    Z postaci (9) macierzy Y wynika, że czwórnik z rys.

3.74 będzie równoważny czwórnikowi pokazanemu na • 3.74.4, Ha podstawie otrzymanych wyników można zauważyć, że z ele-

P n j

,    ’    ¹ wzmacniaczy operacyjnych mogą powstać układy równoważne cew-

^ulccyjnym, co aa duże znaczenie w syntezie układów aktywnych,

żsśanlp t yc

z₁z₃R_L

"*?r

%?"\^{8dy z}2 - ysnr* z₁ = z₃ =. z₄ = r to, z_Be = jorr^c i dwój-• 3.75 jest równoważny cewce indukcyjnej o indukcyjności L =RR^O.