4b (38)

11. Moment siły względem oit.

Moment siły F względem osi Z nazywamy moment rzutu siły F na płaszczyznę prostopadłą do osi Z względem punktu O w którym oś przenika płaszczyznę Wartość momentu siły względem osi Z Jest Iloczynem wartości rzutu siły F na płaszczyznę (pi) I długości odcinka IV. Zwrot wektora momentu od siły względem osi Z określamy z reguły śruby prawoskrętnej. Kierunek wektora momentu względem osi Z jest równoległy do osi Z. Je2eli linia działania przecina oś Z to moment od siły względem tai osi jest równy 0.

12. Przestrzenny układ sił równoległych.

Linie działania sil są względem siebie równoległe I leżą w trójwymiarowej przestrzeni

13. Środek ciężkości figur płaskich, linii I brył.

1    (środek masy układu płaskiego leży w płaszczyźnie tego układu

2    (środek masy linii prostej leży na tej linii

3)środek masy dwóch punktów materialnych leży na prostej łączącej te punkty I dzieli Ją na odcinki o długościach odwrotnie proporcjonalnych do Ich mas.

4 (Środek masy układu mającego środek symetrii leży w tym środku. Jeżeli układ ma 2 lub więcej osi symetrii to środek leży w punkcie przecięcia się tych osi

5)Rzu! środka ciężkości figury pieskiej na dowolną plaszcżyznę jest środkiem ciężkości rzutu lej figury na dowolną płaszczyznę.

6(Moment statyczny względam osi lub płaszczyzny przechodzącej przez środek ciężkości Jest zawsze

równy 0.

7)Moment statyczny nie zmieni sfę Jeżeli zamiast części układu wprowadzimy punkt materialny o masie równej masie danej części leżący w środku ciężkości tej części masy.

14. Twierdzenie 0 momentach statycznych.

Momentem statycznym punktu materialnego A o masie m względem płaszczyzny (pi) nazywamy Iloczyn masy tego punktu i odległości od zadanej płaszczyzny

01.

Równania mchu punktu.

F(x,y,z) * 0 to Funkcja do wyznaczenia trajektorii ruchu punku A poprzez równania skończone

W.N 1

l'l I    •

t * aW J    /.■—■