58 59

59

59

Równania «*¹ ■» konturów podstawowych wyznaozonych przez struny R,, I (JCj zaznaczony na rysunku) oraz pęków podstawowych wyznaczonych eaz konary Bj, 1    mają postać

Ml ♦ “4 ^+ 9b - • ■ ^0	(1)
^ł3 ^+ + "2 “ ^1 " °	(2)
V5 ' Ib ^1 ^0	(3)
GgOg - - J = 0	(4)
dat
^c4 sr - f ■^1 “ ^ii ^1 ^0	(5>

Posługując się operatorem różniczkowania    możemy przedstawić za-

żnoćoi (1) - (5) w formie równania macierzowego

r1 q 0 i 0 1 0 Lj OT + £ ° l ^1 0		^ł1'		e
		S		*
0 1 O O		ii		0
0    -1 0 1 G2 0 1    ^0 0 ! -r 04 fe.		"2		j 0

(Z_A ♦QY-¹Cfri_A] u .] -QY-^łj]    16)

]nh krótko

Zjld^]

pg-my ozyrn przez odwrotność operatora różniczkowania    rozumie aię ope

rator całkowania jat, i na odwrót.

Odwrócenie macierzy operatorów Jest zasadna, Jeśli jaj wyznacznik ma _poaf_rA iloczynu operatorów mnożenia, różniczkowania i całkowanie, 00 dotyczy szczególnie macierzy diagonalnej- ¥ rozpatrywanym obwodzie

	% §F	0		["^1 ^0
y-1 . ^1				v/^dt’ kI^M.
^D "wŁ	r	°2

Po wykonaniu działać według wzoru (6), oprowadzamy równanie hybrydowe do równanie opisującego prądy strunowe

^Ł1 ^+ cji^4t 9 ^1 ^0	^łi		•-v/^Ji^1
^0 + H^1 ^0	^13		• -
^0 -? S	.s.		0

"D]J

r z ^1 01 _ Al __	!±ł
-qTv	“Dl.

atomlast konstrukcja

Izie: Z_A - macierz operatorów impedanoyjnyołi strunowych,

Y_d - macierz operatorów adml t anoyjnyoh konarowy oh Jak widać, macierze Z_A i Y_D eą niesymetryczne¹ z powodu obecno ś-L źródeł sterowanych w obwodzie•

Po formalnych przekształceniach otrzymujemy formułę analogiczną do $) w przykładzie 2,4

Poszukiwane równanie róśnioakowe opisujące prąd ij Jest od rui wi-

- V

dla prądu i₁ wymga dosyć praoooh 1 onnyoh zawarte w zapisie uolsnowys i wyko-raystujemy a) do al Imłnacji i-

Mi ♦ ^Łi ¹9h ¹ V h ^{1 4} “ V ^J

1

J celi nie występują źródła sterowane, w obwodzie ELC ze sprzężeniami ne gna ty czym! macierz Z4 nie jest diagonalna, lecz zachowuje symetrię.