CCF20120509095

v./.pv. aa. a\u/-łTiij/.iiina i uu|iumcu/.i

5.2.2. Średnia prędkość wody w rurociągu

1 4Q 3600 nd²

c =

4-285

c =

= 10,085 m-s ¹.

3600 rc(0,l)²

Współczynnik lepkości kinematycznej wody w temperaturze 293 K (tabl. 4 umieszczona na końcu książki)

v = 1,0068-10”⁶ m²-s“\

stąd

_{Re =} ej ₌ 10,085 _;°,^|^1Q₆

v 1,0068-10“⁶

Dla obliczonej liczby Reynoldsa i chropowatości względnej rurociągu

d 100

^s~k‘ 0j^=l00°-

wyznaczamy z wykresu Nikuradsego (rys. 3, umieszczony na końcu książki) współ czynnik strat liniowych

X % 0,02.

Wysokość strat

a spadek ciśnienia wobec tego

C² /

^h- = 2/r

Ap = pgh_s,

A ^p°² 2 ¹

Ap-—A-.

Po podstawieniu danych liczbowych

1000 (10,085)²    10

Ap =-^K-y--0,⁰²— = 101707 Pa

0,1 MPa.

5.2.3. Dla jednakowego pola przekroju i takiego samego natężenia przepływu, prędkość średnia nie ulega zmianie, czyli

c = 10,085 m-s^-1.

Pole powierzchni A koła o średnicy d wynosi nd²/4, w związku z tym długość boku kwadratu

a = J~A = -\7n.

Średnica hydrauliczna

AA Aa²

^dh = — = ~r~ = a, a Aa

sląd

d,=

100

7i = 88,6 mm.

Liczba Reynoldsa

cd_h 10,085-0,0886

^C_ V 1,0068-10^-6

= 887496.

('hropowatość względna

-p = 886.

k

Współczynnik strat liniowych, odczytany z wykresu Nikuradsego (dla danych wartości Ue i djk), wynosi

X = 0,02.

Spadek ciśnienia

A ^pC 1 '

2    d,.

u po podstawieniu wartości liczbowych

ą    1000 (10,085)²    10

A p =---0,02 ■

2 ”''■‘0,0886’ Ap = 114793 Pa % 0,115 MPa.

5.2.4. Dla przekrojów 1 i 2 (rys. 1-5.16) układamy uogólnione równanie Berno-tliliego:

^ + ^- + H + Lsina = ^(\ + X~ + c]+^ + 0,    (I)

2g pg    2 g\ D₂ ) pg

w którym

Pi = Pi = Pt,,

I 'I Mechanika płynów