DSC03348 (2)

Należy zauważyć. Ze w tym przypadku istnieją cztery możliwe kontynuacje dla każdej z uzyskanych scen przedstawionych na sche-macie

Liczba teoretycznych wierzchołków grafu stanów może być obliczona jako iloczyn nocy zbioru stanów każdego z kanałów K^. ■ danyn przykładzie

H ■ i{*aji ■ — • u JHI i • | — • ? =²¹⁸¹ •

Hatomiast liczba wszystkich możliwych łuków tego grafu, opisujących dopuszczalne zmiany stanów, byłaby nieco mniejsza niż 2-181². Te charakterystyki wielokrotnie przewyższają liczbf wszystkich dopuszczalnych scen /*32/. Ponieważ niektóre sceny H opisywane jednym i tym samym wektorem wartości cech /schemat 3.55/, należy oczekiwać, że rzeczywista liczba wierzchołków grafu stanów /przestrzeni cech/ będzie jeszcze mniejsza.

a    b    c

Schemat 3.55* Sceny opisane tym samym wektorem wartości cech <b, a, a, b, 0, 3/2, (5/

Ograniczenie liczby wektorów wartości cech, a także możliwych przejść z wektora na wektor charakteryzuje kolizje aprioryczne 1 aposterloryczne•

* tabeli 3.2 przedstawiono wektor wartości cech opisujący scenę początkową /por. schemat 3.27/. Wektor ten oznaczono syo-bolem stanu początkowego a_Q . Następnie określono 6 możliwych .kontynuacji stanu a_c , które oznaczono odpowiednio s₁ - s_g . Ze etanami tymi postąpiono analogicznie, określając ich kontynuacje /por. tabela 3*5/.

Tabela 3-2

Stan początkowy* ^8o	c	a	a	b	0	3/2	0
Kontynuacjo 1 ^81	a	a	a	b	1/2	3/2	0
°2	b	a	a	b	0	3/2	0
°3	c	a	b	b	0	0	3/4
	c	a	c	b	0	0	0
^a5	c	a	a	a	0	3/2	4/3
^s6	c	a	a	c	0	3/2	0

Tabela 3.3

Stan początkowy* ^81	a	a	a	b	1/2	3/2	0
Kontynuacje t ^8o	c'	a	a	b	0	3/2	0
®2	b	a	a	b	0	3/2	0
^s7	a*	a	a	a	1/2	3/2	4/3
“8	a	a	a	c	1/2	3/2	0

Tabela 3.4

Stan początkowy* ^a2	b	a	a	b	0	3/2	0
KontynuacJe l - ^81	a	a	a	b	1/2	3/2	0
_ "o	c	a	a	b	0	3/2	0
I--°9	b	a	b	b	0	0	3/4
LT «io	b	a	0	b	0	0	0