Nieliniowe efekty optyczne
i ich wykorzystanie w przyrządach
optoelektroniki zintegrowanej
Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie.
Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim.
Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem
podania źródła.
© Sergiusz Patela 2004 - 2005
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Definicja
Nieliniowe zjawiska elektromagnetyczne pojawiają
się, gdy odpowiedź ośrodka (polaryzacja elektryczna,
gęstość prądu, magnetyzacja) jest nieliniową funkcją
pola elektrycznego lub magnetycznego.
Przykłady z elektrodynamiki klasycznej: krzywa
namagnesowania ferroelektryków, efekt Faradaya
(skręcenie płaszczyzny polaryzacji w polu
magnetycznym)
Przykłady zjawisk optyki nieliniowej: generacja
harmonicznych światła, nieliniowa zmiana
współczynnika załamania
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Wprowadzenie
Zazwyczaj natężenie (E) pola fali świetlnej jest znacznie
mniejsze od natężenia pól wewnątrzatomowych.
W takiej sytuacji występuje liniowy związek pomiędzy polem
(E) i indukcją (D).
Efekty nieliniowe pojawiają się przy gęstościach mocy wiązki
światła około 1 kW/cm
2
(10
7
W/m
2
) . Praca przyrządów
optyki nieliniowe wymaga mocy o rząd większej.
W światłowodzie, ze względu na małe pole przekroju taka
gęstość występuje nawet przy niewielkich mocach
całkowitych.
E
D
r
r
ε
=
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Gęstości mocy w światłowodach
Moc sygnału optycznego (P)
1 mW = 10
-3
W
Jednomodowe włókno światłowodowym
średnica pola modu (r)
10
µ
m
powierzchnia przekroju (S)
78,5*10
-12
m
2
gęstość mocy
P/S = 1,3*10
7
W/m
2
wystarcza do obserwacji
efektów nieliniowych
Światłowód paskowy
szerokość 5
µ
m
grubość 1
µ
m
Powierzchnia przekroju (S) 5* 10
-12
m
2
gęstość mocy
P/S = 20*10
7
W/m
2
pozwala zastosować efekt
nieliniowy w przyrządach fotonicznych.
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Zjawiska nieliniowe
Od lat 60-tych XX wieku obserwujemy intensywny
rozwój optyki nieliniowej. Zakres badań obejmuje
dziedziny takie jak:
•
generacja harmonicznych światła
•
spektroskopia nieliniowa
•
sprzęganie fazowe (phase conjugation)
•
bistabilność optyczna
•
przełączenia optyczne (optical switching)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Liniowe równania falowe
∇ −
=
2
2
2
0
r
r
E
E
t
µε
∂
∂
∇
−
=
2
2
2
0
r
r
H
H
t
µε
∂
∂
(
)
[
]
z
t
i
x
E
E
y
y
β
ω
−
=
exp
)
(
0
[
]
0
0
2
2
2
0
2
=
β
−
+
∂
∂
y
y
E
k
x
E
Opis propagacji fali światła w światłowodzie planarnym:
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Równania materiałowe (optyka nieliniowa)
P
E
E
D
r
r
r
r
+
ε
=
ε
=
0
M
H
H
B
r
r
r
r
+
µ
=
µ
=
0
NL
P
P
P
L
+
=
r
Równania
materiałowe
NL
L
P
P
E
E
D
r
r
r
r
r
+
+
ε
=
ε
=
0
E
P
L
L
r
r
χ
ε
=
0
NL
L
P
E
P
r
r
r
+
χ
ε
=
0
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Klasyfikacja zjawisk optyki nieliniowej
Reakcję ośrodka na propagację fali świetlnej
charakteryzuje się za pomocą wektora polaryzacji
elektrycznej i tensora podatności elektrycznej
.
( )
( )
( )
( )
(
)
L
L
+
χ
+
+
χ
+
χ
+
χ
ε
=
n
n
E
EEE
EE
E
P
3
2
1
0
Jeżeli amplituda drgań będzie odpowiednio duża, w
odpowiedzi pojawią się składowe wyższych rzędów.
( )
E
E
P
χ
ε
0
=
efe
kty
lin
iow
e
n.li
n. 2
-go
rzę
du
n.li
n.
3-g
o r
zęd
u
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Dobór materiałów dla przyrządów
optoelektroniki nieliniowej
Wymogi
•duża nieliniowa podatność dielektryczna,
•przejrzystość w przedziale roboczych długości fali,
•odporność na wysokie natężenie światła,
•dostępność technologii struktur,
•odporność mechaniczna i termiczna
•stabilność parametrów optycznych.
Klasyfikacja
•organiczne i nieorganiczne,
•półprzewodnikowe i dielektryczne,
•jednorodne i kompozytowe.
•ciekłe kryształy
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Materiały dla wytwarzania optycznych struktur
nieliniowych
1. Materiały dla efektów drugiego rzędu (generacja harmonicznych)
2. Materiały dla efektów trzeciego rzędu (zmiana współczynnika
załamania)
3. Materiały specjalne (filtry domieszkowane mikrokryształami,
supersieci, kryształy fotoniczne (photonic bandgap materials)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Wyprowadzenie nieliniowego
równania falowego (1)
(
)
∂
∂
−
×
∇
=
×
∇
×
∇
t
B
E
r
r
na pierwsze z równań działamy
obustronnie operatorem rotacji
E
E
E
2
div
grad
∇
−
=
×
∇
×
∇
i korzystamy z tożsamości operatorowej
(
)
H
t
t
H
E
E
r
r
×
∇
∂
∂
µ
−
=
∂
∂
µ
−
×
∇
=
∇
−
2
div
grad
Otrzymujemy
(
)
H
t
E
r
×
∇
∂
∂
µ
−
=
∇
−
2
przy braku ładunku przestrzennego div E = 0
∂
∂
∂
∂
µ
−
=
∇
−
t
D
t
E
r
r
2
Podstawiając za rot H z drugiego równania
Maxwella, otrzymamy
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Wyprowadzenie nieliniowego
równania falowego (2)
(
)
NL
L
P
P
E
t
t
D
t
E
+
+
ε
∂
∂
µ
−
=
∂
∂
∂
∂
µ
−
=
∇
−
r
r
r
0
2
2
2
Korzystając z równań materiałowych
(
)
NL
L
P
t
P
E
t
E
2
2
0
2
2
2
∂
∂
µ
=
+
ε
∂
∂
µ
−
∇
r
r
Przenosimy składniki „liniowe” na lewą stronę
P
E
E
D
r
r
r
r
+
ε
=
ε
=
0
E
P
E
L
L
r
r
r
ε
=
+
ε
0
( )
NL
L
P
t
E
t
E
2
2
2
2
2
∂
∂
µ
=
ε
∂
∂
µ
−
∇
r
r
NL
L
P
t
E
t
E
2
2
2
2
2
∂
∂
µ
=
∂
∂
µε
−
∇
r
r
NL
L
P
t
E
t
E
2
2
0
2
2
0
2
∂
∂
µ
=
∂
∂
ε
µ
−
∇
r
r
Dla większości stosowanych w
optyce nieliniowej ośrodków
µ
=
µ
o
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowy współczynnik załamania
Nieliniowe współczynniki załamania opisuje się przy pomocy
następujących wzorów:
2
2
0
2
2
0
2
1
E
n
n
E
n
n
n
+
=
+
=
2
2
0
E
n
n
n
′
+
=
I
n
n
n
2
0
′′
+
=
w których: n
0
– liniowy współczynnik załamania,
〈 〉 – uśrednianie po czasie, E –
amplituda (obwiednia) wektora elektrycznego fali świetlnej, I – natężenie fali
świetlnej
Zależności pomiędzy współczynnikami n
2
, n’
2
, n”
2
:
2
0
2
2
4
2
n
cn
n
n
′′
π
=
′
=
Zależności pomiędzy nieliniowym współczynnikiem
załamania i współczynnikami nieliniowej podatności
zależą od konfiguracji przyrządu. Dla układu
jednowiązkowego zależność przyjmuje postać:
( )
(
)
ω
ω
−
ω
ω
−
χ
ε
=
,
,
;
4
3
3
2
0
2
cn
n
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Charakteryzacja materiałów
1. Podatności dielektryczne, nieliniowe współczynniki
załamania, pasmo transmisji, odporność na uszkodzenia
optyczne, ...
2. Współczynniki jakości nieliniowej
(
)
ω
ω
=
2
2
2
n
n
d
M
ij
ij
( )
λα
=
χ
2
1
3
n
M
α
λ
=
sat
sat
n
M
2
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Właściwości materiałów optycznych domieszkowanych
nanokryształami
Nano-
kryształ
M atryca
Nieliniowość, n
2
cm
-2
W
-2
Nileliniowość
χ
(3)
λ
nm
Czas
odpowiedzi
Ge
SiO
2
2,7 - 6,9 x 10
-13
800
<100fs, 1ps
1
Ag
Polistyren
Au
SiO
2
(0.4 -2.3)
x 10
-8
esu
530 -
570
Au
TiO
2
6x10
-7
esu
~680
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Materiały nieorganiczne stosowane do generacji
drugiej harmonicznej światła
Materiał
λ
[nm]
n
ω
WJN
ω
ω
2
2
2
n
n
d
eff
[x10
-24
m
2
/V
2
]
Odporność
na uszko-
dzenie
optyczne
[GW/cm
2
]
Pasmo
transmisji
[nm]
Kwarc
1064
1,5341
0,028
1,2
KDP
1058
1,4938
0,029
1,0
200-1500
LiNbO
3
d
31
1058
2,2322
1,84
0,1
350-4500
LiNbO
3
d
33
1152
2,1506
89,69
KTP
1064
1,74-1,83
9,35
0,65
350-4500
ZnO
1058
1,95
0,4
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Właściwości niektórych materiałów nieliniowych
trzeciego rzędu
Materiał
λ
n
2
odpowiedź
τ
α
n
2
/
λα
∆
n
sat
∆
n
sat
/
λα
µ
m
m
2
/W
s
1/cm
x10
-8
GaAlAs
r
1
10
-8
10
-8
10
4
1
0,1
0,1
GaAlAs
nr
1
10
-12
10
-8
30
0,033
2x10
-3
0,9
m.k. CdS
x
Se
1-x
1
10-
14
10
-11
3
0,003
5x10
-5
0,3
SiO
2
1
10
-20
10
-14
10
-5
10
-3
>10
-6
>1000
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Podstawowa klasyfikacja zjawisk fizycznych
stosowanych w modulatorach światłowodowych
1. Zjawiska absorpcyjne: zmiana współczynnika
absorpcji (zmiana natężenia wiązki).
2. Zjawiska refrakcyjne: zmiany współczynnika
załamania (zmiana fazy lub kierunku
rozchodzenia się wiązki, zmiana wartości kąta
granicznego).
3. Konstrukcje opto-mechaniczne
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Podstawowe typy modulatorów światłowodowych
modulator elektroabsorpcyjny
sygnał
modulator Macha-Zehndera
-
sygnał
sprzęgacz kierunkowy
sygnał
sprzęgacz X
sygnał
modulator akustooptyczny - dyfrakcyjny
sygnał
modulator mikromechaniczny
sygnał
promień w
światłowodzie
planarnym
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Podstawowe typy przełączników półprzewodnikowych
1. Przełącznik na interferometrze
Macha-Zehndera
2. Sprzęgacz kierunkowy
3. Konwerter modów (binarny
przełącznik optyczny/digital optical
switch)
4. Wzmacniacz półprzewodnikowy
(aktywny przełącznik przestrzenny)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Przykłady urządzeń optyki nieliniowej
• Urządzenia aktywne z optycznym wymuszeniem
nieliniowym
• Całkowicie optyczne przełączniki bistabilne
• Generatory harmonicznych
• Światłowody i transmisja solitonowa
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Zintegrowane urządzenia optyki nieliniowej
!
nieliniowe sprzęgacze o stałych rozłożonych
(siatkowy, pryzmatyczny)
!
nieliniowe odchylanie wiązki (modulator
przestrzenny)
!
nieliniowe sprzęgacze kierunkowe
!
nieliniowe konwertery modów
!
nieliniowe sprzęgacze Y i X
!
nieliniowe siatki DFB (o stałych rozłożonych)
!
całkowicie optyczne urządzenia logiczne (bramki
optyczne)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowy współczynnik załamania
Optyka klasyczna - współczynnik załamania nie zależy od mocy optycznej.
Optyka nieliniowa - współczynnik załamania jest funkcją mocy
Nieliniowy
współczynnik załamania:
Gdzie:
n - liniowy współczynnik załamania
n
2
- nieliniowy wsp. załamania szkła kwarc. = 3,2
×
10
-16
cm
2
/W
A - powierzchnia pola modu
W światłowodach ze szkła kwarcowego w typowych warunkach n
2
< 10
-7
+
=
A
P
n
n
n
2
'
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Optyka zintegrowana a optyka nieliniowa
Światłowody pozwalają na łatwe badanie i
wykorzystanie optycznych efektów nieliniowych.
Specyficzne cechy, które odróżniają struktury
światłowodowe od materiałów objętościowych to:
!
duża gęstość energii świetlnej w strukturach
światłowodowych o małym przekroju poprzecznym
!
propagacja wiązki na duże odległości bez
rozbieżności dyfrakcyjnej
!
możliwość uzyskania nieliniowego dopasowania
fazy (poprzez manipulację własnościami
modowymi światłowodów)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Optyczna bramka XOR
Moc optyczna prowadzona a gałęziach a i b kontroluje pojawienie się
na wyjściu sygnału optycznego z gałęzi c. Elektrody służą do ustawienia
punktu pracy urządzenia (początkowe przesunięcie fazy pomiędzy
gałęziami =
π
).
TE
TE
TM
polaryzator
transm. TM
a
c
b
Funkcja XOR:
A B Q
0 0 0
1 0 1
0 1 1
1 1 0
U(
π
)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
0
0,05
0,1
0,15
0,2
0,25
0
0,5
1
1,5
2
Nieliniowy deflektor wiązki
n
c
n
f
n
s
Λ
s
β
s
β
c
s
w
o
θ
c
θ
s
(I
c
)
(λ
c
)
(λ
s
)
Wiązka
sterująca
Wiązka
odchylana
z
Moc wejściowa Pc [W]
Zmiana k
ąta wi
ązki wyj
ści
ow
ej
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowy sprzęgacz kierunkowy
t
t
t
KANAŁ 1
KANAŁ 2
stan prosty
stan krzyżowy
linią przerywaną oznaczono
działanie modulatora wykonanego w
ośrodku liniowym
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowa siatka DFB
n
fo
+ n
2
I
E
f
n
s
δ
L
d
E
b
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowy modulator Macha-Zehndera
Obszar aktywny
Światłowód paskowy
Dzielnik Y
Podłoże GaAs
GaAs
Al
x
Ga
1-x
As
Sygnał modulujący
laser lub światłowód
Zmodulowany sygnał wyjściowy
Sygnał wejściowy
λ
=1.3
µ
m
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Efekty nieliniowe w światłowodach z LiNbO
3
Materiał
λ
[nm]
n
ω
WJN
ω
ω
2
2
2
n
n
d
eff
[x10
-24
m
2
/V
2
]
Odporność
na uszko-
dzenie
optyczne
[GW/cm
2
]
Pasmo
transmisji
[nm]
LiNbO
3
d
31
1058
2,2322
1,84
0,1
350-4500
LiNbO
3
d
33
1152
2,1506
89,69
Brak możliwości uzyskania
dopasowania fazowego w krysztale
objętościowym
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Generator drugiej harmonicznej
Promień diody
laserowej
(
λ
=0,84
µ
m)
Światłowód
paskowy
Podłoże LiNbO
3
Promień drugiej
harmonicznej
λ
=0,42
µ
m
Dioda laserow a
λ
=0,84
µ
m
H
+
:LiNbO
3
LiNbO
3
λ
2=0,42
µ
m
5
10
50
100
P
0,84
[mW]
P
0,42
[mW]
0,01
0,05
0,1
0,5
1,0
Światłowodowa konstrukcja generatora drugiej harmonicznej. Przyrząd
wykonano na bazie światłowodu otrzymanego metodą wymiany protonowej
w niobianie litu. (a) struktura światłowodu. (b) efektywność generacji drugiej
harmonicznej w funkcji mocy wejściowej.
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Tworzenie solitonu - podstawowe efekty fizyczne
• Dyspersja prędkości grupowej
• Auto-modulacja fazy
Zasada tworzenia solitonu: impuls o kształcie i mocy
dobranych tak,
aby dyspersja prędkości grupowej i auto-modulacja fazy
kompensowały
się wzajemnie.
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Propagacja solitonu w światłowodzie
Soliton pierwszego rzędu, wprowadzono impuls gaussowski,
widać ewolucję impulsu. Po uformowaniu się solitonu,
rozchodzi się on w światłowodzie bez zmiany kształtu
(
)
( )
τ
=
τ
=
h
z
U
sec
,
0
0
1
T
z
t
β
−
=
τ
1
1
v
−
=
β
g
T
0
= szerokość impulsu
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Całkowicie optyczny przełącznik bistabilny
700
800
a
P
wy
P
we
900
[j.w.]
Bistabilność optyczna (uzyskana w układzie sprzęgacza
pryzmatycznego)
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Przykłady konstrukcji przełączników bistabilnych
Rezonator Fabry-Perota z ośrodkiem nieliniowym
Nieliniowy sprzęgacz pryzmatyczny
Laser Ar
+
Luneta
Filtr
szary
Dzielnik
wiązki
Sprzęgacze
pryzmatyczne
Detektor
P
wy
P
we
Detektor
Corning 7059
światłowód
Schott GG495
Filtr szklany
Ośrodek nieliniowy
Zwierciadło
Zwierciadło
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Bistabilność w światłowodach planarnych
kąt [
°]
0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9
P
wy
P
we
= 42 mW
P
we
= 420 mW
[j.w.]
Bistabilność optyczna
realizowana w układzie
sprzęgacza pryzmatycznego.
Ustalono moc wprowadzanej
wiązki i zmieniano kąt
sprzęgania.
λ
= 5145nm, P
in
=
42mW, P
in
= 420mW
700
800
a
P
wy
P
we
900
[j.w.]
Bistabilność optyczna
realizowana w układzie
sprzęgacza pryzmatycznego.
Ustalono kąt wprowadzania
światła, zmieniano moc
wprowadzanej wiązki. Kąt
wprowadzania światła 13,48
°
. W
punkcie a układ pozostawał
(stabilnie) 10 min
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Stymulowany optycznie modulator światłowodowy
Obszar zmiany
Światłowód
paskowy
Rozgałęziacz Y
Podłoże GaAs
GaAs
Al
x
Ga
1-x
As
Sygnał modulujący:
laser lub światłowód włóknisty
Sygnał wyjściowy
zmodulowany
Sygnał
wejściowy
1 2 3 4 5
0.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
4.5
5.0
5.5
6.0
6.5
M [%]
P
opt
[mW]
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Stanowisko do przeprowadzania pomiarów właściwości
nieliniowych światłowodów metodą sprzęgacza pryzmatycznego.
EW - ekspander wiązki, FS - filtr szary, DW - dzielnik wiązki, SP -
sprzęgacz pryzmatyczny, D - detektory
Sprzęgacz pryzmatyczny
Laser Ar
+
EW
FS
DW
SP
D
P
wy
P
we
D
Corning 7059
światłowód szklany
Schott GG495
filtr szklany
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Moc wyjściowa w funkcji mocy wejściowej dla modów TE
0
i TM
0
światłowodu jednomodowego. Linia (
---
) reprezentuje ekstrapolowane
wyniki dla sprzęgania z małą mocą
Nieliniowy sprzęgacz pryzmatyczny
TE
0
TM
0
0,5 dB/cm
1,7 dB/cm
P
w
y
[mW]
1
2
3
4
100
200
300
400
500
600
P
we
[mW]
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Schemat układu do pomiaru nieliniowości światłowodów w
układzie interferometru Macha-Zehndera
Interferometryczny pomiar nieliniowości
Wiązka lasera
Sprzęgacze
pryzmatyczne
światłowód
Podłoże
Fotodiody
Woltomierz
homodynowy
Rejestrator
X-Y
Piezo -
przesuw
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Zmiana fazy wywołana nieliniowymi zmianami współczynnika załamania
światłowodu w funkcji mocy wiązki światła
Interferometryczny pomiar nieliniowości
P
wy
[j
.w
.]
P
we
[mW]
20 30 40 50 60
Zależność mocy wyjściowej światła od
mocy wejściowej w układzie
interferometru. Mierzono mod TE
2
,
całkowite czasy pomiaru 17s (linia
przerywana) i 8,5s (linia ciągła)
TE
1
488 nm
514,5 nm
P
in
[mW]
Φ
4
π
2
π
0
0
50
100
150
200
TE
3
488 nm
514,5 nm
P
in
[mW]
Φ
4
π
2
π
0
0
50
100
150
200
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nieliniowe przełączniki optyczne
(przełączniki kontrolowane optycznie)
1. Nonlinear optical loop mirror (NOLM)
2. Non-Linear Amplifying Optical Loop Mirror (NALM)
3. Nieliniowy sprzęgacz kierunkowy
4. Nieliniowy interferometr Macha-Zehndera
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
Nonlinear optical loop mirror (NOLM)
Przyrząd składa się ze sprzęgacza światłowodowego (fused fiber coupler)
przyspawanego do pętli światłowodowej. Przyrząd wykorzystuje
nieliniowy efekt Kerra. Dwa promienie poruszające się w przeciwnych
kierunkach są przesunięte w fazie o różne wartości. Przesunięcie fazy
zależy od mocy optycznej. Zastosowanie przyrządu: ogranicznik szumu,
bramka optyczna, optyczne przetwarzanie informacji (cyfrowe)
Sprzęgacz
≠
50%,
⇒ całkowite sprzężenie nie jest możliwe.
Pętla
światłowodu
Sprzęgacz
≠
50:50
Wyjście
Wejście
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
The Non-Linear Amplifying Optical Loop
Mirror (NALM)
Sprzęgacz = 50%,
⇒ możliwe całkowite sprzężenie
Pętla
światłowodu
Wyjście
Wejście
Dwukierunkowy
wzmacniacz EDFA
Sprzęgacz
=
50:50
Sergiusz Patela
Nieliniowa optoelektronika zintegrowana
NOLM jako bramka optyczny
Demultipleksacja strumienia danych
TDM. Impulsy kontrolne wybierają
kanały z szybkiego strumienia danych
multipleksowanych czasowo (TDM)
NOLM skonfigurowane jako
bramka logiczna AND
Strumień danych wejściowych
Impulsy kontrolne
Dane wyjściowe
Impulsy kontrolne
Dane wejściowe
Sprzęgacz
WDM
Pętla
światłowodu
Fiber Loop
Sprzęgacz
50:50