Mechanika płynów – sprawozdanie z laboratorium

„Określenie współczynnika oporu ciała o kształcie opływowym”

Agnieszka Mleczko, gr.13 AiR

1. Cel dwiczenia:

Celem dwiczenia jest wyznaczenie wartości współczynnika oporu ciała o kształcie opływowym

metodą Johns’a, opartą o zasadę zmiany ilości ruchu (pędu) strumienia powietrza opływającego
badany model.

2. Schemat stanowiska:

3. Tabela pomiarów:

Lp

h

1

h

2

h

śr

pd

i

pd

max

1

25

24

24.5

198,28463

0,010152399

2

24

24

24

194,238

0,020196443

3

24

23

23.5

190,19138

0,030129632

4

23

23

23

186,14475

0,030129632

5

23

23

23

186,14475

0,030129632

6

23

23

23

186,14475

0,030129632

7

23

23

23

186,14475

0,030129632

8

23

23

23

186,14475

0,030129632

9

23

23

23

186,14475

0,030129632

10

23

23

23

186,14475

0,030129632

11

23

23

23

186,14475

0,030129632

12

22

22

22

178,0515

0,049648701

13

22

22

22

178,0515

0,049648701

14

20

20

20

161,865

0,087182062

15

18

18

18

145,6785

0,122449559

Przyjęto: 𝑔 = 9.81

𝑚

𝑠

2

; 𝑑 = 825

𝑘𝑔

𝑚

3

; 𝑏 = 0.1 𝑚 ; 𝑑

𝑦

= 0.001[𝑚]

C

x

=

0.038559926

4. Wykres zależności położenia od ciśnienia:

5. Wnioski:

Bardzo mały współczynnik oporu c

x

został osiągnięty przez zastosowanie opływowego

kształtu profilu. Po analizie wykresu można zauważyd, że wartośd ciśnienia dynamicznego jest
wyższa poniżej poziomu płata co przyczynia się do powstawania różnicy ciśnieo statycznych.
W rezultacie pojawia się siła nośna skierowana do góry. Wyznaczony współczynnik siły nośnej
umożliwia szybkie obliczenie wartości siły nośnej – jest to bardzo pomocne przy projektowaniu i
budowie profili, gdyż budując model płata w odpowiedniej skali i obliczając współczynnik c

x

można łatwo przewidzied jego zachowanie w różnych warunkach.

16

16

16

16

129,492

198,28463

0,155061282

17

16

15

15.5

125,4454

0,162742292

18

16

16

16

129,492

0,155061282

19

17

17

17

137,58525

0,139116101

20

19

19

19

153,77175

0,105121002

21

20

20

20

161,865

0,087182062

22

21

21

21

169,95825

0,068677988

23

21

21

21

169,95825

0,068677988

24

22

21

21.5

174,00488

0,059226685

25

22

21

21.5

174,00488

0,059226685

26

22

21

21.5

174,00488

0,059226685

27

22

21

21.5

174,00488

0,059226685

28

22

21

21.5

174,00488

0,059226685

29

22

22

22

178,0515

0,049648701

30

23

23

23

186,14475

0,030129632

31

23

23

23

186,14475

0,030129632