20 Elektrostatyka II (10)

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

Wykład 20

20. Elektrostatyka II

20.1 Obliczanie potencjału

Rozważmy np. różnicę potencjałów (napięcie) pomiędzy środkiem i powierzchnią

naładowanej powłoki kulistej.

Ponieważ E = 0 (wzdłuż drogi całkowania) więc tzn. w środku

i na powierzchni jest ten sam potencjał.

0

d

=

=

B

A

A

B

V

V

r

E

Z powyższego wzoru wynika, że

r

V

E

d

d

=

(20.1)

Przykład 1

Obliczyć potencjał V i pole E w odległości r od dipola ustawionego wzdłuż osi x.

Moment dipolowy

p = qL i dodatkowo r >> L.

L

-q

+q

θ

r

P

y

x

Jeżeli r >> L to punkt P jest odległy od ładunku +q o:

r – (1/2)Lcos

θ


oraz od –q o:

r + (1/2)Lcos

θ


Całkowity potencjał jest sumą

θ

θ

θ

θ

2

2

2

cos

4

cos

cos

2

1

)

(

cos

2

1

L

r

qL

k

L

r

q

k

L

r

q

k

V

=

+

+

=

20-1

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

Dla r >> L otrzymujemy ostatecznie

3

2

cos

r

x

kp

r

p

k

V

=

θ

)

1

cos

3

(

2

3

=

=

θ

r

kp

x

V

E

x

θ

θ

sin

cos

3

3

r

kp

y

V

E

y

=

=


Teraz rozpatrzmy pole i różnicę potencjałów dla dwóch przeciwnie naładowanych płyt
o polu powierzchni S znajdujących się w odległości d od siebie. Jeżeli ładunki na pły-
tach wynoszą odpowiednio +Q i –Q to gęstości ładunków wynoszą Q/S i –Q/S.

V = – Ed


Zgodnie z naszymi obliczeniami

V =

σd

0

S

Qd

V

0

ε

=

(20.2)


Na zakończenie zaznaczmy, że powierzchnia każdego przewodnika jest powierzchnią
stałego potencjału (

powierzchnią ekwipotencjalną

).

20.2 Pojemność

Kondensator

- układ przewodników, który może gromadzić ładunek elektryczny.

Definicja

pojemności

U

Q

V

Q

C

=

=

(20.3)


Jednostka farad. 1F = 1C/1V.
Powszechnie stosuje się

µF, nF, pF.

Dla kondensatora płaskiego na podstawie (20.3) i (20.2)

d

S

U

Q

C

0

ε

=

=

(20.4)

20-2

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

20.3 Energia pola elektrycznego

Początkowo nie naładowany kondensator ładuje się od 0 do napięcia U. Wtedy ła-

dunek wzrasta od 0 do Q, gdzie Q = CU.
Praca zużyta na przeniesienie ładunku dq z okładki "–" na "+" wynosi

dW = Udq

Całkowita praca wynosi więc

C

Q

q

C

q

q

U

W

Q

Q

2

0

0

2

1

d

d

=

=

=

(20.5)


Dla kondensatora płaskiego

ES

Q

czyli

S

Q

E

0

0

,

ε

ε

=

=


Podstawiamy to do wzoru na energię i otrzymujemy

(

)

C

ES

W

2

2

0

ε

=


Podstawiając wyrażenie na C dostajemy

Sd

E

W

2

2

0

ε

=


Sd - objętość kondensatora, więc

gęstość energii

w = W/Sd

2

0

2

1

E

w

ε

=

(20.6)

Jeżeli w jakimś punkcie przestrzeni jest pole E to możemy uważać, że jest tam zmagazy-

nowana energia w ilości

2

0

2

1

E

ε

na jednostkę objętości

.

20.4 Dielektryki

Rozważaliśmy pole elektryczne od przewodników w próżni.

Stwierdzamy, że umieszczenie materiału

nieprzewodzącego (dielektryka)

między okład-

kami kondensatora powoduje zwiększenie pojemności od wartości C do wartości C'.

C

C'

=

κ


gdzie

κ jest

względną przenikalnością elektryczną

(stałą dielektryczną).

20-3

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

20.4.1 Dielektryki, pogląd atomistyczny

Dwie możliwości:

• cząsteczki polarne np. H

2

O mające trwałe momenty dipolowe p

• cząsteczki (atomy) mają indukowany (przez zewnętrzne pole E) moment dipolowy
(przykład z atomem wodoru - Wykład 19).

Przykład 2

Atom wodoru umieszczony w zewnętrznym polu E

0

.

Siła F = – eE

0

przesuwa chmurę elektronową o x

0

względem rdzenia (protonu). Wów-

czas atom ma moment indukowany p = ex

0

.

Pole w miejscu protonu

E = E

0

+ E

chmura

0

3

0

x

R

ke

E

E

=


Ponieważ proton (rdzeń) w położeniu równowagi więc E = 0, skąd dostajemy

0

3

0

E

ek

R

x

=


Indukowany moment dipolowy jest zatem równy

0

3

0

E

k

R

ex

p

=

=


Elektryczne momenty dipolowe p dążą do ustawienia zgodnie z kierunkiem pola, a
momenty indukowane są równoległe do pola. Materiał w polu E zostaje

spolaryzowany

(rysunek).

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

- +

-
-
-
-
-
-
-
-
-

+
+
+
+
+
+
+
+
+

W rezultacie dodatni ładunek gromadzi się na jednej, a ujemny na drugiej powierzchni

dielektryka. Wewnątrz nie pojawia się żaden ładunek.

Indukowany ładunek powierzch-

20-4

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

niowy

q' pojawia się więc gdy dielektryk umieścimy w polu elektrycznym.

Wybieramy powierzchnię Gaussa (linia przerywana).

ES=(q – q')/

ε

0

E = (q – q')/(

ε

0

S)


Pojemność takiego kondensatora

C

q

q

q

d

S

q

q

q

Ed

q

V

q

C

'

'

'

0

=

=

=

=

ε


Dzieląc przez C otrzymamy

'

'

q

q

q

C

C

=

=

κ

20.4.2 Dielektryki - rozważania ilościowe.

Jeżeli każda cząsteczka ma średni moment dipolowy p skierowany zgodnie z po-

lem E i jeżeli w dielektryku jest N cząsteczek to całkowity moment dipolowy p

całk

=

N p
Z drugiej strony ładunek (indukowany) jest na powierzchni więc

p

całk

= q'd

Łącząc te wyrażenia

q'd = N p

q'd = (nSd) p


gdzie n jest ilością cząsteczek w jednostce objętości.

q' = nS p


Podstawiamy to do wzoru na

κ

p

nS

q

q

q

q

q

=

=

'

κ


Obliczyliśmy, że

0

3

0

E

k

R

ex

p

=

=

20-5

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

Podstawiając E = (q – q')/(

ε

0

S)

S

q

q

R

S

q

q

k

R

p

'

4

)

'

(

3

0

3

=

=

π

ε


Wstawiając to do wyrażenia na

κ

κ

π

π

π

κ

1

4

1

1

'

4

1

1

'

4

3

3

3

n

R

q

q

q

n

R

S

S

q

q

n

R

q

q

=

=

=


Obliczamy

κ

κ = 1 + 4πnR

3

20.5 Trzy wektory elektryczne

Przypomnijmy, że: E

0

= q/

ε

0

S

Pokazaliśmy, że wprowadzenie dielektryka zmniejsza pole elektryczne (indukowany
ładunek daje pole przeciwne do E

0

)

E = (q – q')/(

ε

0

S) lub E = E

0

/

κ = q/(ε

0

S

κ)


Łącząc te równania dostajemy

S

q

S

q

S

q

0

0

0

'

ε

ε

κ

ε

=


Mnożąc przez

ε

0

i przenosząc wyrazy otrzymujemy

S

q

S

q

S

q

'

0

0

+

=

κε

ε


Przepisujemy to równanie w postaci

D =

ε

0

E + P

(20.8)


D, E, P są wektorami odpowiednio:

indukcji elektrycznej, natężenia pola, polaryzacji

.


Na rysunku pokazane są odpowiednie wektory.

D - ładunek swobodny

ε

0

E - wszystkie ładunki

P - ładunek polaryzacyjny

20-6

background image

Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki

+ + + + + + + + + + +

- - - - - - - - - - -

- - - - - - - - - - -

+ + + + + + + + + + +

D

ε

0

E P

20-7


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:

więcej podobnych podstron