Marian Cholewa

Katedra Fizyki

Politechnika Rzeszowska

Semestr zimowy, rok 2011/2012

Lekcja 9 Strona 1

Heron’s engine

Srirling engine

Lekcja 9 Strona 2

Lekcja 9 Strona 3

Lekcja 9 Strona 4

Lekcja 9 Strona 5

Lekcja 0 Strona 6

Lekcja 9 Strona 7

Lekcja 9 Strona 8

Lekcja 9 Strona 9

Lekcja 9 Strona 10

Lekcja 9 Strona 11

Lekcja 9 Strona 12

Lekcja 9 Strona 13

Praca wykonana przez gaz w stałej temperaturze

pV

nRT



 

,

nRT

p V

T

Const

V





 





ln

ln

ln

konc

końc

końc

końc

pocz

pocz

pocz

pocz

V

V

V

V

V

V

V

V

końc

pocz

nRT

dV

W

p V dV

dV

nRT

nRT

V

V

V

nRT

V

V



















ln

końc

pocz

V

W

nRT

V



Lekcja 9 Strona 14

Lekcja 9 Strona 15

Lekcja 9 Strona 16

Przemiana adiabatyczna

,

0,

w

w

E

Q

W

Q

W

p dV

E

p dV



   

 

 



 

w

V

E

nC T



(gaz doskonały, dowolny proces)

V

V

nC dT

p dV

p

ndT

dV

C

 

 

1)

2)

3)

pV

nRT

pdV

Vdp

nRdT

pdV

Vdp

ndT

R











Lekcja 9 Strona 17

4)

1

0

p

V

p

V

p

V

V

p

V

V

p

V

p

V

R

C

C

pdV

Vdp

ndT

C

C

pdV

Vdp

p

dV

C

C

C

C

C

pdV

Vdp

p

dV

C

C

pdV

Vdp

p

dV

C

C

Vdp

pdV

C













 







 























Przemiana adiabatyczna

Lekcja 9 Strona 18

 

,

ln

ln

ln

ln

ln

p

V

p

V

C

dp

dV

p

C

V

C

dp

dV

p

V

C

p

V

const

p

V

const

pV

const











 

 



 













pV

const





Przemiana adiabatyczna

Lekcja 9 Strona 19

Lekcja 9 Strona 20

Lekcja 9 Strona 21

Lekcja 9 Strona 22

Lekcja 9 Strona 23

Gazy doskona

łe

Definicja konstanty Boltzmanna:

23

1,38 10

J K

A

R

k

N









Inna postać równania stanu gazu doskonałego:

pV

NkT



Lekcja 9 Strona 24

Lekcja 9 Strona 25

Brownian motion simulation