3. Źródła błędów
Model matematyczny opisujący zjawiska transportu ciepła opracowany dla LFM postuluje trudne
do osiągniecia, idealne warunki pomiaru:
nieskończenie krótki czas trwania impulsu
brak strat ciepła (zarówno konwekcyjnych jak i radiacyjnych)
grubość próbki bardzo małą w porównaiu do pozostałych wymiarów (a więc również w
porównaniu ze średnicą wiązki promieniowania laserowego)
źródło ciepła nieskończenie cienkie w porównaniu z grubością próbki
jednorodny (izotropowy) materiał
jednorodne (w czasie i przestrzeni) źródło ciepła
Zbyt duże odstępstwa od tych warunków powodują powstawanie znaczących błędów w obliczanych
wartościach współczynnika wyrównywania temperatury. Do głównych efektów nie uwzględnianych
przez ten model należy zaliczyć:
1. efekty skończonego czasu trwania impulsu ciepła (impulsu laserowego) występujące głównie
dla cienkich próbek materiałów dobrze przewodzących ciepło. Z obliczeń przedstawionych
przez Heckmana [
12
] wynika, że wystarcza, aby impuls promieniowania był krótszy 20 razy
od czasu t
0.5
, żeby można było pominąć te efekty.
2. radiacyjne straty ciepła z powierzchni (szczególnie frontowej) próbki - efekt ten występuje
głównie w przypadku masywnych próbek znajdujących się w wysokich temperaturach lub
absorbujących znaczne ilości ciepła (co powoduje znaczny wzrost temperatury w warstwie
będącej źródłem ciepła).
3. konwekcyjne straty ciepła mające miejsce w przypadku grubych próbek materiałów o
stosunkowo małym współczynniku wyrównywania temperatury, czyli wtedy, gdy czas
potrzebny tylnej powierzchni do osiągnięcia swojej maksymalnej temperatury jest bardzo
długi.
4. efekty związane z niejednorodnością przestrzenną powierzchniowego źródła ciepła, której
przyczyną może być niejednorodność wiązki promieniowania laserowego, nierówna
(chropowata lub falista) powierzchnia frontowa, niejednorodna przypowierzchniowa warstwa
materiały (pory, mikropęknięcia itp.).
5. zakłócenia w polu temperatury wywołane
przemianami fazowymi
.
6. zmiany kształtu historii temperatury spowodowane transportem masy we wnętrzu próbki (np.
pary wodnej w ciele porowatym)
7. występowanie "pasożytniczych" pojemności iceplnych źródła ciepła oraz czujnika
temperatury, występujące głównie dla małych próbek materiałów o stosunkowo małym cieple
właściwym i dużym współczynniku wyrównywania temperatury.
Poprzednia strona
Następna strona
Strona 1 z 1
Laserowa Metoda Impulsowa 2b
2008-10-09
http://lodd.p.lodz.pl/ekon/lfm2b.htm