Wyklad 7 Spektroskopia Mossbauera nBio

background image

Spektroskopia Mössbauera

(bezodrzutowa emisja i absorpcja promieniowania

γ

)

R.Mössbauer, 1957, nagroda Nobla 1962

1. Zasada pomiaru.

2. Oddziaływania magnetyczne i elektryczne – struktura nadsubtelna.

3. Badania dynamiki molekularnej.

4. Zastosowania.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Dla swobodnych atomów

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Dla związanych atomów w sieci

Jądro absorbujące

Jądro emitujące

detektor

Kvetoslava Burda, AGH

background image

1 cm/s ~ 10

-6

eV ~ 100 MHz

prędkość mm/s

Li

czb

a zl

icze

ń

Kvetoslava Burda, AGH

źródło

promieniowania

γ

poruszające się z prędkością v

absorbent

detektor

Przesunięcie Doppler’a:

)

cos

1

(

0

θ

γ

c

v

E

E

=

background image

Linia rezonansowa – linia Lorentza

1

2

0

1

)

(

Γ

+

=

v

I

ν

ν

Szerokośc połówkowa linii:

Γ = h / 2πτ,

gdzie

τ − czas życia stanu wzbudzonego jądra

Moessbauer RL, Hyperfine Interactions 126 (2000) 1

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Frakcja bezodrzutowa:

)

exp(

2

2

x

k

f

=

gdzie k – wektor falowy (2

π/λ)

<x

2

> - średnia amplituda drgań w kierunku emisji fotonu

Zakładając model Debye’a drgań sieci krystalicznej:





⎟⎟

⎜⎜

+

=

T

x

D

D

B

R

D

e

xdx

T

k

E

f

/

0

2

1

4

1

2

3

exp

θ

θ

θ

θ

D

– temperatura Debye’a

Czynnik f tym większy im: - mniejsza energia odrzutu (mniejsza energia przejścia)

- wyższa temperatura Debye’a
- niższa temperatura pomiaru

Czynnik f dla

57

Fe w T=273 K wynosi ok. 0.7.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Dla temperatur T >>

θ

D

:

⎟⎟

⎜⎜

=

=

D

D

B

T

Mk

x

x

k

f

θ

θ

2

2

2

2

3

/

ln

h

Dla temperatur T <<

θ

D

:



⎟⎟

⎜⎜

+

=

2

2

2

2

6

4

/

1

3

D

D

B

T

Mk

x

θ

π

θ

h

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Zależność temperaturowa frakcji bezodrzutowej dla 129 keV prom

γ

191

Ir

w folii irydowej.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Pierwiastki mössbauerowskie

Najpowszechniej stosowane

Kvetoslava Burda, AGH

background image

90%

Kvetoslava Burda, AGH

Przejścia moessbauerowskie dla

57

Fe.

background image

Oddziaływania nadsubtelne:

-

elektryczne monopolowe

- elektryczne kwadrupolowe

- magnetyczne dipolowe

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Oddziaływanie elektryczne monopolowe

(

stan walencyjny próbnika

)

2

2

2

2

0

2

0

)

0

(

)

0

(

6

r

r

Ze

E

ψ

ψ

ε

=

- gęstość elektronowa wewnątrz jądra

- średnia kwadratu promienia jądra

Z – liczba atomowa

[

]

2

2

2

2

0

2

)

0

(

)

0

(

6

g

e

S

A

r

r

E

Ze

⎥⎦

⎢⎣

=

ψ

ψ

ε

δ

γ

absorbent

źródło

stan

wzbudzony

stan

podstawowy

Przesunięcie izomeryczne

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Przesunięcie izomeryczne stali nierdzewnej względem źródła

57

Co(Rh)= -0.4 mm/s

-0,4 -0,2 0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0 1,2 1,4 1,6

δ [mm/s]

Fe III

Fe 3+

Fe II

Fe 2+

Kvetoslava Burda, AGH

Przesunięcie izomeryczne

Absorbent (A)

Źródło (S)

Stan
wzbudzony
(e)

Stan
podstawowy
(g)

Transmis

ja

(j.w.)

background image

Oddziaływanie elektryczne kwadrupolowe (I > ½)

(stan walencyjny i spinowy próbnika)

Gradient pola elektrycznego:

- pochodzenia walencyjnego (niezapełnione powłoki elektronowe,

elektrony walencyjne)

- pochodzenia sieciowego (łądunki sieciowe)

xx

yy

zz

zz

yy

xx

j

i

ij

V

V

V

V

V

V

x

x

V

V

=

+

+

=

0

2

[

]

zz

yy

xx

y

x

z

zz

Q

V

V

V

I

I

I

I

I

I

eQV

H

=

+

=

η

η

)

ˆ

ˆ

(

ˆ

ˆ

3

)

1

2

(

4

2

2

parametr asymetrii

(miara odstępstwa od symetrii osiowej)

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Stany są zdegenerowane.

2

3

,

2

3

2

3

,

2

3

=

=

+

=

=

I

I

m

I

m

I

Stan wzbudzony

57

Fe (

119

Sn,

169

Tm) rozszczepia się na dwa stany

2

1

,

2

3

2

3

,

2

3

±

=

=

±

=

=

I

I

m

I

m

I

⎟⎟

⎜⎜

+

=

⎛±

⎟⎟

⎜⎜

+

=

⎛±

3

1

4

2

1

3

1

4

2

3

2

2

η

η

zz

zz

eQV

E

eQV

E

o energiach

odpowiednio.

⎟⎟

⎜⎜

+

=

3

1

2

2

η

zz

eQV

Rozszczepienie kwadrupolowe:

Znak rozszczepienia kwadrupolowego można określić tylko dla I > 3/2
(np.

166

Eu,

131

I lub

170

Yb).

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Oddziaływania elektryczne

E

0

+ E

1

+ E

2

+ …

monopolowe

kwadrupolowe

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Kvetoslava Burda, AGH

Transmis

ja

(j.w.)

Przesunięcie
izomeryczne

Rozszczepienie
kwadrupolowe

background image

Zależność przesunięcia izomerycznego od rozszczepienia kwadrupolowego
dla [RuX

5

NO]

=

.

Greatrex et al.. J Chem Soc (1971) 1873

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Oddziaływanie magnetyczne

(dla I > 0)

hf

N

n

hf

M

B

I

g

B

H

r

r

r

ˆ

µ

µ

=

=

nadsubtelne pole magnetyczne

hf

N

n

I

m

B

g

m

E

µ

=

Wartości własne:

Całkowite zniesienie degeneracji stanów.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Oddziaływania magnetyczne

Reguła wyboru dla M1:

m

I

= 0,±1.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Względne intensywności 6 linii wyznacza się ze współczynników Clebsha-Gordona.

3 : R : 1 : 1 : R : 3

θ

θ

2

2

cos

1

sin

4

+

=

R

gdzie

Dla idealnie polikrystalicznej próbki R = 2.
Gdy pole jest rónoległe do padajecgo prom

γ, to linia 2 i 5 znika w widmie.

Pomiary te pozwalają na badanie magnetycznej tekstury próbki.

Znak gradientu pola elektrycznego może być wyznaczony
tylko względem znaku nadsubtelnego pola magnetycznego.

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Gdy obecne jest pole magnetyczne i gradient pola elektrycznego – sekstet asymetryczny.

[

]

[

]

)

ˆ

ˆ

(

ˆ

ˆ

3

)

1

2

(

4

sin

)

sin

ˆ

cos

ˆ

(

cos

ˆ

2

2

y

x

z

zz

y

x

Z

hf

Q

M

I

I

I

I

I

I

eQV

I

I

I

NB

gn

H

H

H

+

+

+

+

=

+

=

η

θ

φ

φ

θ

µ

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Matsuo et al. Hyperfine Interactions 126 (2000) 53–58

Inkubacja bakterii redukujacych siarkę w rzece Tama (Tokio). Różne formy Fe

1-x

S, FeS

1-y

Różne zastosowania efektu Mössbauera

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Oksyhemoglobina: a) 195 K

b) 1.2 K

Erytrocyty zredukowane w 4 K:
a) bez pola zewnętrzego
b) w polu 7.5 kGaussa, prostopadłe
c) w polu 30 kGaussów, prostopadłe

Lang and Marshall (1966) Proc. Phys. Soc. 3

l.s. 2+

(nietypowe parametry
nadsubtelne)

h.s. 2+

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Hemoglobina + CO:
a) 77 K
b) 4 K

Hemoglobina + CN:
a) 195 K
b) 77 K

Lang and Marshall (1966) Proc. Phys. Soc. 3

l.s. 2+

l.s. 3+

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Hemoglobina + F

-

:

a) w polu 7.5 kGaussa
b) w polu 15 kGaussów
c) w polu 30 kGaussów

Lang and Marshall (1966) Proc. Phys. Soc. 3

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Frakcja bezodrzutowa dla 24 keV

119

Sn

W cynie metalicznej w pobliżu punktu topnienia T

m

.

Poszerzenie linii dyfuzyjnej.

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

Różne zastosowania efektu Mössbauera

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

Dyfuzja wiązana siłą harmoniczną
m

ω

2

r, tłumioną siłą tarcia m

βdr/dt

gdzie

α = ω

2

/ b = 1 /

τ

c

,

τ

c

– czas relaksacji

D-dyfuzja

D =

α<x

2

>

Stąd poszerzenie linii Lorenza:

Γ

D

=

Γ+2k

2

D

Widma absorpcyjne tłumionych drgań
harmonicznych cząstki w ruchu Browna
jako funkcja parametru

α.

Efekt Mössbauera a własności dynamiczne badanych układów

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Często widma dyfuzyjne
układów biologicznych
można przedstawić jako złożenie
szerokiej linii wynikającej z dyfuzji
związanej oraz wąskiej linii Lorenza.

Kvetoslava Burda, AGH

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

background image

sc

fc

v

x

x

x

x

2

2

2

2

+

+

=

V – wibracyjne (lokalne)

fs – szybkie kolektywne

2 x 10

9

Hz

sc – wolne kolektywne

2.5 x 10

8

Hz

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Kryształy deoksymioglobiny.

Anizotropia drgań i dyfuzji

57

Fe w deoxymioglobinie.

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

Kvetoslava Burda, AGH

background image

Parametry widma

57

Fe w DyFe

2

w zależności od temperatury
wykazujące przejście fazowe
uporządkowania magnetycznego.

Bauminger i Nowak (1986), Mossbauer Spectrocopy, 219

Kvetoslava Burda, AGH

Efektu Mössbauera
a przejścia fazowe

background image

Sprektroskopia mössbauerowska pozwala na:

- wyznaczanie stanów walencyjnych i spinowych próbnika,

- pomiar oddziaływań nadsubtelnych (gradient pola elektrycznego, pole magnetyczne),

- charakterystykę miejsca wiązania (symetria wiązania, siła wiązania,

określenie podstawników),

- badanie dynamiki molekularnej (szybkie i wolne ruchy kolektywne, anizotropia drgań),

- detekcję uporządkowania i przejść fazowych.

Uwaga: Na wykładzie był też omówiony przykład aktywności enzymatycznej
na przykładzie fotosystemu II i możliwości wyznaczenia energii aktywacji w oparciu
o model dwustanowy – wiedza nadobowiązkowa (dodatkowo punktowana!!!).

Kvetoslava Burda, AGH


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
2015 wykład 7 b SPEKTROFOTOMETRIA
Spektroskopia wykład1a konspekt
Wykład analiza instrumentalna spektrometria mas (word 03)
optyka spektroskopia wykład7
Napęd Elektryczny wykład
wykład5
Psychologia wykład 1 Stres i radzenie sobie z nim zjazd B
Wykład 04
geriatria p pokarmowy wyklad materialy
ostre stany w alergologii wyklad 2003
WYKŁAD VII
Wykład 1, WPŁYW ŻYWIENIA NA ZDROWIE W RÓŻNYCH ETAPACH ŻYCIA CZŁOWIEKA
Zaburzenia nerwicowe wyklad
Szkol Wykład do Or
Strategie marketingowe prezentacje wykład

więcej podobnych podstron