15 płyny ruchome

v=c≠e

0













t

V

t

V

y

x

ruch ustalony

x – składowa pozioma jedn. sił masowych
y = -y - składowa pionowa sił masowych

0







x

P

z założenia ruchu

2

2

2

2

2

2

2

2

2

2

.

3

1

.

2

1

.

1

y

V

a

y

V

x

V

t

p

y

V

V

V

y

V

t

V

y

V

x

V

t

p

x

V

y

V

V

x

V

t

V

x

x

y

y

y

x

y

y

x

y

y

y

x

x

x





























































































































Całkujemy wobec tego μ/ρ≠0 oraz

2

2

2

2

dy

V

d

y

V

x

x







dla y=0→V

x

=0 ; y=h→V

x

=V

B





























x

p

y

p

V

y

V

B

x

lub

1

0

p=xy+c dla y=h
p

0

=-υh+c → c=p

0

+υh, ostatecznie : p=υ(h-y+p

0

) dla y=0 ; p

B

=υh+p

0