1
Przykład
Obwód w kształcie prostok
ą
tnej p
ę
tli jest wyci
ą
gany z obszaru stałego pola
magnetycznego (prostopadłego do p
ę
tli) ze stał
ą
pr
ę
dko
ś
ci
ą
v.
Je
ż
eli ramka przesuwa si
ę
o odcinek
dx
to
obszar ramki o powierzchni
dS
wysuwa si
ę
z
pola B i strumie
ń
przenikaj
ą
cy przez ramk
ę
maleje.
v
Ba
dt
dx
Ba
dt
d
ε
B
=
−
=
−
=
Φ
R
Ba
R
ε
I
v
=
=
ramka jest wykonana z przewodnika o oporze R
Siły (
F
b
) działaj
ą
ce na dłu
ż
sze boki ramki znosz
ą
si
ę
i pozostaje nieskompensowana
siła
F
a
, która działa przeciwnie do kierunku ruchu ramki i zgodnie z reguł
ą
Lenza,
przeciwdziała zmianom strumienia magnetycznego.
R
a
B
BIa
F
a
v
2
2
=
=
Bax
BS
=
=
Φ
Obliczamy indukcyjno
ść
cewki o długo
ś
ci
l
, przekroju poprzecznym
S
i
N
zwojach,
przez któr
ą
płynie pr
ą
d o nat
ęż
eniu
I
.
Indukcyjno
ść
mo
ż
na zwi
ę
kszy
ć
wprowadzaj
ą
c do cewki rdze
ń
z materiału o du
ż
ej
wzgl
ę
dnej przenikalno
ś
ci magnetycznej
µ
r
(np. z
ż
elaza).
Strumie
ń
magnetyczny przez ka
ż
dy zwój cewki wynosi:
l
N
I
nI
B
r
r
0
0
µ
µ
µ
µ
=
=
l
NS
I
BS
r
B
0
µ
µ
Φ
=
=
dt
dI
l
S
N
dt
d
N
ε
r
B
2
0
µ
µ
Φ
−
=
−
=
Indukcyjno
ść
L
(podobnie jak pojemno
ść
C
)
zale
ż
y tylko od geometrii układu i
przenikalno
ś
ci magnetycznej
µ
r
.
l
S
N
L
r
2
0
µ
µ
=
dt
dI
L
−
=
ε
dla cewki o N zwojach strumie
ń
jest N razy wi
ę
kszy ni
ż
dla pojedynczego zwoju (N
razy zwi
ę
ksza si
ę
pole przekroju)!
dt
dI
L
−
=
ε
LI
cał
=
Φ
dt
d
N
dt
d
ε
B
cał
Φ
Φ
−
=
−
=
B
cał
N
Φ
Φ
=
