Pracownia Zakładu Fizyki PL
Nazwisko i imię Andrzej Małecki |
Wydział WT Grupa 3.2 |
|||||||
Data wyk. Ćwicz: 12.11.'97 |
Numer ćwicz: 1.1 |
Temat ćwiczenia Wyznaczanie współczynnika załamania światła z pomiarów kąta załamania oraz kąta granicznego. |
||||||
Zaliczenie
|
Ocena
|
Data
|
Podpis
|
1. Wstęp teoretyczny.
Prawo odbicia i załamania światła zostały doświadczalnie ustanowione na podstawie poglądów o prostoliniowości rozchodzenia się promieni świetlnych, na długo przed stworzeniem teorii ruchu falowego oraz teorii zjawisk elektromagnetycznych.
Poniższy rysunek ilustruje zjawisko odbicia i załamania promienia świetlnego na granicy ośrodków I i II
SO jest promieniem padającym, SO1 - promieniem odbitym, zaś OP - promieniem załamanym. Punkt O nazywamy punktem padania. Prostą NN1, prostopadłą do powierzchni rozgraniczającej wystawioną w punkcie O, nazywamy normalną padania. Kąt SON=α nazywa się kątem padania., kąt NOS1=α' kątem odbicia a kąt NOP=β - kątem załamania. Prawo odbicia i załamania brzmi następująco:
- promień padający, odbity i załamany oraz normalna padania leżą w tej samej płaszczyźnie,
- kąt odbicia jest równy kątowi padania ,
- stosunek sinusów kąta padania i załamania promienia świetlnego jest wielkością stałą dla danych dwu ośrodków dla danej długości fali i nazywamy go współczynnikiem załamania ośrodka II względem I. Dość często wykorzystuje się również pojęcie bezwzględnego współczynnika załamania. Jest to współczynnik załamania danego ośrodka względem próżni. Oznaczamy go literą „n” i jest on praktycznie wyznaczany względem powietrza, ponieważ różnica prędkości światła w próżni i powietrzu jest znikomo mała.
2. Przebieg ćwiczenia.
W celu wyznaczenia współczynnika załamania ustawiamy płaską kuwetę napełnioną badaną cieczą centralnie na tarczy z podziałką kątową, tak aby płaska ściana boczna kuwety pokrywała się ze średnicą tarczy. Po ustawieniu kuwety rzucamy na jej płaską ścianę, w punkcie centralnym tarczy wąski strumień światła z lampki mikroskopowej i mierzymy kąt padania oraz kąt załamania. Pomiary przeprowadzamy dla dziesięciu różnych kątów α. Następnie oświetlając kuwetę od strony wypukłej, znajdujemy kąt graniczny.
3. Opracowanie wyników pomiarów.
Tabela pomiarów i obliczeń współczynnika załamania.
Nr próbki |
Lp |
α[°] |
β[°] |
n |
γ[°] |
n obl. z γ |
|
1 |
1 |
8 |
6 |
1,331437 |
|
|
|
|
2 |
16 |
11 |
1,444572 |
|
|
|
|
3 |
24 |
16 |
1,475622 |
|
|
|
|
4 |
32 |
22 |
1,414602 |
|
|
|
|
5 |
40 |
26 |
1,466309 |
|
|
|
|
6 |
48 |
31 |
1,442893 |
43 |
1,46 |
1,438 |
|
7 |
56 |
35 |
1,445383 |
|
|
|
|
8 |
64 |
38 |
1,459884 |
|
|
|
|
9 |
72 |
40 |
1,479581 |
|
|
|
|
10 |
80 |
42 |
1,471772 |
|
|
|
2 |
1 |
8 |
6 |
1,331437 |
|
|
|
|
2 |
16 |
11 |
1,444572 |
|
|
|
|
3 |
24 |
16 |
1,475622 |
|
|
|
|
4 |
32 |
21 |
1,478702 |
|
|
|
|
5 |
40 |
25 |
1,520965 |
42 |
1,49 |
1,473 |
|
6 |
48 |
30 |
1,486294 |
|
|
|
|
7 |
56 |
33 |
1,522178 |
|
|
|
|
8 |
64 |
37 |
1,493472 |
|
|
|
|
9 |
72 |
39 |
1,511244 |
|
|
|
|
10 |
80 |
41 |
1,501096 |
|
|
|
4.Rachunek błędu.
Metoda różniczkowa:
Δα=1°=0,017rd
Δβ=1°=0,017rd
Δn dla 6 pom=0,062
Metoda statystyczna
odchylenie standartowe wartości średniej: =0,041 dla pierwszej próbki
5. Wnioski.
Wyniki pomiarów współczynnika załamania światła dowodzą, że badane próbki substancji posiadają większą gęstość optyczną od powietrza i światło po przejściu przez nie uległo załamaniu. Oczywiście prędkość światła w badanych ośrodkach jest mniejsza niż w powietrzu. Błędy pomiarowe wynikają z niedokładnego odczytu kątów, rozproszenia światła oraz niedokładnej budowy kuwety. Aby otrzymać większą dokładność pomiarów należało by użyć do badań światła monochromatycznego o bardzo spójnej wiązce - najlepiej promień lasera.