Opracowanie wyników
Aproksymacja liniowa zależności długości fali rzeczywistej od długości fali mierzonej:
λrz = 0,9841λm + 8,7949
Wyniki długości fali wodoru (skorygowane)
dł. Skorygowane |
1/dł. Fali |
natężenie |
1/n2 |
488,0516 |
0,002049 |
42 |
0,04 |
656,3327 |
0,001524 |
75 |
0,111 |
Wykres zależności 1/długość fali = f(1/n2)
Aproksymowana zależność wyraża się wzorem:
1/λ = -0,0108(1/n2) + 0,0027
Wyznaczam przecięcie z osią OY wyznaczając w ten sposób głowicę pasma dla serii Balmera.
1/λ = 0,0027
Przekształcając następujący wzór możemy obliczyć stałą Rydberga:
gdzie za n podstawiamy kolejno 3,4,5,6.
Dla obu pomiarów obliczam stałą Rydberga oraz niepewność korzystając ze wzoru:
Δλ = 3 nm - rozdzielczość spektometru
Dla λ = 656 nm - R = 10966836 [1/m] ΔR = 50193,3
Dla λ = 488 nm - R = 10928961 [1/m] ΔR = 67185,8
Błąd pomiaru stałej Rydberga
Tablicowa stała Rydbega dla wodoru: RH = 1,097373 * 107 [1/m]
RŚR= 10947898 [1/m]
ΔRŚR= 58689,5
R = 10947898 ± 58689 [1/m]
Energia jonizacji atomu wodoru
Korzystamy ze wzoru Ej = Rhc , gdzie h - stała Plancka wynosząca 4,14 * 10-15 [eV*s]
Tablicowa energia jonizacji: Ej = 13,59843 eV
Ej = 13,597 eV
Δ Ej = 0,073 eV
Ej = 13,597 ± 0,073 eV
Wnioski:
Przeprowadzając doświadczenie na lampie helowej nie odnotowaliśmy żadnych wskazań spektrometru w okolicach długości: 402, 438, 471, 492, 505, 728 nm, choć dane tablicowe wyraźnie wskazywały na obecność linii widmowych o tych długościach. Natomiast jeśli chodzi o lampę z wodorem zauważyliśmy dwa pomiary o dość dużym natężeniu dla fal o długościach - 588 oraz 464. Są to linie pochodzące od zanieczyszczeń próbki. Korzystając z tablic można odczytać że w pierwszym przypadku chodzi o Hel, a w drugim o Azot lub Tlen. Nie odnotowaliśmy linii o dł. fali 434.
Uzyskane w ćwiczeniu wartości R oraz Ej są zbliżone do tablicowych i mieszczą się w granicach wyznaczonego błędu. Przyczyną zaistniałego błędu pomiarowego mogło być zanieczyszczenie próbek oraz wyeksploatowanie sprzętu pomiarowego. Błędy powstawały przy przeliczaniu odwrotności długości fali i n2, gdyż otrzymywane wyniki były ułamkami bliskimi zeru, a to mogło spowodować poważny błąd w dalszych obliczeniach.