WFiTJ |
Imię i Nazwisko: 1. Rykowski Dominik 2. Krzyżanowski Remigiusz |
|
ROK I |
GRUPA 6 |
ZESPÓŁ VII |
Pracownia fizyczna I |
TEMAT: Drgania elektryczne i rezonans
|
|
|
|
Nr ćwiczenia 61
|
Data wykonania
|
Data oddania
|
Zwrot do poprawy
|
Data oddania
|
Data zaliczenia
|
OCENA
|
Wstęp:
Obwód elektryczny złożony z kondensatora o pojemności c i cewki o indukcyjności L, ma własności podobne do prostego oscylatora harmonicznego. Natężenie prądu i, ładunek q, napięcie na okładkach kondensatora u, siła elektromotoryczna indukowana w cewce zmieniają się w czasie według funkcji sinus i cosinus.
Częstość kołową i częstotliwość określają wzory:
ωo=1/√(LC), fo=ωo/2π
Drgania takie, wywołane w obwodzie idealnym trwałyby nieskończenie długo. Jednak w obwodzie rzeczywistym zawsze występuje opór. Powoduje to zanikanie drgań wzbudzonych w obwodzie, są to więc tzw. drgania gasnące.
Włączenie w obwód RLC źródła okresowo zmiennej siły elektromotorycznej powoduje, że drgania stają się ponownie drganiami sinusoidalnymi niegasnącymi.. Energia dostarczona do obwodu przez źródło kompensuje straty energii związane z wydzielaniem ciepła na oporze R . Drgania takie nazywamy drganiami wymuszonymi
Zdolność absorbowania energii wytworzonej przez źródło siły elektromotorycznej zależy od samego obwodu jak i od źródła tej siły. Wielkością, która decyduje o przekazywaniu energii od źródła do obwodu drgającego jest częstotliwość. Jeżeli częstotliwość zmian sił elektromotorycznej jest równa częstotliwości drgań idealnego obwodu LC wówczas mamy do czynienia z rezonansem.
Dla obwodu RLC , korzystając z II prawa Kirchhoffa możemy zapisać równanie:
Ld2q/dt2+Rdq/dt +q/C =0
Rozwiązanie tego równania ma postać:
q= A0e-βt (ωt+αo)
gdzie:
ω=√(ωo-β),
Ao=qoω0/ω
α0-arctg(ω/β)
β=R/2L
Wielkość β nazywamy współczynnikiem tłumienia .
W obwodzie, w którym drgania są wywołane krótkim impulsem napięcia ładującym kondensator, należy również uwzględnić opór wyjściowy generatora impulsów
Wówczas współczynnik tłumienia wynosi.
β=0.5(R/L+1/RwC)
Dla obwodu z okresowym źródłem siły elektromotorycznej podłączonej szeregowo równanie przyjmuje postać:
Ld2q/ dt2+Rdq/dt+q/C=-E0sin(Ωt),
gdzie:
E0-amplituda drgań wymuszających,
Ω-częstość kołowa drgań wymuszających
Ćwiczenie:
Celem ćwiczenia była obserwacja drgań tłumionych i wymuszonych oraz zjawiska rezonansu elektrycznego
Aparatura:
Zestaw elementów L=3,5mH , C=33μF, R=6.2 Ω , oscyloskop, generator impulsów prostokątnych i sinusoidalnych.
1. Drgania gasnące
a).wyznaczenie wartości okresu na podstawie uzyskanego na ekranie oscylatora obrazu oraz porównanie go z wartością teoretyczną obliczoną ze wzoru:
T obliczone na podstawie wykresu
T=2.8*0.5/7=0.2
Wartość teoretyczną obliczmy ze wzoru:
T=2π/ω gdzie ω=√(ω02-β2)
T wynosi 0.21
Jest to wartość zbliżona do wartości otrzymanej w doświadczeniu
b).
f(i) |
Ui |
ln(Ui) |
f(1) |
2.7 |
0.99 |
f(2) |
1.7 |
0.53 |
f(3) |
1.6 |
0.47 |
f(4) |
1.3 |
0.26 |
f(5) |
0.8 |
-0.22 |
f(6) |
0.6 |
-0.51 |
F(7) |
0.3 |
-1.2 |
F(8) |
0.2 |
-1.61 |
F(9) |
0.1 |
-2.3 |
F(10) |
0.2 |
-1.61 |
F(11) |
0 |
|
F(12) |
0.1 |
-2.3 |
Wykres ln(Ui)=f(i)
Wyznaczony doświadczalnie współczynnik tłumienia ze wzoru:
a=1/D∑yi(xi-xśr)2
gdzie D=∑(xi-xśr)2
a=-0.5
Wyznaczony doświadczalnie współczynnik tłumienia ze wzoru
βt=-2a/Tt =3334,(3)
Teoretyczna wartość β obliczona ze wzoru
β=0.5(R/L+1/RwC)=2806.097
Korzystając z prawa przenoszenia błędów obliczamy błąd βt:
dβt=√[(2a/T2dT)2 +(-2a/T)2]=1064
Wyznaczona przez nas doświadczalnie wartość współczynnika tłumienia mieści się w przedziale błędu.
2.Drgania wymuszone. Rezonans
Czestosc (t[μs]) |
Wartość międzyszczytowa A |
10*2/10 |
0.8*0,5V/d |
10*0.2/5 |
3*0,5V/d |
10*0.2/7 |
5,4*0,5V/d |
10*0.2/8 |
10.2*0.5V/d |
10*0.2/8 |
4.5*1V/d |
10*0.2/9 |
6,4*1V/d |
9.7*0.2/9 |
6,8*1V/d |
fr=2.1(kHz)
Wartość teoretyczna fr=1.7(kHz) i jest to wartość zbliżona do wyznaczonej doświadczalnie.
Wnioski:
Nasza krzywa rezonansowa w przybliżeniu pokrywa się z krzywą teoretyczną. Obserwowane odchylenia powstały w wyniku niedokładnego odczytu amplitud na ekranie oscyloskopu oraz niemożności dokładnego odczytania częstotliwości drgań.
W obwodzie oprócz uwzględnionego oporu cewki oraz generatora drgań występuje także opór wewnętrzny drutów , który nieznacznie mógł wpływać na nasze wyniki.