Zjawiska fotoelektryczne - FUSIARZ, I PRACOWNIA ZAK˙ADU FIZYKI


I PRACOWNIA ZAKŁADU FIZYKI

Nazwisko i imię :

FUSIARZ KRZYSZTOF

Wydz..,Grupa

ED.3.1

Data. 15.10.98

Nr ćw. 12.3

Temat : Zjawiska fotoelektryczne .

Zaliczenie

Ocena.

Data.

Podpis

0x01 graphic

S.=.19,6*10-6 m2 r=..0,4 m.

U [V]

I [A]

P [W]

ΦS. [Im]

If [μA]

6,6

3,5

23,1

0,145

3,1

6,4

3,45

22,1

0,138

3

6,2

3,4

21,1

0,133

2,8

6

3,35

20,1

0,126

2,7

5,8

3,3

19,1

0,12

2,6

5,6

3,2

17,9

0,112

2,5

5,4

3,15

17

0,106

2,4

r=0,5

6,6

3,45

22,77

0,0916

2,5

6,4

3,4

21,76

0,0876

2,4

6,2

3,35

20,77

0,0836

2,3

6

3,3

19,8

0,0796

2,2

5,8

3,25

18,85

0,0758

2,1

5,6

3,15

17,64

0,071

1,9

5,4

3,1

16,74

0,067

1,8

Obliczenia :

gdzie , k=000155 wat/lumen, S.=19,6 10-6 m2, r=0,4 m

Krótka teoria:

W ogniwie fotoelektrycznym mamy doczynienia z tzw. zjawiskiem fotowoltaicznym, które powstaje na granicy pomiędzy metalem a półprzewodnikiem pod wpływem promieni świetlnych. Dla przykładu omówię budowę fotoogniwa miedziowego. Składa się ono z płytki wykonanej z czystej miedzi pokrytej przezroczystą dla światła cienką ,półprzewodzącą warstwą tlenku miedziowego. Od góry jako druga elektroda nałożona jest siatka z miedzi lub innego metalu. Jeśli połączymy siatkę z płytką przez elektrometr to wskaże on przepływ prądu. Na granicy Cu - Cu2O powstaje warstwa zaporowa, która ma własności przepuszczania elektronów w kierunku od tlenku miedziowego do miedzi. Wyzwolone pod wpływem światła z Cu2O elektrony przebywają warstwę zaporową i przechodzą do płytki miedzianej ładując ją ujemnie, jednocześnie siatka ładuje się dodatnio. Tym samym w czasie oświetlania fotoogniwa powstaje na jego elektrodach różnica potencjałów, która jest podtrzymywana kosztem energii padających kwantów promieniowania.

Wykresy:

dla r=0.4

0x01 graphic

dla r=0,5

0x01 graphic



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Pomiar średnicy bardzo małych otworów przy wykorzystaniu dyfrakcji - FUSIARZ, Pracownia Zak˙adu Fizy
Wyznaczanie współczynnika osłabienia oraz energii maksymal(2), Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej
ATOM2 ~1, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
E2 1mix, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej_
Wyznaczanie wspó czynnika lepko ci cieczy metod Ostwalda, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Polit
J9.1-1, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
14.1 b, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
6.2 a, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
BAZADA~1, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
SPRW12 2, PRACOWNIA ZAK˙ADU FIZYKI PL
OPT3 2~1, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
O 3 2 , Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
Wyznaczanie napięcia zapłonu i gaśnięcia lamp y jarzeniowej, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej P
11.1 c, Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej Politechniki Lubelskiej
Wyznaczanie długości fal świetlnych przepuszczanych przez (2), Pracownia Zak˙adu Fizyki Technicznej

więcej podobnych podstron