Stany energetyczne w atomach. Doświadczenie Francka-Hertza.
Wstęp:
Teoria Bobra przewiduje, że całkowita energia elektronu w atomie jest wielkością skwantowaną. Na energię elektronu w atomie składają się:
− energia kinetyczna,
− energia potencjalna. Energia kinetyczna, jaką ma elektron w atomie, jest określona wyrażeniem:
gdzie:
Z − liczba atomowa pierwiastka,
εo − przenikalność elektryczna próżni,
e − ładunek elektronu,
r − promień orbity, po której krąży elektron.
Wyrażenie na promień orbity wynika z warunku mechanicznej stabilności elektronu w atomie, który ma postać:
gdzie:
v — prędkość elektronu na danej orbicie.
Prędkość elektronu na danej orbicie wyznacza się z pierwszego postulatu Bobra.
gdzie:
n − główna liczba kwantowa
Po wstawieniu wyrażenia do równania otrzymuje się wzór na promień dowolnej orbity, po której krąży elektron w atomie:
Energię potencjalną elektronu w atomie wyraża wzór:
Całkowita energia elektronu w atomie w stanie określonym przez główną liczbę kwantową n wynosi:
Ponieważ we wszystkich powyższych wzorach występuje główna liczba kwantowa, która przyjmuje wartości liczb naturalnych z wyjątkłem zera, więc wyznaczane wartości są nieciągłe. Doświadczalnym potwierdzeniem tego stwierdzenia było doświadczenie wykonane przez Francka i Hertza.
W lampie znajdują się pary atomów rtęci. Ciśnienie pary dobiera się w ten sposób, aby na odcinku katoda siatka doszło co najmniej do jednego zderzenia elektronów z atomami rtęci. W celu utrzymania stałej temperatury pary należy lampę termostatować. Między anodą i siatką jest przyłożone ujemne napięcie rzędu 0,5V; ma ono zapobiegać emisji wtórnej elektronów z anody.
Pod wpływem energii dostarczanej katodzie z baterii żarzenia Es emituje ona elektrony. Gęstość prądu emisyjnego w funkcji temperatury katody określa wzór Richardsana:
gdzie:
a − stała materiałowa,
k − stała Boltzmanna,
W − praca wyjścia.
Elektrony opuszczają katodę z prędkościami termicznymi, które można zaniedbać w porównaniu z prędkością uzyskaną w polu elektrycznym. Szybki elektron w zderzeniu z powolnymi Hornami prawie nie zmienia swojej energii kinetycznej, a tylko zmienia kierunek, ze względu na dużą różnicę mas elektronu i atomu. Elektron odrzucony podczas zderzenia z powrotem w kierunku katody ulega zahamowaniu przez to pole, które go przed chwilą przyspieszyło. Jeżeli odbije się w bok, to samo można powiedzieć o składowej prędkości w kierunku pola. Wobec tego, w pewnej odległości od katody wszystkie elektrony mają jednakową energię kinetyczną, a tylko kierunki ruchu mogą być różne. Tak jest w przypadku zderzeń sprężystych elektronów z atomami. Wszystkie elektrony osiągające anodę mają energie kinetyczną określoną wzorem:
Zestawienie wyników:
Iż = 0,96A |
|||||||
|
T=46°C |
T=51°C |
T=59°C |
||||
Us[V] |
Ia[nA] |
Ia[nA] |
Ia[nA] |
||||
0 |
0 |
0 |
0 |
||||
0,5 |
5 |
5 |
0 |
||||
1 |
10 |
5 |
5 |
||||
1,5 |
30 |
20 |
10 |
||||
2 |
50 |
30 |
20 |
||||
2,5 |
70 |
50 |
30 |
||||
3 |
90 |
65 |
50 |
||||
3,5 |
100 |
90 |
65 |
||||
4 |
110 |
100 |
80 |
||||
4,5 |
110 |
100 |
85 |
||||
5 |
105 |
90 |
70 |
||||
5,5 |
95 |
80 |
60 |
||||
6 |
90 |
80 |
60 |
||||
6,5 |
100 |
90 |
70 |
||||
7 |
110 |
100 |
85 |
||||
7,5 |
110 |
110 |
95 |
||||
8 |
115 |
110 |
110 |
||||
8,5 |
115 |
115 |
110 |
||||
9 |
120 |
115 |
110 |
||||
9,5 |
110 |
110 |
110 |
||||
10 |
105 |
105 |
105 |
||||
10,5 |
105 |
105 |
100 |
||||
11 |
100 |
100 |
100 |
||||
11,5 |
100 |
100 |
100 |
||||
12 |
105 |
100 |
95 |
||||
12,5 |
110 |
105 |
105 |
||||
13 |
115 |
110 |
110 |
||||
13,5 |
115 |
115 |
115 |
||||
14 |
120 |
120 |
120 |
||||
14,5 |
120 |
120 |
120 |
||||
15 |
125 |
120 |
120 |
||||
15,5 |
120 |
120 |
125 |
||||
16 |
120 |
120 |
125 |
||||
16,5 |
125 |
120 |
125 |
||||
Iż = 1A |
|||||||
|
T=46°C |
T=51°C |
T=59°C |
||||
Us[V] |
Ia [nA] |
Ia[nA] |
Ia[nA] |
||||
0 |
0 |
0 |
0 |
||||
0,5 |
5 |
0 |
0 |
||||
1 |
15 |
10 |
5 |
||||
1,5 |
40 |
30 |
20 |
||||
2 |
80 |
60 |
35 |
||||
2,5 |
120 |
100 |
60 |
||||
3 |
160 |
140 |
90 |
||||
3,5 |
190 |
170 |
130 |
||||
4 |
210 |
190 |
155 |
||||
4,5 |
220 |
205 |
165 |
||||
5 |
210 |
190 |
150 |
||||
5,5 |
190 |
170 |
130 |
||||
6 |
180 |
160 |
125 |
||||
6,5 |
195 |
180 |
145 |
||||
7 |
210 |
200 |
170 |
||||
7,5 |
220 |
210 |
195 |
||||
8 |
220 |
220 |
210 |
||||
8,5 |
225 |
225 |
220 |
||||
9 |
230 |
230 |
220 |
||||
9,5 |
250 |
225 |
220 |
||||
10 |
220 |
220 |
210 |
||||
10,5 |
215 |
215 |
210 |
||||
11 |
210 |
210 |
210 |
||||
11,5 |
210 |
210 |
205 |
||||
12 |
210 |
210 |
200 |
||||
12,5 |
215 |
215 |
210 |
||||
13 |
220 |
225 |
220 |
||||
13,5 |
225 |
230 |
230 |
||||
14 |
230 |
235 |
235 |
||||
14,5 |
235 |
240 |
235 |
||||
15 |
240 |
240 |
235 |
||||
15,5 |
240 |
240 |
235 |
||||
16 |
240 |
240 |
235 |
||||
16,5 |
245 |
240 |
235 |
Długość fali λ obliczmy ze wzoru:
h - stała Plancka 6,6256*10-34 [J*s]
c - prędkość światła 2,997925*108 [m/s]
e - ładunek elementarny 1,6021*10-19 [C]
Us - napięcie siatki w maksimum [V] = 4,88V
λ = 2,54*10-7 m ±
RACHUNEK BŁĘDÓW:
Błąd odczytywane z przyrządów:
ΔIs = 0,02A
ΔUs = 0,5V
ΔIa = 10 nA
ΔT = 1°C
Błąd dla obliczeń długości fali
Δλ =
4