OpisFH, dc, GPF, Fizyka lab, Ćw.8


Stany energetyczne w atomach. Doświadczenie Francka-Hertza.

Wstęp:

Teoria Bobra przewiduje, że całkowita energia elektronu w atomie jest wielko­ścią skwantowaną. Na energię elektronu w atomie składają się:

− energia kinetyczna,

− energia potencjalna. Energia kinetyczna, jaką ma elektron w atomie, jest określona wyrażeniem:

0x01 graphic

gdzie:

Z − liczba atomowa pierwiastka,

εo − przenikalność elektryczna próżni,

e − ładunek elektronu,

r − promień orbity, po której krąży elektron.

Wyrażenie na promień orbity wynika z warunku mechanicznej stabilności elek­tronu w atomie, który ma postać:

0x01 graphic

gdzie:

v — prędkość elektronu na danej orbicie.

Prędkość elektronu na danej orbicie wyznacza się z pierwszego postulatu Bobra.

0x01 graphic

gdzie:

n − główna liczba kwantowa

Po wstawieniu wyrażenia do równania otrzymuje się wzór na promień dowolnej orbity, po której krąży elektron w atomie:

0x01 graphic

Energię potencjalną elektronu w atomie wyraża wzór:

0x01 graphic

Całkowita energia elektronu w atomie w stanie określonym przez główną licz­bę kwantową n wynosi:

0x01 graphic

Ponieważ we wszystkich powyższych wzorach występuje główna liczba kwan­towa, która przyjmuje wartości liczb naturalnych z wyjątkłem zera, więc wy­znaczane wartości są nieciągłe. Doświadczalnym potwierdzeniem tego stwier­dzenia było doświadczenie wykonane przez Francka i Hertza.

0x01 graphic

W lampie znajdują się pary atomów rtęci. Ciśnienie pary dobiera się w ten sposób, aby na odcinku katoda siatka doszło co najmniej do jednego zderzenia elektronów z atomami rtęci. W celu utrzymania stałej temperatury pary należy lampę termostatować. Między anodą i siatką jest przyłożone ujemne napięcie rzędu 0,5V; ma ono zapobiegać emisji wtórnej elektronów z anody.

Pod wpływem energii dostarczanej katodzie z baterii żarzenia Es emituje ona elektrony. Gęstość prądu emisyjnego w funkcji temperatury katody okreś­la wzór Richardsana:

0x01 graphic

gdzie:

a ­­­− stała materiałowa,

k­­ − stała Boltzmanna,

W − praca wyjścia.

Elektrony opuszczają katodę z prędkościami termicznymi, które można zanie­dbać w porównaniu z prędkością uzyskaną w polu elektrycznym. Szybki elektron w zderzeniu z powolnymi Hornami prawie nie zmienia swojej energii kinetycznej, a tylko zmienia kierunek, ze względu na dużą róż­nicę mas elektronu i atomu. Elektron odrzucony podczas zderzenia z powro­tem w kierunku katody ulega zahamowaniu przez to pole, które go przed chwilą przyspieszyło. Jeżeli odbije się w bok, to samo można powiedzieć o skła­dowej prędkości w kierunku pola. Wobec tego, w pewnej odległości od katody wszystkie elektrony mają jednakową energię kinetyczną, a tylko kierunki ruchu mogą być różne. Tak jest w przypadku zderzeń sprężystych elektronów z atomami. Wszystkie elektrony osiągające anodę mają energie kinetyczną określoną wzorem:

0x01 graphic

Zestawienie wyników:

Iż = 0,96A

T=46°C

T=51°C

T=59°C

Us[V]

Ia[nA]

Ia[nA]

Ia[nA]

0

0

0

0

0,5

5

5

0

1

10

5

5

1,5

30

20

10

2

50

30

20

2,5

70

50

30

3

90

65

50

3,5

100

90

65

4

110

100

80

4,5

110

100

85

5

105

90

70

5,5

95

80

60

6

90

80

60

6,5

100

90

70

7

110

100

85

7,5

110

110

95

8

115

110

110

8,5

115

115

110

9

120

115

110

9,5

110

110

110

10

105

105

105

10,5

105

105

100

11

100

100

100

11,5

100

100

100

12

105

100

95

12,5

110

105

105

13

115

110

110

13,5

115

115

115

14

120

120

120

14,5

120

120

120

15

125

120

120

15,5

120

120

125

16

120

120

125

16,5

125

120

125

Iż = 1A

T=46°C

T=51°C

T=59°C

Us[V]

Ia [nA]

Ia[nA]

Ia[nA]

0

0

0

0

0,5

5

0

0

1

15

10

5

1,5

40

30

20

2

80

60

35

2,5

120

100

60

3

160

140

90

3,5

190

170

130

4

210

190

155

4,5

220

205

165

5

210

190

150

5,5

190

170

130

6

180

160

125

6,5

195

180

145

7

210

200

170

7,5

220

210

195

8

220

220

210

8,5

225

225

220

9

230

230

220

9,5

250

225

220

10

220

220

210

10,5

215

215

210

11

210

210

210

11,5

210

210

205

12

210

210

200

12,5

215

215

210

13

220

225

220

13,5

225

230

230

14

230

235

235

14,5

235

240

235

15

240

240

235

15,5

240

240

235

16

240

240

235

16,5

245

240

235

Długość fali λ obliczmy ze wzoru:

0x01 graphic

h - stała Plancka 6,6256*10-34 [J*s]

c - prędkość światła 2,997925*108 [m/s]

e - ładunek elementarny 1,6021*10-19 [C]

Us - napięcie siatki w maksimum [V] = 4,88V

λ = 2,54*10-7 m ±0x01 graphic

RACHUNEK BŁĘDÓW:

Błąd odczytywane z przyrządów:

ΔIs = 0,02A

ΔUs = 0,5V

ΔIa = 10 nA

ΔT = 1°C

Błąd dla obliczeń długości fali

0x01 graphic

Δλ = 0x01 graphic

4



Wyszukiwarka