WMiIM Zespół Grupa II rok 3 6 |
Temat ćwiczenia: Rentgenowska analiza strukturalna |
Ocena: |
Data: 25.11.2002 r. (10:45) |
Nazwisko i imię: Świderska Jolanta |
Uwagi: |
RENTGENOWSKA ANALIZA STRUKTURALNA
Celem ćwiczenia jest zapoznanie z metodami badań opartymi na zjawiskach towarzyszących oddziaływaniu promieniowania rentgenowskiego lub neutronowego z materiałami w stanie krystalicznym.
BUDOWA LAMPY RENTGENOWSKIEJ
Do celów rentgenowskiej analizy strukturalnej używa się lamp rentgenowskich z żarzoną katodą. Lampa ma kształt szklanej rury, w którą wtopione są dwie metalowe elektrody. Katoda w postaci spirali z drutu wolframowego jest ogrzewana do temp. 1500 - 2300˚C i służy jako źródło elektronów. Drugą elektrodą jest miedziany blok, chłodzony wodą , z umieszczoną w nim właściwą metaliczną anodą. W lampie panuje próżnia rzędu 0,1 mPa.
Elektrony przyspieszone w polu elektrycznym, przyłożonym między elektrodami lampy, uderzając z dużą energią w anodę, powodują powstawanie promieniowania rentgenowskiego. W lampach energią konieczną do wyjścia elektronu uzyskuję się przez nagrzanie katody, a więc na drodze termoemisji. Liczba elektronów emitowanych z katody może być regulowana stopniem grzania włókna, niezależnie od przyłożonego wysokiego napięcia. Lampy rentgenowskie z żarzoną katodą mają osobny obwód elektryczny do grzania włókna lampy, oddzielony od obwodu wysokiego napięcia panującego między katodą i anodą.
Większość energii promieniowani rentgenowskiego zostaje zamieniona na ciepło, które musi być doprowadzone do anody. Część promieniowania w anodzie wchodzi przez otwory w obudowie lampy tzw. okienkami, wykonanymi z materiałów o niskiej absorpcji (beryl, aluminium, mika, szkło Lindemanna), w celu zmniejszenia strat promieniowania.
Parametrami charakteryzującymi lampę są kształt i wymiar ogniska anody i ogniska efektywnego. Ogniskiem anody jest cześć powierzchni, na którą pada strumień elektronów emitowanych z katody, a ogniskiem efektywnym jest przekrój wiązki promieni opuszczających anodę w płaszczyźnie prostopadłej do jej biegu. Kształt ogniska anody formuje się poprzez kształt włókna anody oraz w niektórych lampach przez zastosowanie cylindra Wehnelta. Najczęściej stosowanymi rodzajami włókien - katod są włókna dające ogniska kołowe anody (efektywne ognisko ma kształt elipsy o osiach 1x5 mm), ogniska punktowe ( efektywne ognisko jest rzędu kilku mikrometrów) oraz prostokątne (efektywne ognisko w zależności od kierunku wyjścia może być liniowe lub kwadratowe).
O wyborze lampy rentgenowskiej zwykle decydują : zakres wartości odległości międzypłaszczyznowych dhkl, który należy zarejestrować , pożądana rozdzielczość refleksów, głębokość wnikania promieniowania w badany preparat oraz promieniowanie fluorescencyjne pierwiastków wodzących w skład próbki, którego należy unikać.
Najbardziej istotne cechy lamp: natężenie uzyskiwanego promieniowania, kształt ogniska, czystość spektralna anody, czas życia.
I. Jakościowa analiza fazowa materiału jednofazowego.
Zdjęcie wykonano w kamerze Debye'a - Scherrera, wykorzystując promieniowanie lampy miedzianej, długość fali λ=1,5418.
Na otrzymanym zdjęciu ustalono linie nisko- i wysokokątowe. Następnie dokonano pomiaru położeń linii dyfrakcyjnych. Przeprowadzono kontrolę poprawności pomiaru:
LN+PN = const. oraz LW+PW = const.. Wyznaczono wskaźnik przeliczający ze wzoru:
Po przeliczeniu
, więc
Wyznaczono kąt θ : θniskokątowe =
θwysokokątowe =
Z równania Bragga:
,
obliczono odległość między płaszczyznami krystalograficznymi:
Otrzymane wyniki przedstawiono w tabeli i przyrównano z wynikami dla Al i Ag.
Faza, którą otrzymano jest Ag, decyduje o tym mniejsza wartość błędu po uwzględnieniu wartości bezwzględnej tego błędu.
II. Część obliczeniowa
Zadanie 1
Obliczyć ilu krotnie ulega osłabieniu wiązka charakterystycznego promieniowania rentgenowskiego serii
, emitowana przez lampę a) chromową , b) molibdenową przebywając drogę x = 10,0 cm w powietrzu, graficie, berylu.
Korzystając ze wzoru :
J - natężenie wiązki padającej
J0 - natężenie wiązki po przejściu przez warstwę materii o grubości x
- masowy współczynnik absorpcji
- gęstość materiału przez który przechodzi promieniowanie
x = 10 cm - droga
lampa CHROMOWA
dla powietrza:
N2 =79%
O2 = 20%
Ar = 1%
Obliczam
powietrza:
dla grafitu:
dla berylu:
dla aluminium:
lampa MOLIBDENOWA
dla powietrza:
N2 =79%
O2 = 20%
Ar = 1%
Obliczam
powietrza:
dla grafitu:
dla berylu:
dla aluminium:
Wnioski:
Uzyskane wyniki dla obu lamp różnią się od siebie tym, że dla tych samych pierwiastków wartości wiązki promieniowania rentgenowskiego w lampie chromowej są znacznie większe niż w molibdenowej. Jest to związane z długością fali, która zaś zależy od budowy atomów materiału z jakiego wykonana jest lampa.
Zadanie2
W celu wykonania analizy fazowej wykonano pomiary dyfraktometryczne wykorzystując promieniowanie lampy kobaltowej. Zarejestrowane linie dyfrakcyjne w położeniach kątowych θ. Wykorzystując równanie Bragga wykonano obliczenia wartości dhkl .
Równanie Bragga:
n- rząd odbicia
λ - długość fali promieniowania rentgenowskiego
dhkl - odległość miedzy płaszczyznami krystalograficznymi
θ - kąt odbłysku
n = 1
λ = 1,7902
|
Si - krzem |
Pb - ołów |
||||||||
Lp |
θ |
sin θ |
dhkl [A] |
dhkl |
δhkl |
dhkl |
δdhkl |
|||
1 |
16,58 |
0,29 |
3,0866 |
3,138 |
-0,0514 |
2,85 |
0,2366 |
|||
2 |
27,8 |
0,47 |
1,9045 |
1,92 |
-0,0155 |
2,47 |
-0,5655 |
|||
3 |
33,14 |
0,55 |
1,6275 |
1,638 |
-0,0105 |
1,74 |
-0,1125 |
|||
4 |
41,29 |
0,7 |
1,2787 |
1,357 |
-0,0783 |
1,49 |
-0,2113 |
|||
5 |
45,94 |
0,72 |
1,2432 |
1,246 |
-0,0028 |
1,428 |
-0,1848 |
|||
6 |
53,91 |
0,81 |
1,1051 |
1,108 |
-0,0029 |
1,134 |
-0,0289 |
|||
7 |
58,96 |
0,87 |
1,0289 |
1,045 |
-0,0161 |
1,105 |
-0,0761 |
|||
8 |
68,86 |
0,93 |
0,9625 |
0,9599 |
0,0026 |
|
|
|||
9 |
77,27 |
0,98 |
0,9134 |
0,978 |
-0,0646 |
|
|
Wnioski:
Na podstawie przeprowadzonych obliczeń otrzymano fazę Si - krzem, decyduje o tym mniejsza wartość obliczonego błędu δdhkl.
Zadanie 3
W celu określenia zawartości austenitu i martenzytu w stali po obróbce cieplnej wykonano zapis linii dyfrakcyjnych 111γ od austenitu i 110α od martenzytu. Obliczyć udziały procentowe tych faz w stali jeżeli intensywności Iγ i I α maja się do siebie jak 2 do 1.
Wartość współczynnika C = 1,35
Obliczenia przeprowadza się korzystając ze wzoru:
Vγ - udział procentowy fazy γ
Iγ - intensywność linii dyfrakcyjnej od fazy γ
Iα - intensywność linii dyfrakcyjnej od fazy α
C - współczynnik zależny od geometrii pomiaru
Wnioski:
Zawartość martenzytu jest większa niż austenitu. Austenit i martenzyt wykazują zdolność orientacji krystalograficznej, która zależy od zawartości węgla i składników stopowych.
5