Projekt dodatkowy
Wstęp
W projekcie przeprowadzę analizę danych dotyczących intensywności zliczeń dokonanych przez miernik I(t). W reaktorze próbkę stopu dwóch metali poddano bombardowaniu neutronami wywołując reakcję w postaci promieniowania gamma. Ponieważ licznik nie odróżnia z jakiego składnika pochodzą zarejestrowane fotony, wyznaczę wartości I1, I2, T1 oraz T2 metodami analitycznymi.
Tabela 1: dane do projektu.
Nr. |
T |
I(t) |
1 |
2 |
6,059 |
2 |
4 |
5,273 |
3 |
6 |
4,627 |
4 |
8 |
4,092 |
5 |
10 |
3,649 |
6 |
20 |
2,319 |
7 |
40 |
1,432 |
8 |
60 |
1,11 |
9 |
80 |
0,9 |
10 |
100 |
0,739 |
II. Obliczenia
1.Wyznaczanie I1, I2, T1 oraz T2.
Ponieważ jeden z metali ma dłuższy półokres rozpadu (przyjmuję) T1, kilka ostatnich wyników dotyczy tylko tego metalu. Aby sprawdzić ile, na wykresie zależności t i lnI(t) wybieram, dla dużych t, punkty leżące na jednej prostej. Są to cztery ostatnie wartości (pokazane na wykresie 1).
Wykres 1
Dla tych czterech punktów metodą LS wyliczam a i b, czyli wspł. Prostej aproksymującej. Korzystam ze wzoru:
Σxy - xśrΣy
a = , (1),
Σx2 - xśrΣx
oraz b = yśr - axśr (2),
gdzie:
xśr - wartość średnia z 4 wyników t,
yśr - wartość średnia z 4 wyników I(t),
Tabela 2: przeliczenia potrzebne do wyznaczenia a i b.
nr |
t |
I(t) |
ln(I(t)) |
|
|
|
x |
|
y |
xy |
x2 |
1 |
40 |
1,432 |
0,3591 |
14,364 |
1600 |
2 |
60 |
1,11 |
0,1044 |
6,264 |
3600 |
3 |
80 |
0,9 |
-0,1054 |
-8,432 |
6400 |
4 |
100 |
0,739 |
-0,3025 |
-30,25 |
10000 |
suma= |
280 |
|
0,0556 |
-18,054 |
21600 |
xśr = Σx/n = 280/4 = 70,
yśr = Σy/n = 0,0556/4 = 0,0139,
xśrΣy = 70*0,0556 = 3,892,
xśrΣx = 70*280 = 19600,
Σxy = -18,054,
Σx2 = 21600,
-18,054 - 3,892
Więc a = = -0,01097,
21600 - 19600
b = 0,0139 + 0,01097*70 = 0,78201.
|
Mając dane a i b, mogę wyznaczyć I1 oraz T1 dla pierwiastka o dłuższym okresie półrozpady. Korzystam ze wzoru:
I(t) = I1*exp(-t/T1), (3),
ważnego tylko dla czterech ostatnich wyników. Logarytmuję stronami:
lnI(t) = lnI1 - t/T1,
gdzie: lnI(t) = y,
lnI1 = b,
t = x,
-1/T1 = a.
Mając wcześniej wyliczone wielkości a i b wyznaczam I1 i T1:
I1 = exp(b) = exp(0,78201) = 2,18586,
T1 = -1/a = -1/-0,01097 = 91,13278.
Wzór dla wszystkich I(t) wygląda następująco:
I(t)=I1exp(-t/T1) + I2exp(-t/T2) (4),
Dla każdego t mogę wyliczyć wyrażenie I1exp(-t/T1) i odjąć od całkowitego I(t), uzyskując w ten sposób I(t) tylko dla drugiego metalu.
Tabela 3: przeliczenia potrzebne do wyznaczenia I(t) dla
drugiego metalu.
t |
I(t) |
ln(I(t)) |
I1exp(-t/T1)=z |
I(t)metal2=I(t)-z |
2 |
6,059 |
1,8015 |
2,1384 |
3,9206 |
4 |
5,273 |
1,6626 |
2,092 |
3,181 |
6 |
4,627 |
1,5319 |
2,0466 |
2,5804 |
8 |
4,092 |
1,409 |
2,0022 |
2,0898 |
10 |
3,649 |
1,2945 |
1,9587 |
1,6903 |
20 |
2,319 |
0,8411 |
1,7551 |
0,5639 |
40 |
1,432 |
0,3591 |
1,4093 |
0,0227 |
60 |
1,11 |
0,1044 |
1,1316 |
-0,0216 |
80 |
0,9 |
-0,1054 |
0,9086 |
-0,0086 |
100 |
0,739 |
-0,3025 |
0,7296 |
0,0094 |
Ostatnia kolumna przedstawia wartość I(t) tylko dla metalu drugiego, czyli o krótszym półokresie rozpadu. Przedostatnia natomiast I(t) dla metalu pierwszego (T2<T1) I(t) dla metalu 1 i 2 przedstawiona została na wykresie 2.
Wykres 2
Wartości I(t) mniejsze od 0 dla t=60 i 80 spowodowane są prawdopodobnie użyciem funkcji aproksymującej wykres I(t) dla metalu 1 wyznaczonej tylko dla czterech punktów, co pociąga za sobą błędy.
Do wyznaczenia I2 i T2 posłużę się znów metodą LS. Mając I(t) dla metalu 2 postępuję analogicznie jak dla metalu 1.
Tabela 4: przeliczenia potrzebne do wyznaczenia I2 i T2.
nr |
T=x |
I(t)metal2=c |
lnc=y |
x*lny |
x^2 |
1 |
2 |
3,9206 |
1,3662 |
2,7324 |
4 |
2 |
4 |
3,181 |
1,1572 |
4,6288 |
16 |
3 |
6 |
2,5804 |
0,9479 |
5,6874 |
36 |
4 |
8 |
2,0898 |
0,7371 |
5,8968 |
64 |
5 |
10 |
1,6903 |
0,5249 |
5,249 |
100 |
6 |
20 |
0,5639 |
-0,5729 |
-11,458 |
400 |
Σ= |
50 |
14,026 |
4,1604 |
12,7364 |
620 |
xśr= |
8,33333 |
yśr= |
0,6934 |
12,7364 - 8,3333*4,1604
a = = -0,10787,
620 - 8,3333*50
b = 0,6934 + 0,10787*8,3333 = 1,592318.
więc:
I2 = exp(b) = exp(1,592318) = 4,915129,
T2 = -1/a = -1/-0,10787 = 9,270404.
I1= |
2,18568 |
T1= |
91,13278 |
I2= |
4,915129 |
T2= |
9,270404 |
Jak widać półokres rozpadu dla metalu 2 jest znacznie krótszy niż dla metalu 1, a początkowa intensywność zliczeń licznika promieniowania gamma ponad dwa razy większa.
2. Wyznaczenie abundancji.
Abundancję, czyli udział procentowy obu metali w próbie p1, p2 wyznaczam z zależności:
P1/p2 = I1/I2 (5),
P1/p2 = 2,18568/4,915129 = 0,23579.
Ponieważ p2 = 100 - p1 (w procentach) to:
P1/(100 - p1) = 0,235789,
Więc p1 = 23,5789/1,235789 = 19,08 %,
a p2 = 100 - p1 = 80,92 %.
W próbce jest 4x więcej metalu drugiego.
III.Wykresy
Wykres 3
Wykres 3 przedstawia zależności między intensywnością zliczeń dla metalu pierwszego, drugiego oraz ich sumę czyli I(t) całkowitego a czasem t.
Wykres 4
Wykres 5 jest postacią zlinearyzowaną wykresu 4. Zaznaczone są proste regresji dla metalu pierwszego jak i drugiego.