SZKOŁA GŁÓWNA SŁUŻBY POŻARNICZEJ |
|||||
KATEDRA TECHNIKI POŻARNICZEJ |
LABORATORIUM HYDROMECHANIKI |
||||
Ćwiczenie nr: |
2 |
Grupa: „D”
Wydział: ZSI - 29 Pluton I
|
Imię i nazwisko |
Ocena |
|
Temat: OKREŚLANIE WYDATKU ZA POMOCĄ POMIARU ROZKŁADU PRĘDKOŚCI DLA PRZEPŁYWU OSIOWO- SYMETRYCZNEGO. |
|
Jarosław Maksymczuk |
|
||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
||
Prowadzący: bryg.mgr inż. Wojciech Zegar |
Data wykonania: 02.03.2003 |
Data złożenia: 16.03.2003. |
Cel ćwiczenia:
Celem niniejszego ćwiczenia jest obliczenie prędkości i wydatku dla przepływu osiowo-symetrycznego w układzie pomiarowym, przy zastosowaniu rurki Prandtla i kryzy.
Schemat stanowiska badawczego:
Schemat stanowiska pomiarowego.
Stanowisko składa się z pomiarowej rury poziomej, pionowej rury z kryzą. Przepływ powietrza jest wymuszony wentylatorem odśrodkowym, napędzanym silnikiem elektrycznym. Regulację wydatku uzyskuje się poprzez zmianę położenia regulatora wydatku.
Opis metod pomiarowych i wykonania ćwiczenia:
Ciśnienie dynamiczne jest mierzone rurką Prandtla, która jest przesuwana w płaszczyźnie prostopadłej do kierunku przepływu. Do kontroli ustawienia rurki pomiarowej względem ścianki rury służy odpowiednia podziałka. Mikromanometr jest połączony różnicowo z rurką Prandtla. Ciśnienie różnicowe na kryzie jest wskazywane przez drugi mikromanometr.
Wykonano ćwiczenie w dwóch etapach tj. pomiar ciśnienia przy ograniczonym przepływie powietrza w rurociągu w którym dysza Prandtla była wysuwana od krawędzi ścianki do środka rurociągu co 2 mm wzdłuż osi symetrii oraz pomiar ciśnienia przy pełnym przepływie powietrza od środka do ścianki rurociągu. Odnotowane wyniki i obliczenia zebrano w poniższej tabeli.
Tabela pomiarów i wyników:
Część pomiarowa |
Obliczenia wyników
|
Część obliczeniowa |
|||||
Lp. |
R [m] |
lPrandtla [m] |
lkryzy [m] |
|
pd [Pa] |
V(R) [m/s] |
R*V(R) [m2/s] |
Dla ograniczonego przepływy |
|
Dla ograniczonego przepływy |
|||||
0,002 |
0,107 |
0,023 |
|
33,384 |
7,167 |
0,014 |
|
0,004 |
0,114 |
0,022 |
|
35,568 |
7,396 |
0,030 |
|
0,006 |
0,117 |
0,022 |
|
36,504 |
7,493 |
0,045 |
|
0,008 |
0,123 |
0,022 |
|
38,376 |
7,683 |
0,061 |
|
0,010 |
0,126 |
0,022 |
|
39,312 |
7,776 |
0,078 |
|
0,012 |
0,129 |
0,022 |
|
40,248 |
7,868 |
0,094 |
|
0,014 |
0,133 |
0,022 |
|
41,496 |
7,989 |
0,112 |
|
0,016 |
0,135 |
0,022 |
|
42,120 |
8,049 |
0,129 |
|
0,020 |
0,138 |
0,022 |
|
43,056 |
8,138 |
0,163 |
|
0,025 |
0,141 |
0,022 |
|
43,992 |
8,226 |
0,206 |
|
0,030 |
0,144 |
0,022 |
|
44,928 |
8,313 |
0,249 |
|
0,035 |
0,145 |
0,022 |
|
45,240 |
8,341 |
0,292 |
|
0,040 |
0,147 |
0,022 |
|
45,864 |
8,399 |
0,336 |
|
0,045 |
0,147 |
0,022 |
|
45,864 |
8,399 |
0,378 |
|
0,049 |
0,147 |
0,022 |
|
45,864 |
8,399 |
0,412 |
|
Dla pełnego przepływy |
|
Dla pełnego przepływy |
|||||
0,049 |
0,172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,445 |
|
0,045 |
0, 172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,409 |
|
0,040 |
0, 172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,363 |
|
0,035 |
0, 172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,318 |
|
0,030 |
0, 172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,273 |
|
0,025 |
0, 172 |
0,080 |
|
53,664 |
9,085 |
0,227 |
|
0,020 |
0,171 |
0,080 |
|
53,352 |
9,058 |
0,181 |
|
0,016 |
0,167 |
0,080 |
|
52,104 |
8,952 |
0,143 |
|
0,014 |
0,160 |
0,080 |
|
49,920 |
8,762 |
0,123 |
|
0,012 |
0,156 |
0,080 |
|
48,672 |
8,652 |
0,104 |
|
0,010 |
0,150 |
0,080 |
|
46,800 |
8,484 |
0,085 |
|
0,008 |
0,142 |
0,081 |
|
44,304 |
8,255 |
0,066 |
|
0,006 |
0,135 |
0,081 |
|
42,120 |
8,049 |
0,048 |
|
0,004 |
0,128 |
0,081 |
|
39,936 |
7,837 |
0,031 |
|
0,002 |
0,115 |
0,081 |
|
35,880 |
7,429 |
0,015 |
Do wykonania obliczeń przyjęto następujące dane:
dr - 0,096 m.
dk - 0,0756 m.
F2 - 0,0045 m2
qpow - 1,3 kg/ m3
qcm - 780 kg/ m3
g - 10 m/s2
sin α pr - 1: 25= 0,04
sin α kr - 1: 10= 0,1
l - wychylenie cieczy manometrycznej [ m.]
Σli - suma wyników
ni- ilość wyników
Przykładowe obliczenia dla ograniczonego przepływu powietrza w rurociągu wykonane przy pomocy rurki Prandtla - obliczenia z tabeli dla pkt. 12
p
= ρcm × g × l × sin α = [Pa]
[p
] = [
] = [
] = [Pa]
p
= 780 × 10 × 0,145 × 0,04= 45,240 [Pa]
prędkość powietrza w każdym punkcie pomiarowym
V(R) = [
] = [
] = [
] = [
] = [
]
V(R) =
= 8,341 [ m / s ]
iloczyn R × V(R)
[R × V(R)] = [
] = [
].
R × V(R) = 8,341 × 0,035 = 0,292 m2 /s
Obliczenie pola trójkąta pod wykresem w granicach O-R ( 0 - 48 mm)
Wartości X i Y odczytane z osi wykresu
OX→ a = 16,0 mm
OY→ h = 17,8 mm
Pole trójkąta F=0,5 x a x h [ cm 2 ]
pole F pod wykresem
F = ˝ × R × R×V(R)
F = 0,5 x 16 x 17,8 = 142,40 cm 2
wydatek objętościowy rzeczywisty: Qrz=2*π*F*κ [
]
X→1 cm = 0,003 [m.]
Y→1 cm = 0,02 [m2/s]
κ = X x Y = 6 x 10 -5 = 0,00006 [
]
κ = 0,00006 [
]
Qrz = 2 × 3,14 × 124,4 × 0,00006 = 0,54 [
]
średnie wychylenie cieczy w mikromanometrze podłączonym do kryzy wynosi:
li = 0,331
ni = 15
lśr = 0,022 m.
wysokość słupa cieczy manometrycznej;
h = lśr×sin αk
h = 0,022×0,1 = 0,0022 [m]
wydatek teoretyczny kryzy:
[
];
Qtz
[
]
Qtz = 0,0295 [
]
współczynnik wydatku dla kryzy:
,
= 0,054/ 0,0295 = 1,828
Przykładowe obliczenia dla nieograniczonego przepływu powietrza w rurociągu wykonane przy pomocy rurki Prandtla - obliczenia z tabeli dla pkt. 27
p
= ρcm × g × l × sin α = [Pa]
[p
] = [
] = [
] = [Pa]
p
= 780 × 10 × 0,142 × 0,04= 44,304 [Pa]
prędkość powietrza w każdym punkcie pomiarowym
V(R) = [
] = [
] = [
] = [
] = [
]
V(R) =
= 8,255 [ m / s ]
iloczyn R × V(R)
[R × V(R)] = [
] = [
].
R × V(R) = 8,255 × 0,008 = 0,066 m2 /s
Obliczenie pola trójkąta pod wykresem w granicach O-R ( 0 - 48 mm)
Wartości X i Y odczytane z osi wykresu
OX→ a = 16,0 mm
OY→ h = 19,4 mm
Pole trójkąta F=0,5 x a x h [ cm 2 ]
pole F pod wykresem
F = ˝ × R × R×V(R)
F = 0,5 x 16 x 19,4 = 155,20 cm 2
wydatek objętościowy rzeczywisty: Qrz=2*π*F*κ [
]
X→1 cm = 0,003 [m.]
Y→1 cm = 0,02 [m2/s]
κ = X x Y = 6 x 10 -5 = 0,00006 [
]
κ = 0,00006 [
]
Qrz = 2 × 3,14 × 155,20 × 0,00006 = 0,058 [
]
średnie wychylenie cieczy w mikromanometrze podłączonym do kryzy wynosi:
li = 1,204
ni = 15
lśr = 0,080 m
wysokość słupa cieczy manometrycznej;
h = lśr×sin αk
h = 0,080×0,1 = 0,008 [m]
wydatek teoretyczny kryzy:
[
];
Qtz
[
]
Qtz = 0,0562 [
]
współczynnik wydatku dla kryzy:
,
= 0,059 / 0,0562 = 1,04
Wnioski:
Na podstawie otrzymanych wyników okazało się że wartości ciśnienia dynamicznego przepływu oraz prędkości przepływu zależą proporcjonalnie od odległości od osi symetrii rury. Są one najmniejsze przy ściance a największe w osi rury gdzie nie ma ograniczeń wynikających z chropowatości materiału użytego do konstrukcji rury wodociągowej.
Zaobserwowaliśmy również, że podczas pomiarów ciśnienie nie ulegało zmianie co świadczy o niezmienności wydatku. Wielkość wydatku zależała również od tego czy rura jest mniej czy bardziej odsłonięta, oznacza to, że podczas trwania ćwiczenia nie wolno było przysłaniać wlotu ponieważ spowoduje to przekłamania wyników.