Zagadnienia na egzamin z fizyki, Politechnika Krakowska-budownictwo zaoczne TOB, Semestr2, Fizyka


1.Podstawowe wielkości fizyczne i ich jednostki w układzie SI.

L.P.

Wielkość fizyczna

Jednostka

Symbol

1.

Długość

Metr

m

2.

Masa

Kilogram

kg

3.

Czas

Sekunda

s

4.

Liczność materii

Mol

mol

5.

Natężenie prądu Ele.

Amper

A

6.

Temperatura

Kelwin

K

7.

Natężenie światła

Kandela

cd

8.

Kąt płaski

Radian

rad

9.

Kat bryłowy

Steradian

sr

2.Definicje prędkości, przyspieszenia, prędkości kątowej, przyspieszenia kątowego, ruchu jednostajnego i jednostajnie przyspieszonego.

3. Przyspieszenie Styczne i normalne w ruchu krzywoliniowym, promień krzywizny trajektorii ruchu.

W ruchu krzywoliniowym przyspieszenie jest skierowane pod kątem do prędkości. Warto też zwrócić uwagę na fakt, że wektor przyspieszenia jest skierowany do wewnątrz łuku, po którym porusza się obiekt. W celu wyjaśnienia jaką rolę pełni przyspieszenie w tym przypadku należy rozłożyć je na dwie składowe:

0x01 graphic

Składową równoległą do prędkości (czyli styczną do toru i równoległą do kierunku ruchu), nazywaną też składową styczną: a|| 

0x01 graphic

Składową prostopadłą do prędkości (prostopadłą do kierunku ruchu), nazywaną często składową normalną: a

Promieniem krzywizny- krzywej w danym punkcie P nazywamy bezwzględną wartość odwrotności jej krzywizny w tym punkcie, obliczonym jednym ze wzorów podanych powyżej:

0x01 graphic

4. Rzut ukośny- wyznaczyć trajektorię, zasięg i maksymalną wysokość.

Maksymalna wysokość oraz zasięg

Maksymalna wysokość na jaką wzniesie się ciało (hmax): 0x01 graphic

Zasięg rzutu (z): 0x01 graphic

Trajektoria: t=x/(Vo*cosα) , zależność y(x), y=Vo*sinα*x/(Vo*cosα) - ½(gt^2)

y= x*tgα * 1/2*g *g/(Vo^2 * cos α^2)=x^2

5. I, II, III, zasada dynamiki Newtona dla ruchu postępowego I obrotowego.

I zasada dynamiki dla ruchu obrotowego bryły sztywnej 
W inercjalnym układzie odniesienia bryła nie obraca się lub obraca się ruchem jednostajnym, gdy nie działają na nią żadne momenty sił lub, gdy momenty działające równoważą się wzajemnie
 
0x01 graphic

II zasada dynamiki dla ruchu obrotowego bryły sztywnej 
Moment siły jest równy stosunkowi przyrostu momentu pędu do czasu, w jakim ten przyrost nastąpił, czyli jest równy szybkości zmian momentu pędu
 
0x01 graphic

 
Zasada zachowania momentu pędu 
Jeżeli wypadkowy moment sił zewnętrznych względem ustalonej osi obrotu jest równy zero, to moment pędu bryły względem tej osi obrotu nie zmienia się podczas ruchu.
 
0x01 graphic

I. Istnieje taki układ odniesienia, w którym, jeżeli na ciało nie działa żadna siła lub siły działające na to ciało równoważą się, to ciało zachowuje stan spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym po linii prostej. II. Jeżeli na ciało o masie m działają siły o wypadkowej 0x01 graphic
, to ciało porusza się ruchem przyspieszonym z przyśpieszeniem 0x01 graphic
takim, że

0x01 graphic

III. Jeżeli na ciało A działa na ciało B siłą 0x01 graphic
, to ciało B oddziałuje na ciało A taką samą co do wartości siłą 0x01 graphic
, lecz skierowaną przeciwnie.

Siły te są jednakowe co do wartości i skierowane przeciwnie, lecz nie znoszą się ani nie równoważą, gdyż są przyłożone do różnych ciał.

6. Środek masy, zasada zachowania pędu dla punktu materialnego i układu punktów materialnych.

Środek masy- ciała lub układu ciał jest punktem, w którym skupiona jest cała masa w opisie układu jako masy punktowej. Wzór na wektor wodzący środka masy0x01 graphic

Powyższa zależność dla ośrodków ciągłych, zapisana w postaci wyrażeń całkowych, wiąże środek masy z rozkładem gęstości ρ w przestrzeni za pomocą zależności:

0x01 graphic
0x01 graphic

przy czym: 0x01 graphic
to wektor wodzący środka masy; M - masa ciała; V - objętość ciała; ρ = ρ(x,y,z) - funkcja gęstości ciała.

Pęd punktu materialnego jest równy iloczynowi masy m i prędkości v punktu. Pęd jest wielkością wektorową; kierunek i zwrot pędu jest zgodny z kierunkiem i zwrotem prędkości.

0x01 graphic

Zasada zachowania pędu

Pęd zmienia się w wyniku działania na ciało siły przez pewien czas. Iloczyn siły i czasu jej działania nazywany jest popędem siły (I)

0x01 graphic

0x01 graphic

Jeżeli w układzie inercjalnym na ciało (układ ciał) nie działa siła zewnętrzna, lub działające siły zewnętrzne równoważą się:

Pęd układu punktów materialnych jest równy sumie wektorowej pędów, wszystkich punktów układu. Można łatwo udowodnić[1], że pęd układu jest równy całkowitej jego masie pomnożonej przez prędkość środka masy układu.

7. Definicje momentu pędu i momentu siły punktu materialnego.

Moment pędu- punktu materialnego o pędzie p, którego położenie opisane jest wektorem wodzącym r względem danego układu odniesienia (wybranego punktu, zwykle początku układu współrzędnych), definiuje się jako wektor będący rezultatem iloczynu wektorowego wektora położenia i pędu

0x01 graphic

Moment siły- Moment siły M jest to fizyczna wielkość wektorowa, będąca iloczynem wektorowym siły i jej ramienia: M = F x r, gdzie F - siła, r - ramie siły, x - oznaczenie iloczynu wektorowego. Wartość momentu siły obliczamy zgodnie z definicją iloczynu wektorowego, a więc wynosi ona:

M = |F|∙|r|∙ sin α, gdzie: |F| - wartość siły |r| - długość ramienia siły α - kąt między wektorem F i r. Ponieważ ramie siły jest zawsze prostopadłe do kierunku działania siły, to powyższy wzór uprasza się do iloczynu wartości siły i długości jej ramienia (bo sin 900 = 1):

Moment siły względem punktu obrotu jest wektorem prostopadłym do płaszczyzny, w której leży ten punkt i linia działania siły F. Jednostką momentu siły jest: [M] = 1N ∙ 1m - niutonometr.

8. Moment bezwładności: wyprowadzenie ze wzoru na moment pędu, wartości dla najbardziej typowych brył.

Moment bezwładności ciała zależy od wyboru osi obrotu, od kształtu ciała i od rozmieszczenia masy w ciele. Moment bezwładności ma wymiar 0x01 graphic
. Zwykle mierzy się go w kg·m².

Moment bezwładności punktu materialnego jest iloczynem jego masy i kwadratu odległości od osi obrotu:

0x01 graphic

Cienki walec: 0x01 graphic

Pełny walec 0x01 graphic

Cienki dysk, obręcz, 0x01 graphic

Wypełniona kula 0x01 graphic

Sfera 0x01 graphic

Pręt 0x01 graphic

Pręt zaniedbywanie mała grubość 0x01 graphic

Udowodnienie nie wiem………..

9. Udowodnić twierdzenie Steinera o osiach równoległych.

Twierdzenie Steinera moment bezwładności bryły sztywnej względem dowolnej osi jest równy sumie momentu bezwładności względem osi równoległej do danej i przechodzącej przez środek masy bryły oraz iloczynu masy bryły i kwadratu odległości między tymi dwiema osiami, co można wyrazić wzorem

0x01 graphic

Dowód w zeszycie.

10.Przyspieszenie unoszenia i przyspieszenie Coriolisa w ruchu względnym układu nieinercjalnego.

przyspieszenie Coriolisa, dodatkowe przyspieszenie liniowe, które ma w ruchomym układzie odniesienia (np. związanym z obracającą się Ziemią) poruszające się względem niego ciało dzięki ruchowi obrotowemu tego układu

przyspieszenie Coriolisa

0x01 graphic

Oznaczenia:, v - jego prędkość, ω - prędkość kątowa układu, natomiast 0x01 graphic
- iloczyn wektorowy.

11. Praca, energia kinetyczna, energia potencjalna, zasada zachowania energii.

Praca mechaniczna jest wykonywana wtedy, gdy pod działaniem siły ciało jest przesuwane na pewną odległość.

0x01 graphic


Niech siła F działa na ciało pod kątem α do kierunku ruchu ciała:

0x01 graphic


I to jest ostateczny wzór na pracę, gdzie α to kąt między wektorem przesunięcia s a wektorem działającej siły F.
Jednostką pracy w układzie SI jest dżul:

0x01 graphic


Jeden dżul jest to praca wykonana siłą jednego niutona na drodze jednego metra, przy czym siła ta działa w kierunku przesuwania ciała.

Energia kinetyczna

Ciało w spoczynku nie posiada energii kinetycznej.
Aby nadać ciału energię, należy je rozpędzić do prędkości v. Rozpędzając, wykonuje się nad ciałem pracę równą uzyskiwanej przez nie energii kinetycznej.

0x01 graphic


Praca W wykonywana jest przez stałą i niezrównoważoną siłę F, która powoduje ruch przyspieszony jednostajnie (zgodnie z II zasadą dynamiki).
Z definicji pracy: 0x01 graphic

0x01 graphic


0x01 graphic

Uwzględniając, że praca jest równa energii kinetycznej, otrzymujemy wzór na energię kinetyczną:

0x01 graphic


Oczywiście jednostką energii, podobnie jak pracy, jest dżul (J).

Energia potencjalna ciała to energia, która zależy od jego położenia w stosunku do innych ciał.
Powiedzmy, że mamy jakieś ciało o masie m znajdujące się na wysokości h nad określonym poziomem, np. nad podłogą pomieszczenia, w którym wykonujemy doświadczenie. Ciało to ma energię, bo jeżeli pozwolimy mu spadać swobodnie z tej wysokości, to wykona ono pracę za pomocą siły ciężkości Q = mg na drodze h. Zatem nasz wzór na pracę:

0x01 graphic


Ponieważ wektor siły ciężkości i wektor przesunięcia mają ten sam kierunek i zwrot, to α = 0o, a stąd cos 0o = 1, zatem (podstawiamy naszą siłę ciężkości i wysokość):

0x01 graphic


Zatem ciało znajdujące się na wysokości h ma zapas energii równy mgh. Ten zapas energii nazywamy energią potencjalną, która w tym przypadku wyraża cię wzorem:

0x01 graphic


Zasada zachowania energii odnosi się do układów zachowawczych, czyli takich, w których działają tylko siły zachowawcze.
Weźmy pod uwagę ciało o masie m spadające w próżni z wysokości h. Gdybyśmy przebadali dokładnie ruch ciała na wszystkich etapach spadania, obliczając energię potencjalną i energię kinetyczną, to stwierdzilibyśmy, że suma tych energii pozostaje w każdym momencie wielkością stałą.

0x01 graphic

Energia mechaniczna ciała to suma energii potencjalnej i kinetycznej danego ciała.

0x01 graphic

12. Zderzenia doskonale sprężyste i niesprężyste, rozwiązanie obydwu typów zderzeń w przypadku zderzenia centralnego.

Zderzenie ciał doskonale sprężyste
W zderzeniach tego typu ciała nie odkształcają się i nie ogrzewają.
Dla zderzeń sprężystych spełnione są zasady:
- zachowania pędu,
- zachowania energii (kinetycznej).

Przed zderzeniem

Po zderzeniu

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic


Zderzenie ciał doskonale niesprężyste
W zderzeniach tych ciała odkształcają się i "sklejają się ze sobą" oraz wydziela się ciepło Q.
Dla zderzeń niesprężystych spełniona jest tylko zasada zachowania pędu, natomiast część energii kinetycznej zamienia się w ciepło.

Przed zderzeniem

Po zderzeniu

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Zderzenie centralne - zderzenie dwóch ciał, w którym oba ciała poruszają się po tej samej prostej, zarówno przed zderzeniem, jak i po zderzeniu. Punkt przecięcia przedłużenia trajektorii (torów), po których poruszały się ciała przed zderzeniem, należy do odcinka łączącego środki masy obu ciał. W wyniku zderzenia centralnego następuje największa możliwa zmiana pędu.

Analiza zderzeń centralnych doskonale niesprężystych

W czasie tego zderzenia nie działają w układzie odosobnionym siły zachowawcze, a zatem nie jest zachowana energia mechaniczna. Natomiast pęd zostaje zachowany, z czego wynika 0x01 graphic

Stąd prędkość wspólna po zderzeniu wynosi:0x01 graphic
.

0x01 graphic
.

Iloczyn obu zderzających się mas podzielony przez ich sumę przedstawia tzw. masę zredukowaną układu. Różnica (v1v2) jest prędkością względną. A zatem ubytek energii kinetycznej przekształcony w czasie doskonale niesprężystego zderzenia na inne rodzaje energii jest proporcjonalny do masy zredukowanej układu oraz kwadratu prędkości względnej.

13. Prawo powszechnego ciążenia, natężenie i potencjał pola grawitacyjnego, pole jednorodne, pole centralne, pole sferycznie symetryczne.

Prawo powszechnego ciążenia- Każde dwa ciała przyciągają się siłą grawitacji, której wartość jest wprost proporcjonalna do iloczynu ich mas, a odwrotnie proporcjonalna do kwadratu odległości między ich środkami. 0x01 graphic

Natężenie pola grawitacyjnego definiuje się jako wartość siły grawitacji przypadającą na masę jednostkową.Zwrot i kierunek wektora natężenia pola grawitacyjnego jest zgodny ze zwrotem i kierunkiem siły grawitacji. 0x01 graphic

Potencjał pola grawitacyjnego

0x01 graphic

0x01 graphic

gdzie G jest stałą grawitacyjną. Pole grawitacyjne jest wtedy centralne, a jego potencjał wynosi

0x01 graphic

Pole jednorodne - pole fizyczne, w którego wszystkich punktach natężenie pola jest takie samo, czyli ma stałą wartość, kierunek i zwrot. Linie sił w takim polu są prostymi równoległymi. Jeżeli polem tym jest pole sił, to siła działająca na ciała, wynikająca z obecności pola, jest stała w całym obszarze występowania pola

Pole centralne - pole wektorowe, które jest symetryczne ze względu na obrót o dowolny kąt wokół punktu centralnego. W polu centralnym, dla każdego punktu pola, wektor pola leży na prostej łączącej dany punkt z punktem centralnym. Punkt centralny nazywany jest centrum pola. Pole centralne 0x01 graphic
można zapisać jako

0x01 graphic

14. Pole grawitacyjne wewnątrz i na zewnątrz jednorodnej kuli.

Natężeniem pola grawitacyjnego nazywamy wielkość fizyczną, której miarą jest iloraz siły działającej na masę próbną (ciało próbne), umieszczoną w danym punkcie pola, do tej masy.

0x01 graphic

Od czego zależy natężenie pola grawitacyjnego w polu pojedynczej kulistej masy M (w polu centralnym)?

0x01 graphic

W danym punkcie pola P umieszczamy masę próbną m. Na masę tę działa siła grawitacji:

Zatem: 0x01 graphic


Natężenie nie zależy od masy próbnej.
Natężenie charakteryzuje punkt pola, a nie to, co znajduje się w punkcie.

W przypadku pola pochodzącego od kilku mas źródłowych zachodzi nakładanie się pół, tzw. superpozycja. Natężenie pola jest wtedy wektorem wypadkowym poszczególnych natężeń źródłowych.

0x01 graphic

We wnętrzu kuli jednorodnie wypełnionej masą natężenie pola rośnie liniowo wraz ze wzrostem odległości od jej środka. Na zewnątrz kula wytwarza pole centralne, którego natężenie maleje z kwadratem odległości od środka kuli, czyli wg wzoru

0x01 graphic


Zauważmy, że natężenie pola ma wartość maksymalną na powierzchni planety (kuli). W pobliżu powierzchni Ziemi (na niewielkich obszarach sięgających wysokości kilkuset metrów) natężenie pola ma stałą wartość

0x01 graphic

W tym miejscu uznajemy, że linie sił pola są równoległe, czyli mamy pole jednorodne.

15. Sformułować pierwsze i udowodnić drugie oraz trzecie prawo Keplera.

Pierwsze prawo

Każda planeta Układu Słonecznego porusza się wokół Słońca po elipsie, w której w jednym z ognisk jest Słońce Elipsę można opisać na kilka sposobów, w astronomii najczęściej opisuje się elipsy podając ich wielką półoś (a) oraz mimośród (e), który określa stopień spłaszczenia elipsy (im e bliższe zeru, tym elipsa bliższa jest okręgowi). Mimośród elipsy e jest równy stosunkowi długość odcinka c między środkiem, a jednym z ognisk do długości wielkiej półosi:0x01 graphic

Drugie prawo

W równych odstępach czasu, promień wodzący planety poprowadzony od Słońca zakreśla równe pola Wynika stąd, że w peryhelium (w pobliżu Słońca) planeta porusza się szybciej niż w aphelium (daleko od Słońca), czyli planeta w ciągu takiego samego czasu przebywa dłuższą drogę (ΔS) w pobliżu peryhelium, niż w pobliżu aphelium.

Trzecie prawo

Stosunek kwadratu okresu obiegu planety wokół Słońca do sześcianu wielkiej półosi jej orbity (czyli średniej odległości od Słońca) jest stały dla wszystkich planet w Układzie Słonecznym

Można to zapisać wzorem:0x01 graphic

gdzie:T1, T2 - okresy obiegu dwóch planet,a1, a2 - wielkie półosie orbit tych planet.

Z prawa tego wynika, że im większa orbita, tym dłuższy okres obiegu, oraz że prędkość liniowa na orbicie jest odwrotnie proporcjonalna do pierwiastka promienia orbity (dla orbity kołowej).

16. Parametry orbity, typy orbit w zależności od energii całkowitej.

Na obrazku mogą być przedstawione następujące elementy :

17. Wyprowadzić wzory na I i II prędkość kosmiczną.

pierwsza prędkość kosmiczna to najmniejsza pozioma prędkość, jaką należy nadać ciału względem przyciągającego je ciała niebieskiego, aby ciało to poruszało się po zamkniętej orbicie. Z tak określonych warunków wynika, że dla ciała niebieskiego o kształcie kuli, orbita będzie orbitą kołową o promieniu równym promieniowi planety. Ciało staje się wtedy satelitą ciała niebieskiego.

Wyprowadzenie wzoru Pierwszą prędkość kosmiczną można wyznaczyć zauważając, że podczas ruchu orbitalnego po orbicie kołowej siła grawitacji stanowi siłę dośrodkową

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

gdzieG - stała grawitacyjna,M - masa ciała niebieskiego,m - masa rozpędzanego ciała czyli satelity krążącego wokół ciała niebieskiego,R - promień orbity satelity krążącego wokół ciała niebieskiego.

Druga prędkość kosmiczna

Druga prędkość kosmiczna to prędkość, jaką należy nadać obiektowi, aby opuścił na zawsze dane ciało niebieskie poruszając się dalej ruchem swobodnym, czyli jest to prędkość, jaką trzeba nadać obiektowi na powierzchni tego ciała niebieskiego, aby tor jego ruchu stał się parabolą lub hiperbolą . Obliczamy ją porównując energię obiektu znajdującego się na powierzchni oraz w nieskończoności. Energia w nieskończoności równa jest 0 (zarówno kinetyczna, jak i potencjalna pola grawitacyjnego), zatem na powierzchni sumaryczna energia też musi się równać 00x01 graphic

gdzieM - masa ciała niebieskiego,m - masa wystrzeliwanego ciała,v - prędkość początkowa,R - promień ciała niebieskiego.

Stąd wynika0x01 graphic

Dla Ziemi II prędkość kosmiczna przyjmuje wartość0x01 graphic

18. Położenie, prędkość, i przyspieszenie w ruchu harmonicznym, podstawowe parametry (amplituda, faza, częstość kołowa i okres).

Położenie równowagi-położenie ciała przed wprowadzeniem go w ruch drgający;

Prędkość w ruchu harmonicznym równa jest składowej poziomej prędkości stycznej do okręgu, czyli
 
      v = - A sin  = - A sin t.
 
W chwili początkowej prędkość równa jest zeru. Taka sama wartość odpowiada obu skrajnym położeniom (x = ą A). Natomiast podczas przechodzenia przez położenie równowagi prędkość osiąga wartość maksymalna równą vmax = A.
Przyspieszenie w ruchu harmonicznym to składowa pozioma przyspieszenia dośrodkowego, czyli
  0x01 graphic
 
Widać stąd, że między przyspieszeniem i wychyleniem istnieje prosty związek:
  a =- 2 x
 czyli między tymi wielkościami istnieje prosta proporcjonalność.

Wychylenie x (z położenia równowagi) w danej chwili t, czyli współrzędna położenia ciała drgającego;
Amplituda A-maksymalne wychylenie z położenia równowagi
Okres drgań T-czyli czas, w którym ciało wykonuje jedno pełne drganie;
Częstotliwość drgań v, która informuje nas, jaka jest liczba drgań w jednostce czasu;

Faza - punkty, które znajdują się po tej samej stronie położenia równowagi, są jednakowo od niego odległe i poruszają się w swoim ruchu drgającym w tę samą stronę.
Linia jednakowej fazy - punkty leżące na obwodach kół w punkcie A.

19.Siła, energia kinetyczna i energia potencjalna w ruchu harmonicznym.

Siła w ruchu harmonicznym jest wprost proporcjonalna do wychylenia i przeciwnie zwrócona. Możemy wyprowadzić jej wzór, korzystając z II zasady dynamiki:
0x01 graphic


Po podstawieniu wartości przyspieszenia w ruchu harmonicznym otrzymujemy:
0x01 graphic


Aby zapisać powyższą równość w prostszy sposób wprowadza się współczynnik proporcjonalności k:
0x01 graphic

A więc wzór na siłę w ruchu harmonicznym jest następujący:
0x01 graphic

Przemiany energii
Ciało drgające posiada energię kinetyczną i potencjalną sprężystości. Wyprowadźmy wzory na obie energie.
Energia potencjalna sprężystości wyraża się ogólnym wzorem:
0x01 graphic

Po podstawieniu do tego wzoru równanie ruchu drgającego otrzymujemy wzór na energię potencjalną sprężystości w ruchu drgającym:
0x01 graphic

Energia kinetyczna wyraża się ogólnym wzorem:
0x01 graphic

Wstawiamy do niego wzór na prędkość prędkość ruchu harmonicznym i otrzymujemy wzór na energię kinetyczną w ruchu drgającym:
0x01 graphic

20. Dudnienia w przypadku jednakowej amplitudy i zbliżonych częstości.

Dudnienie - okresowe zmiany amplitudy drgania wypadkowego powstałego ze złożenia dwóch drgań o zbliżonych częstotliwościach[1]. Dudnienia obserwuje się dla wszystkich rodzajów drgań, w tym i wywołanych falami

Dudnienie drgań harmonicznych

W przypadku dwóch drgań harmonicznych o częstościach ω1, ω2 i jednakowej amplitudzie, przebieg drgań można opisać funkcjami:

0x01 graphic

0x01 graphic

Przebieg powstały w wyniku dodania tych drgań

0x01 graphic

z sumowania funkcji trygonometrycznych wynika:

0x01 graphic

lub, po wprowadzeniu nowych oznaczeń:0x01 graphic

gdzie:

0x01 graphic

0x01 graphic

Powstające w wyniku złożenia drganie można traktować jako drganie, którego częstość jest równa średniej arytmetycznej częstości drgań składowych, zaś amplituda zmienia się znacznie wolniej, co można ująć matematycznie:0x01 graphic

gdzie:0x01 graphic

Funkcja B(t) przyjmuje na przemian wartości dodatnie i ujemne. Jej wartość bezwzględna |B(t)| nosi nazwę obwiedni; jest to funkcja zmieniająca się z częstością 0x01 graphic
, a zatem równą różnicy częstości składanych drgań (nie zaś połowie tej różnicy).

Efektem fizycznym opisanego sumowania drgań jest to, że zachowują one swój szybkooscylujący charakter (z częstością 0x01 graphic
), a przy tym ich obwiednia zmienia się powoli w czasie, co dla dźwięku oznacza słyszalną, pulsacyjną modulację głośności z częstością 0x01 graphic
.

21. Krzywe Lissajous w przypadku jednakowej częstotliwości.

Krzywa Lissajous (wym. lisaʒu) bądź Bowditcha - w matematyce krzywa parametryczna opisująca drgania harmoniczne, dana wzorem

0x01 graphic

Nazwy pochodzą od nazwisk Nathaniela Bowditcha, który opisał rodzinę tych krzywych w 1899, oraz Jules'a Antoine'a Lissajous, który badał je używając do tego drgących kamertonów z umocowanymi do nich zwierciadełkami. Krzywe te nazywane są też figurami Lissajous.

Rodzaje Kształt krzywych jest szczególnie uzależniony od współczynnika 0x01 graphic
. Dla współczynnika równego 1, krzywa jest elipsą, ze specjalnymi przypadkami okrąg: 0x01 graphic
(zob. pi i radian); oraz odcinek: δ = 0. Inne wartości współczynnika dają bardziej złożone krzywe, które są zamknięte, tylko gdy 0x01 graphic
jest liczbą wymierną.

Albo

Krzywe Lissajous (figury Lissajous) to w matematyce krzywe opisane przez równania parametryczne
x=Asin(at+delta),quad y=Bsin(bt),
opisujące drgania harmoniczne. Tą rodzinę krzywych zbadał Nathaniel Bowditch w 1815, badania kontunuował Jules Antoine Lissajous.
Kształt krzywych jest szczególnie uzależniony od współczynnika a/b. Dla współczynnika równego 1, krzywa jest elipsą, ze specjalnymi przypadkami okrąg (a = b, δ = π/2 radianów) oraz odcinek (δ = 0). Inne wartości współczynnika dają bardziej złożone krzywe, które są zamknięte tylko gdy a/b jest liczbą wymierną.
22.Drgana tłumione- równanie, ogólne rozwiązanie.

Drgania tłumione - siła tłumiąca proporcjonalna do prędkości.

Ft=-b*(dx)/(dt)=-bx

mx+bx+kx=0

x=Ae^-[(bt)/(2m)]*cos(ω`t+δ) dla:k/m>(b/2m)^2

ω'=(pierwiastek) (k/m - (b/2m)^2)

albo

Niech dane będzie równanie opisujące oscylator harmoniczny:0x01 graphic

Wyliczmy pierwiastki równania charakterystycznego dla równania oscylatora harmonicznego:

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

widzimy, że rozwiązanie równania zależy od tego jaki jest znak wyrażenia 0x01 graphic

1. 0x01 graphic
pierwiastki są rzeczywiste i ujemne. Rozwiązanie jest zbieżne monotonicznie do 0 i jest postaci:

0x01 graphic

2. 0x01 graphic
Rozwiązanie jest zbieżne do 0 i jest postaci:

x(t) = (c1 + c2t)e kt,

ekstremum w 0x01 graphic

3. 0x01 graphic
Wielomian charakterystyczny ma pierwiastki zespolone, niech 0x01 graphic
, rozwiązanie jest postaci:

x(t) = Ae ktcos(η − δ), gdzie A-amplituda, δ-przesunięcie fazowe

Widzimy na rysunku, że rozwiązanie charakteryzuje się monotoniczną oraz malejącą amplitudą Ae kt

23. Drgania wymuszone - równanie, rozwiązanie, amplituda, częstotliwość rezonansowa.

Drgania wymuszone zachodzą pod wpływem zewnętrznej siły, będącej źródłem energii podtrzymującej drgania.
Siła wymuszająca FW ma zwykle charakter siły o wartości okresowo zmiennej:
FW = FW0sinωt
gdzie: FW0 - amplituda siły wymuszającej.
Amplituda drgań wymuszonych nie jest stała i zależy od częstości siły wymuszającej ω.
Amplituda drgań wymuszonych wyraża się wzorem:

0x01 graphic
                                                                                                                  

• Rezonans mechaniczny zachodzi wówczas, gdy częstość siły wymuszającej ω jest równa częstości własnej układu ω0 (czyli dla częstotliwości f = f0). W warunkach rezonansu wzrasta gwałtownie amplituda drgań układu oraz jego energia.

0x01 graphic
Częstotliwość f0 nosi nazwę częstotliwości rezonansowej.



Wyszukiwarka