nr ćwicz. 204 |
Data 29.04. 1998 |
Tomasz Tritt |
Wydział Elektryczny |
Semestr II |
grupa E10 nr lab. 5 |
Prowadzący dr Wanda Polewska
|
|
|
przygotowanie |
wykonanie |
ocena ostatecz. |
Temat : Cechowanie termoogniwa
Termoogniwo stanowią dwa różne przewodniki połączone ze sobą w sposób przedstawiony na rysunku. Jeżeli punkty łączenia znajdują się w różnych temperaturach, Wówczas powstaje między nimi różnica potencjałów, zwana siłą termoelektryczną. Jej wielkość zależy od rodzaju przewodników tworzących termoogniwo oraz od różnicy temperatur i wyraża się wzorem
Współczynniki
charakteryzują zastosowane materiały. Przedstawiony efekt nazywamy zjawiskiem Seebecka.
Bezpośrednią przyczyną wystąpienia siły termoelektrycznej jest różna wartość napięć kontaktowych w złączach posiadających różne temperatury. Istnienie napięć kontaktowych związane jest ze zjawiskami elektronowymi w metalach. W każdej temperaturze istnieje pewna ilość elektronów, które posiadają energię kinetyczną wystarczającą do wykonania pracy wyjścia W, a zatem do wyjścia na powierzchnię metalu. Te elektrony tworzą tzw. prąd termoemisji skierowany prostopadle do powierzchni metalu. Gęstość prądu termoemisji określona jest prawem Richardsona - Dushmana i dla obu przewodników z rys. 1 wynosi odpowiednio
Gdy oba przewodniki zbliżymy na bardzo małą odległość, elektrony opuszczające metal A będą przechodziły do metalu B i odwrotnie. W sytuacji przedstawionej na rys. 1
ze względu na wartości prac wyjścia
. Przewaga prądu
prowadzi do zwiększenia ilości elektronów w metalu B i do powstania ich niedomiaru w metalu A. W tej sytuacji metale naładują się przeciwnymi znakami i powstanie między nimi różnica potencjałów o takim kierunku, że dalszy przepływ elektronów od A do B zostanie utrudniony i w końcu zrównoważony przepływem od B do A. W stanie równowagi strumienie elektronów w obu kierunkach są takie same, co oznacza:
Powyższe równanie odzwierciedla fakt, że elektrony opuszczające metal A muszą wykonać, oprócz pracy wyjścia, pracę przeciwko różnicy potencjałów
. Tę różnicę potencjałów, powstającą w wyniku zetknięcia się dwóch przewodników, nazywamy napięciem kontaktowym. Jego wartość określona jest tylko przez różnicę prac wyjścia obu metali
Siła termoelektryczna może wystąpić także w przewodniku jednorodnym ( bez złącz), gdy między jego końcami wytworzymy różnicę temperatur. To zjawisko nosi nazwę efektu Thomsona i jest prostą konsekwencją zależności energii Fermiego od temperatury.
.
Zjawisko Peltiera - pobieranie lub wydzielanie ciepła przy przepływie prądu przez złącza metali.
Wzorcowanie termoogniwa.
W celu znalezienia napięć termoelektrycznych odpowiadających określonym różnicom temperatur
stosujemy układ przedstawiony na rysunku 2. Jedno złącze znajduje się w naczyniu zawierającym mieszaninę wody z lodem (
), zaś drugie w naczyniu z wodą, której temperaturę zmieniamy za pomocą grzejnika G. Temperaturę T mierzymy czujnikiem oporowym
, a jej wartość odczytujemy za pomocą miernika cyfrowego. Stosuje się trzy różne termopary:
. Przełącznikiem Pr w obwód każdej termopary można włączyć miliwoltomierz cyfrowy (mV).
Obliczenia i pomiary:
temp. [0C] |
rosnąco [mV] |
malejąco [mV] |
||||
|
A |
B |
C |
A |
B |
C |
26,5 |
1,261 |
1,036 |
0,686 |
1,277 |
1,052 |
0,702 |
31,6 |
1,373 |
1,192 |
0,811 |
1,385 |
1,212 |
0,840 |
37,1 |
1,487 |
1,368 |
0,952 |
1,503 |
1,396 |
0,980 |
42,1 |
1,591 |
1,536 |
1,090 |
1,619 |
1,585 |
1,137 |
47,0 |
1,700 |
1,677 |
1,235 |
1,729 |
1,754 |
1,273 |
52,0 |
1,809 |
1,842 |
1,376 |
1,828 |
1,923 |
1,411 |
57,0 |
1,916 |
2,025 |
1,535 |
1,935 |
2,100 |
1,559 |
62,0 |
2,022 |
2,199 |
1,679 |
2,042 |
2,280 |
1,698 |
67,0 |
2,130 |
2,368 |
1,820 |
2,147 |
2,456 |
1,849 |
72,0 |
2,242 |
2,554 |
1,970 |
2,242 |
2,650 |
2,018 |
77,0 |
2,342 |
2,746 |
2,124 |
2,345 |
2,803 |
2,179 |
82,0 |
2,444 |
2,933 |
2,286 |
|
Z uzyskanych obliczeń regresji programem pana St. Szuby uzyskałem następujące współczynniki termoelektryczne:
termopara |
temperatura |
współczynnik |
błąd współczynnika |
A |
rosnąco |
46,702 |
0,1196 |
|
malejąco |
47,085 |
0,3037 |
B |
rosnąco |
29,173 |
0,3354 |
|
malejąco |
28,898 |
0,149 |
C |
rosnąco |
34,473 |
0,319 |
|
malejąco |
34,333 |
0,3522 |
Wnioski:
Jak wynika z przedstawionych wyników wartości współczynników termoelektrycznych przy temperaturach rosnących mieszczą się w granicach błędów współczynników dla wartości malejących. W związku z tym przyjmuję następujące wartości współczynników:
dla termopary A:
dla termopary B:
dla termopary C:
Dla dokonanych pomiarów wykonałem także wykresy zależności napięcia termoelektrycznego od temperatury, które umieściłem na dodatkowej kartce. Po wykonaniu obliczeń programem pana St. Szuby wynika, że wszystkie z nich powinny być liniami prostymi, gdyż współczynniki korelacji dla wszystkich pomiarów były bardzo bliskie jedności.
3