100634

%

iji f.lL L

^ł* JystokMęi w amU odporną na korozję. Obraz uz>skar.o a mikroskopie w WMikn przcsBictJciia elektronami bardzo cienkiego i płaskiego kauałks

Bk 100 na Linie dyslokacji mają długość równą ok. 1000 średnic atomo-

¹²^ ^:,r‘^{c oda}^^le* ^M S⁰”*) » dolnej powierrchm cienkiego kawałka stal: (za zezwoleniem Dr Peter Southwick)

Siła działająca na dyslokację

j* prar^s^j    ^{M dysiokacj?}'

^raua kc ^saraaaco dna ,k ^af^{ąp 0 odjCSZ}tałccn;c plast\czne, : spowodowam _pr2tz ^ “ ^onac °/*^>r nichu dyslokacji Op<

^ _?4    ***** Pr«c: Je do

ST"*    c^ ^Cen'^0We ^jVC z obce

dysfctalr^{2 W>iU2ra}>' * wartość _Uj    ^{w nast(}?Pⁿ>ⁿ

^ł ~ jednej di.

/    ~<°*ⁿe naprężenie po

¹³ niebu dyslokaJJ^ ?,^P,?^{C> w}’^ykonaneJ P^rzc

nfla się względem dolnej na odległość b i wywołane naprężenie w\ko-P^_cę (r/1^2) b Przen^ieszczając się przez kry ształ, dyslokacja przesunęła o⁴*⁰ ^ biegłość h< wykonując pracę konieczną do pokonania oporu / (na ** °slkę długości) Praca ta wynosi//,/₃. Przyrównując je. otrzymamy

Tb = f

(9 2)

i mic-

• _ir ten jest słuszny dla kaidej dyslokacji - krawędziowej, śrubowej

W

R\s. 9.12. Działanie siły na dyslokację

Inne właściwości dyslokacji

Pozostały jeszcze dwie właściwości dyslokacji, które są bardzo ważne dla zrozumienia odkształcenia plastycznego materiałów.

Dyslokacje ślizgają się zawsze po płaszczyznach krystalograficznycn, lak jak można było sobie wy obrazić na podstawie wcześniej pokazanych schematów ruchu dyslokacji krawędziowej. Na przykład, w kryształach o sieci RSC poślizg dyslokacji występuje w^f płaszczyznach {111}, dlatego ścinanie plastyczne w sieci RSC występuje w płaszczyznach {111}.

Atomy lezące w pobliżu rdzenia dyslokacji są przemieszczane ~e >wo»ch właściwych pozycji, dzięki czemu mają większą energię. Zgodnie z zasadą minimalizacji zasobu energii układu, linia dyslokacji siara się. jak ty^o możliwe, zmniejszy ć swój wymiar (długość) - zachowuje się ^k, J ' ^stępowało napięcie linii, T, podobnie jak w taśmie gumowej. W dużym przybliżeniu odkształcenia w rdzeniu dyslokacji są rzędu *** są rzędu G/2 (rozdz. 8). więc energia przypadająca na jedno^ Wj ^l°k:i rdzenia wynosi G/8. Jeśli weźmiemy promień rdzenia równy ^alomu b_y to jego objętość, na jednostkę długości dyslokacji* wynieś*