Twierdzenie 3.13 (zasada równoważności pracy i energii kinetycznej)
Jeśli punkt materialny nie jest w polu potencjalnym, to praca sil zewnętrznych działających na ten punkt w danym przedziale czasu jest równa przyrostowi energii kinetycznej w tym przedziale:
L = AEk, L = f (P + R)dr = f(P + R)vdr (3 45)
ab U
Twierdzenie 3.14 (zasada równoważności pracy i energii mechanicznej)
Jeśli punkt materialny znajduje się w polu potencjalnym, to praca sil zewnętrznych działających na ten punkt w danym przedziale czasu jest równa przyrostowi energii mechanicznej w tym przedziale:
%
L ■ A£, L - f (P + R) dr = f{P*R)vdl (3.4$)
ab U
Twierdzenie 3.15 (zasada równowagi dynamicznej, zasada d'Alemberta)
Siły zewnętrzne działające na punki materialny w polu potencjalnym twor/.i z silą bezwładności układ zrównoważony:
P(t) ♦ Ps(t) ♦ R(t) ♦ B(t) - 0, B(t) = -ma(t) (3.47)
Rozpatrujemy układ punktów materialnych w przestrzeni, o masach m i = 1,2,n (rys. 3.7a). Wektoiy przemieszczenia tych punktów wynoszą
r,(<) = ♦ ^{/)ev + z,(f )ec (3 4H)
Punkty materialne są obciążone silami czynnymi Pt(t), ł = l,2,...,n oi.o reakcjami przenoszonymi przez więzy nieodkształcalne (włięzy elementam* ■, łączące masy ze sobą. i * j. ij - 1,2,.... n.
Wektorowe rówmania ruchu układu punktów materialnych mają postać
m/fi) = Pft) + £ Rv(t\ i = 1,2,.... n (3 4V|
P i
Układowi punktów materialnych przyporządkowany jest środek mas\ i (środek ciężkości), przez który w każdej chwili przechodzi siła cię/k<- • ■
układu niezależnie od kierunku grawitacji. Wektor przemieszczenia punktu C •określuj.1 wzory (rys. 3.7b):
m <B|
(3.50)
(3.51)
2c(0 = 1
m i-1
pl/ie:
w = Emi
i-l
*)
b|
Jl kładowi punktów materialnych, będących w ruchu odpowiadają następu-r wielkości:
(3.52)
|*cd układu punktów materialnych
Mlii ogólna układu sił czynnych iw
(3.53)
i-i
a
fik• iiiuikii Podmawy tcorctyc/nc
253