padają elektromagnetyczne jednakowej częstości. W związku z '
teczce jest urządzenie do otrzymywania widma promieniowania. JaJco dctęlfj. służą urządzenia wyposażone w kryształ krzemowy lub germanowy. Detektor^ łączony jest do wzmacniacza i układu rejestrującego.
Zaletą spektroskopii mikrofalowej jest jej duża zdolność rozdzielcza, która uwarunkowana bardzo monochromatycznym charakterem promieniowania Mfct falowego. Na przykład promieniowanie o częstości 30 000 MHz, które odp-4ł da długości fali 1 cm, mu szerokość spektralną 0,003 MHz tj. 10“4%. Dalszą mikrofalowej spektroskopii jest możliwość niezależnego pomiaru częstości i dług;.* fair. Umożliwia to dokładną lokalizację pasm absorpcji, tak że praktycznie n*k chodzi tu koincydencja.
Wady spektroskopii mikrofalowej to: możliwość badania tylko gazcwft-substancji, mała czułość oraz niedostępność przyrządów powszechnie nie produb. wanycli seryjnie. Stosuje się tylko przyrządy własnej konstrukcji. Zakres capufc^ przy którym przyrząd można używać jest ograniczony, ponieważ klistron, falowej i pozostałe części są tak zbudowane, aby można było pracować tylko w okrelJaiji dość wąskim zakresie.
Ale mimo wspomnianych wad, spektroskopię mikrofalową stosuje się z pwj dzenicm do analizy mieszanin gazowych, zwłaszcza substancji o zbliżonych v.>iStt ściach, gdy inne metody zawodzą.
Rotacyjno-oscyiacyjnc stany cząsteczek można badać nic tylko na podia* absorpcji promieniowania podczerwonego, ale i za pomocą rozpraszania Banu przez cząsteczki. Cząsteczka poddana działaniu promieniowaniu może w cdpc*« nich warunkach absorbować tylko część energii padającego kwantu ś*ietaę i nadmiar energii promienistej rozpraszać w postaci światła o innych drgaart Różnica drgań padającego i rozpraszanego promieniowania odpowiada ck&nb rystyc/nym rotacyjnym lub oscylacyjnym drganiom badanego środowiska. Zj wisko to. znane jako efekt Ra mana, jest przyczyną powstawania widm ramna* skich i jest podstawą spektroskopii Rn ma na.
23.1. OMÓWIENIE WIDM RAMANA
Przyczyny powstawania widm ramanowskich i widm w podczerwieni tą aś same. Widma te wywołane są zmianami oscylacyjno-rotacyjnego stanu energrtp nego cząsteczek pod wpływem promieniowania, ale między nimi /uchodzi różnica. Powstanie widm w podczerwieni związane jest ze zmianą trwałego moc© “dipolowego cząsteczki 0*). Natomiast rozproszenie Ramona uwarunkował jfl okresowymi zmianami indukowanego momentu dipolowego cząsteczki w \v)iit
gd?ie: a0 - równowagowa polaryżowalność wiązania, Ar m r-r0 - różnicą odległości między,atomowych w dowolnym (r) i równowagowym stanie cząsteczki (r0).
Na podstawie teorii kwantowej powstanie widma Ramona można wyjaśnić w następujący sposób:
Po poddaniu badanej cząsteczki dzinłoniu monochromatycznego promieniowania o częstości v0 następuje absorpcja kwantu M’0 i cząsteczka przechodzi do jakiegoś wyższego stanu energetycznego.
Stan ten jest nietrwały i cząsteczka dąży do osiągnięcia pewnego stanu hardziej stabilnego, cmitująo określony kwant świetlny. W widmie występują wówczas trzy rodzaje linii (rys. 23.1).
-
Ryl, 23.1. Proces powstawania widma Ramona: a) rozpraszanie Rayleigha. b) rozpraszanie stokesowskie, c) rozpraszanie antystokesowskie
1. Jeżeli cząsteczka znajdowała się w podstawowym stanic niewzbudzo-nym (c = 0), u po wzbudzeniu ponownie wraca do tego stanu, to staje się ona źródłem promieniowania o tej samej częstości v0, jaką ma promieniowanie wzbudzające: Jest to rozproszenie światła klasyczne, czyli Rayleigha (ok. 99%).
2. Jeżeli cząsteczka część energii padającego kwantu /iv0 zużyje na wzbudzenie drgań własnych o częstości v (c =■ 0 -* v = 1), to w widmie pojawi się Unia o mniejszej energii (Av0-Av) i o większej długości fali w stosunku do promieniowania wzbudzającego. Jest to linia Stokesa (stokesowska).
3. W końcu, oddziaływanie promieniowania z cząsteczkami występującymi w stanie wzbudzonym (np. v = 1) powoduje, że w świetle rozproszonym będą występowały linie o krótszej długości fali odpowiadające kwantom o energii Ay0+Ay. Linie te określa sic jako linie antystokcsowskic.