Obraz (2416)

,dV_{x n} * dV_v    dv_:    n

czyli m* —- = P_r;m*-= P_u;m*-= P,

dt ^x dt • ^y dt

d²x    d²y    J²z

oraz w *--= P_r:m*-= P„; m *-= r.

dt ^x dt ^y dt

promień ruchu r[x,y,z]

r = tJx² + y² + z²

dla t=0 P[x,y,z] oraz V[Vx,Vy,Vz]

p = pt + p; + Pt v = p; * + vj

38.    Warunki konieczne dla rozwiązania równań ruchu w płaszczyźnie xvO.

Warunki początkowe dla t = 0: x(t) = x₀;    V_x(t) = V_x0

y(t) = yo;    v_y(t) = v_y0

39.    Warunki konieczne dla rozwiązania równań ruchu w przestrzeni xyzO.

Warunki początkowe dla t = 0:

x(t) = x₀;    V_x(t) = V_x0

y(t) = y₀;    v_y(t)= v_y0

z(t) = zo;    V _z(t)= V_z0

40. Warunki konieczne dla rozwiązania równań ruchu wzdłuż osi x0.

Warunki początkowe dla t = 0: x(t) = x₀;    V_x(t) = V_x0

41. Tarcie w więzach.

42. Rzut ukośny z uwzględnieniem oporu ośrodka.

Równanie dynamiczne rozpatrywanego ruchu

m* p = G[N]+R[N]

gdzie: G=m*g ; S=-m*g*sin0 ; N=m*g*cos0 ;

0 - kąt pomiędzy styczna do toru i kierunkiem osi ox r[m] - krzywizna toru skierowaną wypukłością ku górze

ds    1    dO

r =--; czy - =--

dd    r    ds

otrzymamy równania ; m* p_s - -m * g * sin 0 - k * V" m* p_n ■- -m* g*cos9 dV    V²

r

ponieważ: p_s-~—;\oraz\p„—-—    (p«-jako przyspieszenie ośrodkowe)

dt