IMG$41

otrzymamy

albo

<?i _a Qt

T, T_t

Qi T_t

a zatem

Mm

Oi-Qs Tj-3Y

r\ ⁼⁼ m '    ®

% ¹1

Stąd wynika, że sprawność obiegu z regeneratorami jest taka sama

Jak i obiegu Carnota.

33. Zjawisko dławienia gazu. Jako typowe zjawisko nieodwracalne, które jednak w zagadnieniach, technicznych często trzeba ująć bodaj przybliżonym równaniem, można uważać zjawisko dławienia gazu.

Jeżeli przepływający przez przewód strumień gazu natrafia na swej drodze na zwężenie przekroju, po czym płynie dalej zwiększonym przekrojem, tó zachodzi zjawisko dławienia przepływającego czynnika, dzięki czemu jego ciśnienie zmniejsza się.

Dowolny cylinder wyposażony, -w dwa tłoki o przekrojach F_x i F₂ (rys. 31) przedzielony przewężeniem-przekroju np. w postaci klapy, zaworu lub choćby korka z waty, stanowić może model, w którym przedstawić można zjawisko dławienia.

li j1 Trjs	p	i		1
	U-y,-*			ml

Rys. 31-Dlawienie przepływającego czynnika'

Przy założeniu, że tłok F_x odbył drogę Su zmiana objętości wynosi

Podobnie po przeciwnej stronie zwężki zmiana objętości wyrazi się jako    ’ ^ł    *. ,

Vg_i ^ Fi Si

wykonana zaś przy tym praca będzie różnicą prac obu. tłoków | = L₈-Lj - P*V₂-PiVi

gdzie Pi i P₂ oznaczają odpowiednio ciśnienie gazu po obydwu stronach przewężenia.    Sn

Stosując pierwsze równania termodynamiki dq = du+dl

i przypuszczając, że nie ma wymiany ciepła na zewnątrz, czyli że dq — 0, otrzymuje się

0 B du+dl

albo dla gjamc skończonych obu przekrojów

0 = Uj — Uj+1 = U*—Uj + tPgtłj —PjUj)

U_a + P„V_s «=

Ponieważ wyrażenie

tl-f-Py =a {

przedstawia entalpię, można powiedzieć, że przy zjawisku dławienia entalpia nie ulega zmianie, czyli że

UV,13) lub

Cp tl ⁵³ Cp ti

W przypadku gazów doskonałych, z uwagi na stałość ciepła właściwego (cp «= const), zależność powyższa po uproszczeniu c_p przybiera postać

h-ti

a więc przy dławieniu gazów doskonałych ich temperatura nie ulega zmianie.

Zjawisko dławienia uważane jest jako typowo nieodwracalne; przebiegowi jego towarzyszy wzrost entropii czynniką.