f    I&54**?*    )


c»]


(HU)


•J* \-^J»


db mnycfc Typó^i


jnr ■ «*» (KJW

urn ^

xn>


M-ir

/M — !-«. (przykbd XII> 2M rówiaaait (!4Jf» I (MI?)

«r -

aiyłtoM*


l-V


mUl-śt— - 9,6-10'*    0>

.♦- .


= 0.69-10


-» mf*


oba tez


. * ,.84-10'* ®/*

IMmmMRIIi


fMJf)


IłU



i

wr-wy** jS


C - TjO-ir* w*

tłem** tO — cm TtenMn oA*cp od aich wyn**.

SraiiriiiM InMilnUi pMWt fez? śdw «jhb «. l>ITł # p2.

14.4. UKŁAD OAŁO STAŁE-PŁYN

14.4.1. Swobodne opadanie cząstek dala stałego w płynie (sedymentacja)

Kulistt cząstka dtis stałego spdnie e«>«k* aloaaŚB pnyje* ptzy

równania mchu cząstki w płynie (rozriz. 14.1), dla tog równia nstalooo iałnind czalnie najwięcej kordagi do obEczania nspóŁtynnika oporo poepiywn. DUtejo

też w całym zakresie zmienności parametrów występujących w inżyniera procesowej w warunkach ustalonych obowiązuje równanie (14.12a)



(14.Ua)

Jak podano w razdz. 14.1.1, wartości współczynnika opora przepływu dla kulistych cząstek ciała stałego zaletą od wartości liczby Reynoldsa przy swobodnym opadaniu, definiowanej równaniem (14.8).

I Uk dla obszaru, w którym spełnione jest prawo Stokcaa, a zatem dla Red < 0^2, podstawiając równanie (14.13) do równania (14.12a), uzyskuje we równanie opisujące prędkość swobodnego opadania


(14.92)

Dla obszaru Newtona, odpowiadającego zakresowi liczb Reynoldsa 500 < Rcd < 3-109, prędkość pojedynczej kulistej cząstki ciała stałego

(14.93)


llfrF

W przypadku przejściowego obszaru Allena, dla którego liczby Reynoldsa są zawarte w przedziale 0^ < Re* < 500, postać równania wyznaczającego prędkość cząstki zależy od postaci korelacji opisującej zależność współczynnika opora