27116 skrypt044 (2)

Laboratorium Podstaw Elektrotechniki I

węźle. Suma algebraiczna strumieni w węźle obwodu magnetycznego równa jest miii:

(5.11)

Drugie prawo Kirchhoffa określa bilans napięć magnetycznych w oczku obwodu. Suma algebraiczna napięć magnetycznych w zamkniętym obwodzie magnetycznym równa się sumie sil magnetom o to ryczny cli (amperozwojów) działających w tym obwodzie:

(5.12)

Należy pamiętać, że tak sformułowane prawa Kirchhoffa dotyczą obwodów o strumieniu niezmiennym w czasie (stacjonarnym), jakkolwiek mogą być wykorzystane do obliczania obwodów przy wymuszeniu zmiennym w czasie jeżeli można założyć, że siły magiietomotorycznc i napięcia magnetyczne w poszczególnych odcinkach obwodu mają jednakowe fazy początkowe.

5.2. DEMONSTRACJE

5.2.1.    Wyznaczenie obrazu pola magnetycznego za pomocą opiłków

stalowych dla następujących przypadków:

a)    przewód prostoliniowy z prądem,

b)    ukiad dwóch równoległych przewodów przy zgodnych i przeciwnych zwrotach prądów.

5.2.2.    Stwierdzenie występowania oddziaływania elektrodynamicznego między dwoma równoległymi przewodami prostoliniowymi z prądami o zgodnych i przeciwnych zwrotach

5.2.3.    Wyznaczanie dynamicznej charakterystyki magnesowania

Wprowadzenie

Metoda oscylografie zna jest najprostszą z metod wyznaczania dynamicznej pętli histerezy. Obraz pętli jest wykreślany w postaci ciągłej krzywej

____________ X Ohwmiy magnetyczne    87

bezpośrednio na ekranie oscyloskopu, Schemat układu pomiarowego do jej wyznaczania przedstawiono na rys.5.2. Zasada pomiaru jest następująca: do płytek odchylania poziomego lampy oscyloskopowej przyłączamy napięcie proporcjonalne do chwilowej wartości natężenia pola magnetycznego, które jest wywołane przez prąd magnesujący na oporniku połączonym w szereg z uzwojeniem magnesującym. Natomiast do płytek odchylania pionowego przyłączamy napięcie proporcjonalno do chwilowej wartości indukcji w rdzeniu. Znając odpowiednie współczynniki proporcjonalności określone parametrami układu, współrzędne geometryczne wybranych punktów obrazu pętli można przeliczyć na wartości indukcji i natężenia pola magnetycznego.

Chwilową wartość natężenia pola magnetycznego w rdzeniu można określić przez prąd i] płynący w uzwojeniu pierwotnym o liczbie zwojów Zj:

H(t)=i_rf^Ł-    (5.13)

łsr

gdzie: l_ir - średnia długość drogi strumienia magnetycznego.

Rys.5.3. Schemat układu do oscylografowania pętli histerezy.

Spadek napięcia na niewielkim rezystorze Rj połączonym szeregowo z uzwojeniem magnesującym jest proporcjonalny do natężenia pola magnetyenzego:

u_H = Rjii    .    (5.14)

zatem:

H(0 =

^zr^uH

1 sr • Rj

(5-15)