224 (49)

(3)

- 225 -

- 224 -

gdzie

U_c(T/2) » u₂U')

E(1

₄.6i^eg

plucia na kondensatorze w stanie ustalonym

t=T/2

) + U B

O

Ponieważ zakładamy, że w obwodzie zanikła składowa zaburzenie

runek początkowy na kondensatorze na początku n-tego okresu i"⁸’ ^n#c »«.

ny z warunkiem początkowym na końcu (n+l)-go okresu, czyli ^{J88t 1<leo}*Jc«.

Jt')

B(1

[E(

e ')+V

dla t'e(0,T/2)

-T/2T₁

) + U₀e

t'-T/2

li. *1 -/*'

e ¹    l(t'- T/2) dla t'e(T/2,T)

Ugl V) I

u₂(t') |

t-0

I f=T

^Uo’ f

T

TT

. T

E(1 - e “¹) + u₀e ^    ~

wynik uzyskamy, jeśli do rozwiązania wykorzystamy metodę dwóch ^J*“ _ciwnyCb stanów ustalonych. Wówczas można przebieg napięcia u₂(t) u-

^fTt*^C- ^sumowanie napięcia ustalonego (rys. 2.87.4a) i zaburzeniowego

tjeiei *

_(rj8. 2.87.4b), czyli

stąd

u_g(t) » u'₂(t) + u₂(t) = u^Ct) ^{+ u}2p^

U_Q - E e

T

277

i 1 -

-T/2T.

-=7777“*

1-e    ¹

(2)

_Sle przebieg napięcia u'₂(t) opisany jest równaniem (3), natomiast

-t/T.

i=0

O-

«_2p(t) - u|(t) - -U_Qe

(4)

•*»©

UtU)

.=r W

iłan ustalony

U_t '(i)

Uzd) =

lartość średnią napięcia u₂(t) (w stanie ustalonym) wyznaczymy z defini-:}jne] zależności, czyli

T/2

?[^B f + (D₀ - E)T₁ (1

^#tł*J»an

T

^u2,śr “ I J ^u2^(V)dt'-

0

^f/f² -t'/T    r²    -t'/T -i

)dt + | B_oe ¹dt + | u₂(T/2)e ⁿdt' -

0 * -T/2T-

) + u₂(T/2)(1 - e

-T/2T

’>]

Rys. 2.87.4a, b

^no •Jdiki dla różnych wartości T₁ podano w tablicy 2.11. ip^    "artośó osiąga napięcie u_g(t) (w stanie ustalonym)

W _ okresu i jest ono równe TJ , natomiast u - u (t/2)

_Sa ^poło"ie okresu.

»»zj,    ²*87.5 przedstawiono przebiegi napięć (dl8 różnych T₁) w pier-

na końcu

^ eaie, natomiast na rys. 2.87.6 w etanie ustalonym. Zauważmy, że

*    ilorazu następuje zmniejszenie się składowej zmiennej

^9ciu *yjściowym u₂(t).