306

306 6. PRZEKSZTAŁTNIKI NAPIĘCIA STAŁEGO NA NAPIĘCIE STAŁE

U, +U_r(0)-U_n

',(0 = Ę(0)cos(oi₀t)----sin(tB₀t)    (6.98)

Przy t ^ jest spełnione równanie

i_r(t ^ tj) = I^cosiojot-ojot^- ^{Ul + U}c(^ti)+^Uo _si_n(_a)ot__a)o^_i) (6.99)

W chwili r = t₂jest *,(*2) = Ooraz U_c(t₂) = U_Cmax> U₁ + U_g. W przedziale czasu t ^ 1₂ prąd i_r przejmuje dioda D, (następuje zmiana znaku prądu i napięcia transformatora) i jego przebieg czasowy opisuje równanie

i,(t Ss t₂) = —----sin(co₀t —cu₀r₂)    (6.100)

Drugi półokres przebiegu prądu jest symetryczny do przebiegu czasowego w pierwszym półokresie.

W układzie przedstawionym na rys. 6.17 łączniki aktywne są załączane przy zerowym napięciu i przy zerowym prądzie, gdy przewodzenie jest nieciągłe, natomiast przy różnej od zera wartości prądu, gdy przewodzenie jest ciągłe.

Jeśli uwzględnić straty w układzie, to opis matematyczny przebiegów czasowych prądu i_r i napięcia u_c jest znacznie bardziej złożony. Napięcie odbiornika zależy w tym przypadku zarówno od czasu przewodzenia łączników aktywnych (tJT_n), jak również od dobroci układu (Q = ZJR₀). Zależność taką ilustrują wykresy podane na rys. 6.19 [158].

Rys. 6.19. Napięcie wyjściowe w funkcji dobroci układu i czasu przewodzenia łączników w układzie z rys. 6.17

Gdy zastosuje się pełny układ mostkowy, wówczas można regulować napięcia wyjściowe przez zmianę kąta przesunięcia fazowego pomiędzy funkcjami stanu łączników aktywnych.

Zastosowanie nowoczesnych szybkich łączników aktywnych i diod w układach z pośredniczącym obwodem rezonansu szeregowego umożliwia pracę tych układów z częstotliwością znacznie przekraczającą 100 kHz.