319 (24)

319 (24)



520

Przez dowolny odcinek przepływa strumień gazu

Am, = — (rB.+ę,)/—) d/(.    (XIII.49)

Siły działające na odcinek łopatki wynoszą przy założeniu odcinka cylindrycznego:

Po/ = Am^Ac*,    (XIII.50)

Pa, = AmiAca,+(pl —p2)|t2ł'd/„    (XIIL51)

pan.52)

W miejscu odległym o x od podstawy łopatki, umieszczonym na granicy oddnka n liczonego od głowy łopatki, moment zginający względem osi a pochodzący od sił obwodowych odcinków znajdujących się nad przekrojem x wynosi

Mx,a = £ PJ{,-x),    (XIII.53)

i-1

odpowiednio

(XIII.54)

/-i

(n — liczba odcinków łopatki na długości Z—x).

Znając moment zginający w dowolnym przekroju łopatki x oraz profil i kąt jego ustawienia w tym miejscu, tj. położenie osi głównych bezwładności i wskaźniki na zginanie, obliczamy naprężenia zginające w miejscu x metodą omówioną w poprzednim punkcie.

Warto zauważyć, że w łopatkach długich ścienionych maksymalne naprężenie zginające występuje przeważnie nie u podstawy łopatki, ale w obszarze dużego ścienienia łopatki (rys. XIII. 19).


Rys. XIII. 19. Przebieg naprężeń zginających w łopatce cylindrycznej (a) i łopatce długiej ścienionej

rt»

Jeżeli cięciwie s0 odpowiada naprężenie <r0, to naprężeniu ot»? odpowiada cięciwa


43. Dobór długości cięciwy profilu

Długość cięciwy profilu s obieramy uwzględniając naprężenia 7giria§l i drgania własne łopatki. Ograniczymy się tu do problemu naprężeń yz,naycych.

W obliczeniach łopatki przyjmujemy wstępnie pewną cięciwę sWjJf spełniającą wymagania sprawnościowe (patrz rozdział VII).

Naprężenia zginające można ogólnie przedstawić wzorem:


M

,    0z*~ W ~ z2W'


U)


przy czym M = z2M, = const wynika z obliczeń termodynamicznych stopnia, zaś jest momentem zginającym jedną łopatkę.

Skoro liczba łopatek wirnikowych jest odwrotnie proporcjonalna do podziałki:


z2


(2)


przeto dla palisady geometrycznie podobnej z relacji



(3)


wynika



(4)


Mianownik we wzorze (1) spełnia więc zależność

z,W~-s3 = s2. s


(5)


Wobec tego zmieniając długość cięciwy wpływamy na zmianę naprężeń zginających według relacji



(X1II.S6)


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
4.1.2.    Symulacje rozkładu ciśnienia i natężenia przepływu strumienia gazu nośnego
skanowanie0068 D)Strumień natężenia pola elektrycznego przez dowolną powierzchnię zamkniętąjest wpro
56 w przypadku przepływu przez prostoosiowy odcinek rurociągu o tej samej średnicy i długości co ele
DSC00043 (20) 2.1. PRZEWODZENIE CIEPŁA Aby przez ciało przepływał strumień ciepła, koniecznym warunk
CCF20120509032 IH<> Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Objętościowe natężenie przepływu przez
282 (24) płodu. ponieważ sygnał ten może być monitorowany bez inwazyjnie przez dowolnie długi czas B
zadania fizyka egzamin korecki (1) Nie istnieją swobodne bieguny magnetyczne Strumień pola elektrycz
Slajd59 Strumień pola magnetycznego przez dowolną powierzchnię:ń = ń(x,y,z) ®B„ = Ż4-AŚi=Xą-/7ASi f=
557 2 15.3. ENERGETYKA WIATROWA15.3.3. Moc turbiny wiatrowej W wyniku przepływu strumienia wiatru pr
56 w przypadku przepływu przez prostoosiowy odcinek rurociągu o tej samej średnicy i długości co ele
Slajd14 Strumień pola elektrycznego przez dowolną powierzchnię:ń = ń(x,y,z) On=t£r^=tErńAS, f=1
skanuj0005 (228) warunków przepływu strumieni rzeczowych i informacyjnych. Do najważniejszych strumi
Picture5 (2) 24 puszczalniku przez wymieszanie roztworu pręcikiem szklanym, uzupełnić odmierzonym r
rozdział 2 (24) wyznaczony przez poziom agregatowego popytu na towary. Warunek równowagi możemy okre

więcej podobnych podstron