85 (84)

85 (84)



jąć, że impulsy rozchodzą się z tzw. zwiększoną akustyczną prędkością dźwięku.

Różnica wynosi około 20%, tj. dla <p„ większego od 600 rura wylotowa powinna być o 20% dłuższa niż by to wynikało z normalnych przeliczeń. Ujmując inaczej, gdy stosuje się rurę o mniejszej średnicy, jej długość może być większa niż w przypadku rury

Rys. 47. Schemat korzystnego układu wylotowego silnika dwusuwowego

0    średnicy większej. Można też wykonać przeliczenie dla niezwię-kszonych prędkości dźwięku, pamiętając jednak, że rezonans wystąpi przy odpowiednio większej prędkości obrotowej.

Na rysunku 47 pokazano schemat układu wylotowego, którego odpowiednie zwymiarowanie może korzystnie wpłynąć na moc silnika. Układ taki można uzyskać przez przeróbkę starszych typów rur wylotowych. Stożkowy dyfuzor powoduje odbicie impulsu nadciśnienia w postaci fali podciśnienia. Jeżeli cylindryczna część rury wylotowej przed dyfuzorem ma odpowiednią długość, impuls podciśnienia powraca do okienka wylotowego w chwili gdy jest ono całkowicie otwarte (tłok wykonuje zwrot wewnętrzny). W wyniku tego przy określonej prędkości obrotowej

1    w jej pobliżu następuje odsysanie spalin z cylindra i bardziej poprawne wypełnienie go ładunkiem napływającym ze skrzyni korbowej.

Nieco później następuje dodatnie odbicie impulsu w miejscu umieszczenia zwężki i powrót tego impulsu w postaci fali nad-

35


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
81272 ospo sciagi Jeżeli (S/Sjwe » l to Założeniem optyki geometrycznej jest, że światło rozchodzi s
CCF20090701021 40 E. Cassirer - O teorii względności Einsteina Zgodnie z tymi równaniami widzimy, ż
Teoria eteru •    Teorie XIX-wieczne zakładały, że światło rozchodzi się w
Slajd10 (111) Fale S rozchodzą się wyłącznie w ciałach stałych. Prędkość ich propagacji jest&nb
£ & < Rys. 0.8. Badanie rozchodzenia się dymów w tunelu przy prędkości powietrza 1.7 m/s - og
P1020596 Stosunek prędkości rozchodzenia się promieniowania w próżni, c, do prędkości w ośrodku mate
P1020596 Stosunek prędkości rozchodzenia się promieniowania w próżni, c, do prędkości w ośrodku mate
226 (30) nia się odpowiednio do zmiany prędkości dźwięku — zgodnie z równaniem (25), tzn. j du —--——
img012 (85) przy jednoczesnej potrzebie stałego dowartościowywania się. Jakby nie zauważając tego, ż
r1 (16) wygląd impulsu wejściowego wygląd impulsu wyjściowego rozchodzenie się światła a)

więcej podobnych podstron