2. Metody odtwarzania prędkości 15
przy czym jj^,s jest prędkością kątową strumienia stojana, lusi - pulsacją poślizgu. Wprowadzając wirujący układ współrzędnych prostokątnych xy związany ze strumieniem stojana, otrzymujemy po odpowiednich przekształceniach zależność [17, 18]:
VS1 ~
Ls (isy + aTr~to ) Tr — &Lsisx) ’
(2.3)
w której cr = l — Tr = oraz isx, imy, ipsx - składowe prądu i strumienia stojana w wirującym układzie współrzędnych (ipsy = 0). Z kolei prędkość wirowania układu współrzędnych otrzymujemy ze wzoru
— arctan dt
(uap - Rsisp) Ipsc, ~ (Uso
Rsisa) 1ps0
(2.4)
Istnieje wiele analogicznych rozwiązań bezpośredniego wyznaczania prędkości. Opis większości z mcii zawarto w [18]. Przykładowo w [20, 21] lub [17] znajdziemy schemat estymacji oparty o poślizg względem strumienia wirnika. W rozwiązaniu tym mamy
Do tej rodziny rozwiązań należy również zaliczyć tzw. pseudoinwersję [22]. Na podstawie równań (2.1) otrzymujemy zależność
w której
“W = iPbOi,(t) - }PY±,(t) (2.7)
oraz
Równanie liniowe (2.6) posiada zespolone współczynniki a(t),b(t) € C. Jakakolwiek niedokładność w wyznaczeniu tych współczynników może spowodować, że obliczona prędkość nie będzie liczbą rzeczywistą. Dlatego też równaiue to należy rozbić na układ dwóch równań uzyskanych z porównania odpowiednio części rzeczywistych i urojonych pizy założeniu ujm(t) e R. Otrzymujemy
fK(ą(*))M<) = K(Ki))
Niestety dla przebiegów sinusoidahrych współczynniki 5? (a(i)), S (a(t)), 5? (b(t)) i & (b(t)) przyjmują okresowo wartości zerowe (lub bliskie zeru), co uniemożliwia wiarygodne wyznaczenie prędkości ujm(t) w oparciu o pojedyncze równanie. Układ (2.9) jest układem nadokreślonym i należy go rozwiązać w sensie najmniejszych kwadratów [15], tj. dla