116035

a = -

• \ 1 + ó)²T² I "^cz^® urojona, opisuje nam polaryzowalność ośrodka

Jeśli r ~ 10‘¹² s, a co ~ 50 Hz. możemy przyjąć, że & **    Jednak dla fal EM (już od

podczerwieni) musimy uwzględnić 1 + co²r² * 1.

Wyprowadzenie równania falowego:

B=juH_: // = 1 - B=H

-^-crot H =J| ^ + 4xj I; D-£ + A7ICC£

dl    dl {dl )

,    _ d^!e    . d²e    . de

-c~ roi rot e = —t + 4na—r- + 4Kadr dr dl

2 „2 - d²c _A 3^:e , de c V e = —^ + 4Tta—zr + 4KG— - równanie falowe Maxwella dr dr dr

Rozwiązując to równanie całkiem klasycznie odkrywamy, że pole elektromagnetyczne może być falą (przypomina falę mechaniczną).

.    ., p - p    2n    ,    2x

Najprostsza fala: ^c “ ^co^r    ;    (0 =—:    k-—

i[ar -kr)= icd i -

A    TI    c

—=—=—, gdzie V =--prędkość fali w ośrodku

co A V    n n - współczynnik załamania; n - Nu , u - wektor jednostkowy

-j

Nur)

Nur)

2 N'

1)    w próżni: a = 0. a =0: -co² ^-c² = -CO²; N² = 1; N = \ :    n = 1

c

2)    w ośrodkach nieprzewodzących (dielektrykach, np. szkłach):    a * 0. <7 = 0:

N² = 1 + 4tux ;    N — -J1 + 4na =    - stała dielektryczna

3)    w ośrodkach przewodzących: a * 0, <7*0:

- co² = -co² - Amar + Aitoico\

yN² ₂    ,    ,

- <y —c = -co - Anaco~;

c~

.4    4*.

N* = 1 + Ana--icr

co

N*-n-ik - zespolony współczynnik załamania (k - tzw. współczynnik ekstynkcji) (N*Y =n- -k² - 2nik Ostatecznie mamy więc:

2 / 2 n -k

2nk =-

Ano

-o

Natężenie promieniowania jest proporcjonalne do kwadratu natężenia pola EM: / - e~ Przechodzimy na jedną współrzędną: r —> z

.1    2 J,-i_t

[z) = e₀e ^c >,    £ {z) = ele * ^c

2 ko

Stąd znane prawo:

- / gT¹*

~ ¹0^    , gdzie rj- współczynnik absorbeji

2 kco    2 n    4 nk

rj =-; <y = —    -    7 = -t-

c    T    A

Część urojona współczynnika załamania światła jest odpowiedzialna za pochłanianie energii wiązki światła, czyli za absorpcję.