85821

U ^vw    2rs ■

a_w =-= —co Rsincot

dt

znak minus wskazuje, że wektor przyspieszenia względnego ma przeciwny zwrot do wektora prędkości względnej.

dco

^a„ =a_u. + ^a.,„, a_Ui =cxr, £ = —— = 0, bo co jest stała , czyli a„ = 0 i mamy a_u =a,„

dt

a=co x(<o xr) —o xV „

a_lin =coV_l( sinico, V„) =co*R(l— sincot)sin^co, V„) , ^(co,V„) =90 , wobec tego: a_u =a_tm =co‘R(l — sincot)

a_c -2uxV_w , a_c =2coV_wsinico, V„ ),    V_w ) =90 , wobec tego:

a_f =2co²Rcoscot

Kierunki i zwroty przyspieszeń unoszenia i Coriolisa ustalamy na podstawie reguły „śruby prawoskrętnej”. Kierunki i zwroty poszczególnych przyspieszeń pokazano na poniższym rysunku.

z rysunku widać, że: a_b = ^(a. +a_w)² + a*

Podstawiając wyliczone wartości poszczególnych przyspieszeń otrzymujemy: a_b =-_v/(a_u +a_w)² -ł-a* =^[co²R(l —sincot)—W¹ Rsincot]² -ł-(2co^JRcoscot)ⁱ po przekształceniach otrzymujemy. a_b =co²R_>/5—4sincot [m/s²].