2904666258

2904666258



gdzie A oznacza długość fali źródłowej.

Przedstawiony w równaniach 1.9-1.11 model został zmodyfikowany i rozwinięty w celu dopasowania do sygnałów nawigacyjnych NAVSTAR-GPS [Tsu05, strony 34-40]. Dla nieruchomego odbiornika na Ziemi maksymalne przesunięcie częstotliwości nośnej LI wynosi ±5 kHz, z kolei dla przemieszczającego się z dużą prędkością należy przyjąć ±10 kHz. Przesunięcie Dopplera dla kodu C/A jest stosunkowo małe ze względu na jego niską częstotliwość generowania. Wyznaczone przesunięcie C/A dla nieruchomego odbiornika wynosi 3,2 Hz, dla poruszającego się z dużą prędkością odpowiednio 6,4 Hz [BAB+07, strona 26].

Zakłócenia atmosferyczne oraz błędy zegarów satelitów odnoszą się do czasu transmisji i nadania wiadomości, co jest kluczowym elementem w pomiarze pozycji. Błędy można kompensować przedstawionymi metodami, skorzystać z postprocessingu czy z technik wspomagających — systemów różnicowych lub innych.

Efekt Dopplera, jak również zaszumienie, interferencje lub inne zakłócenia charakterystyczne dla kanału transmisyjnego wpływają przede wszystkim na postać nośnej, kodu pseudolosowego i mocy sygnału użytecznego. Zmiany fazy oraz polaryzacji kodu prowadzą do fałszywych korelacji, co uniemożliwia poprawną synchronizację, a w dalszej kolejności odebranie depeszy nawigacyjnej. Z kolei przesunięcie częstotliwości nośnej zobowiązuje urządzenie odbiorcze do przeszukania z pewną dokładnością ustalonego zakresu częstotliwości w celu wybrania odpowiedniej częstotliwości nośnej (przesuniętej zgodnie z prawem Dopplera, zależność 1.9).

Proces synchronizacji fazy kodu oraz częstotliwości i fazy nośnej odbywa się nieprzerwanie podczas pracy urządzenia odbiorczego sygnału nawigacyjnego, i stanowi podstawę każdego odbiornika systemu CDMA, w tym również systemu NAVSTAR-GPS.

15



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
skanuj0137 272 średnicę plamki: d = 1,22 XI H-sinar, gdzie X jest długością fali użytego światła, n
Wykaz ważniejszych oznaczeń A - długość fali, [ra]; parametr transformacji Box-Cox, Yeo-Johnson p -
dim(F) = Lx M, gdzie M oznacza długość (liczbę próbek) realizacji sygnałów x(n) i d(n). Macierz F je
skanuj0137 średnicę plamki: d - 1,22 XI H-sinar, gdzie X jest długością fali użytego światła, n - ws
DSCF6581 118 118 (3) (4) Pi-Pi - pgh gdzie p oznacza gęstość cieczy, g - przyspieszenie ziemskie. Z
elastoopt2 Oznaczając przez X długość fali świetlnej, można wyrazić przesunięcie fazowe 6 w postaci
img213 (11.30) gdzie a oznacza przyjęty poziom istotności. Przy takim postępowaniu rozważany obiekt
Slajd1(1) Zadanie 1. Funkcja produkcji dobra X w danym przedsiębiorstwie ma postać: q = 100(ATZ.)°‘5
HPIM6077 18 gdzie: A - długość fali promieniowania monochromatycznego Cj - 0,374 W m2 stała C2
DSC00056 (15) 3. Dla każdego pomiaru obliczyć długość fali światła laserowego według wzorud • jck •
DSC00106 (1) 47.    Przedsionek prawy na rys. 4 został oznaczony nr.: 2.3 3.  &n
gdzie: A - długość fali,T - temperatura ciała.Jeżeli a = 1 dla wszystkich A, to takie ciało nazywamy
RSCN6213 Przykład 11.1. Duże cząstki Znaleźć długość fali materii kulki o masie jednego grama porusz
RSCN6215 Przykład 11.2. Mikrocząstki Znaleźć długość fali materii elektonów przyśpieszonych napięcie
FizykaII10401 99 99 T= 2L r P 2L e V’ gdzie tylko długość L stojącej fali w drgającym słupku cieczy
068 2 134 VII. Funkcja określona równaniami parametrycznymi gdzie t oznacza czas, g przyśpieszenie z
P1100158 długości fali określa prawo emisji Plancka ** “ X*—<ls ) gdzie: JTj — zdolnośćemisyjna p

więcej podobnych podstron