3654574726

353

Opis własności stali

samym również dla różnych liczb nawrotów obciążenia 2N_f. W tym celu odczytujemy dla każdej próbki wielkości zakresów naprężeń i - 1,2, 3 dla trzech liczb zmian nawrotów obciążenia k: na początku przebiegu (k_L ss 2-r4), dla cykli środkowych (k₂ ~ N_f) i przed zniszczeniem (k₃ « 2N_f) Dla tych wartości a^(kl) obliczamy A_(k/) ze wzoru (11) (dla i= 1,2,3)

		i/»
	‘ E„
	2

-B_u.

(13)

^Aik,) ~

Otrzymujemy więc układ trzech równań (12) z trzema niewiadomymi ze względu na stałe a, b i c. Przyjmując oznaczenia:

= 0,    k\-k\ = y,    A_ik2)-A_(kl) = £,

k₃-k_L = A,    k\-k\ = <5,    A_(k3)~A_{kl) = 11,

otrzymujemy następujące wzory na stałe b, a i c:

⁽¹⁵⁾    b = ty-fiS '    c = A_tt,,~akl-bkr,

Po obliczeniu współczynników a, b i c wielomianu A_(k) dla próbek o różnej liczbie cykli do zniszczenia N_f, sporządzamy ich wykresy w funkcji 2N_f (lub N_f) (rys. 15). Z wykresów

możemy odczytać wartości tych współczynników dla dowolnej liczby 2Nf. Możemy zatem

k

określić przebiegi poszczególnych pętli histerezy ze wzrostem liczby cykli N = — również

dla okresu przejściowego. Właśnie na rys 16 zostały przedstawione pętle początkowe i końcowe dla danych: E_u = 7071,5 daN/ram¹, n = 5,24, B_u = 135,3 daN/mm¹, e —■

1

Mechanika teoretyczr