Wyniki wyszukiwana dla hasla 42060 P1020492
P1020473 Na przykład dla toru doskonale gładkiego (brak tarcia - Rt = 0) równania powyższe redukują
P1020474 Przy rozpatrywaniu tarcia ślizgowego (kinetycznego) siła tarcia jest skierowana przeciwnie
P1020475 Przy ruchu punktu materialnego po krzywej płaskiej równania dynamiczne ruchu mają postać:&n
P1020476 Zadanie Z wierzchołka gładkiej walcowej powierzchni o promieniu R zsuwa się z prędkością po
P1020477 Dynamiczne równania ruchu punktu materialnego mają postać ma, = mftę = mg siny man — mRę2 =
P1020478 wdft) = — sin<pd«p PD scałkowaniu tego równania otrzymamy I 2 S__./• -er =--cos tp+C Kor
P1020479 zatemW: W chwili oderwania się punktu materialnego od powierzchni walcowej jej reakcja N je
P1020480 Dynamika ruchu względnego punktu materialnego Z kinematyki wiadomo, że przyspieszenie bezwz
P1020481 W układzie bezwzględnym (absolutnym) obowiązuje prawo Newtona, dla stałej masy mamy:|p|f% s
P1020482 Zasady zachowania dla punktu materialnego Zasada d’AIem berta Zasadniczerównanie dynamiki w
P1020483 Zasada zachowania pęduDrugie prawo Newtona można zapisać w postaci równości różniczek: w pr
P1020484 —(r x mv) = — f x mv + r x—(m)= r x—(mv dty    M    
P1020485 Jeżeli moment sił działających na punkt materialny względem dowolnego punktu stałego O jest
P1020486 Zadanie Punkt materialny o masie m porusza się zgodnie z równaniem: f - acosastl+bsinatj gd
P1020487 Zasada równoważności energii kinetycznej i pracy Energia kinetyczna punktu materialnego o m
P1020488 md(v — =F o dr dt<ttyi Po scałkowaniu obu stron tego równania otrzymamy: mv2 •-2mv~iJ
P1020489 Jeżeli czas upływający między chwilami t| i t2 jest nieskończenie mały i wynosi dt, to zasa
P1020490 Potencjalne pole sił Praca w polu sił zgodnie z definicją określona jest wzorem: W =^podr =
P1020492 Pole jest potencjalne, jeżeli jego rotacja jest równa zeru -T* l J k d dx V,
P1020493 F = -gradV czyli:IIP dxZ=-F dy ■ W dz■NR. Całkowanie pierwszego równania prowadzi do

Wybierz strone: [ 1 ] [ 3 ]